Пучность тока

Эффективное значение тока в пучности тока, где сопротивление равно WK, определяется по формуле [c.437]

Высокий КСВ в фидере также может быть причиной выхода из строя мощных транзисторов. Например, когда у выходного зажима передатчика высокий КСВ вызывает пучность тока, передатчик перегружен, коллекторный ток велик и может превысить допустимый. Рассеиваемая мощность также велика, что нарушает тепловой режим. Если же у выходного зажима передатчика имеется пучность Напр яжения, передатчик разгружен, напряжение на коллекторе возрастает и м -Жет вызвать пробой, коллекторного перехода. Существует несколько способов. защиты от высокого КСВ снижение уровня входного сигнала и напряжения питания. Ограничение тока 1ли напряжения в коллекторной цени усилителя. Сигнал для системы защиты от высокого КСВ может поступать с одного или н - [c.169]

Сопротивление излучения антенны — это отношение напряжения к току /о в пучности тока. Сопротивление излучения антенны можно представить как сопротивление, которое, будучи внесено в пучность тока,, рассеивает такую же мощность какая излучается антенной. [c.226]

Ограниченность пространства для установки антенн нередко заставляет радиолюбителей конструировать антенны с уменьшенными линейными размерами вибраторов. Электрическое удлинение вибрато, ров,- т. е. компенсацию реактивной состав-ляющей на заданной частоте, осуществляют включением индуктивности в разрыв вибрато, ра в пучности тока Н5№ -вблизи от нее (при этом величина индуктивности должна быть больше) или подключением емкости, между точками пучностей напряжения, имеющими противоположные знаки (рис. 6.18). В линейном вибраторе емкость между его концами можно увеличить с помощью проводящих кругов или звездочек на его концах либо просто утолщением вибраторов. При.меняют и комбинированное удлинение вибратора с использованием обоих способов. Емкостное удлинение предпочтительнее индуктивного, так как позволяет получить эффективную длину вибратора больше физической. [c.234]

Для наблюдения картины распределения амплитуд стоячих волн в трубах можно пользоваться свойствами газового пламени. Слабое газовое пламя, зажженное у узкого отверстия в стенке трубы, увеличивается в местах, где образуются пучности стоячей волны. Пропуская через трубу с большим числом малых отверстий светильный газ и возбуждая в ней стоячие волны при помощи звучащего громкоговорителя (рис. 467), можно наблюдать распределение амплитуд вдоль трубы. В трубе, у открытого конца которой помещен громкоговоритель, а другой конец закрыт, резонанс будет наблюдаться всякий раз, когда вдоль трубы укладывается нечетное число четвертей волны. Изменяя частоту тока, питающего громкоговоритель, можно возбудить стоячие волны разной длины. [c.734]

Магнитостриктор с частотой собственных колебаний 20 кГц жестко соединяется с концентратором 2 с такой же частотой собственных колебаний. Образец 5 связан с концентратором накидной гайкой и имеет частоту собственных колебаний 20 кГц. Статическую нагрузку Р прикладывают к колебательной системе через заделку концентратора и стакан 5. Амплитуду колебаний образца измеряют микроскопом 4 с окулярмикрометром по размыву метки, нанесенной в пучности колебаний образца. Магнитостриктор питается переменным и постоянным током от усилителя 10. Машина работает в режиме автоколебаний. Сигнал обратной связи снимается с емкостного датчика 6, расположенного над свободным торцом образца, усиливается в предварительном усилителе 7. Этот сигнал служит для синхронизации задающего генератора 9, сигнал которого подается на усилитель мощ- [c.135]

Экспериментальное исследование влияния акустических колебаний на турбулентный спектр было проведено на трубе диаметром d = 203 мм и длиной L = 8,7 м (см. работу [74]). В качестве рабочего тела использовался воздух, число Рейнольдса изменялось в пределах Re = (5-ь 10) 10 . Колебания создавались посредством звукового генератора. Максимальный уровень звукового давления составлял 149 дБ. Частота колебаний составляла 98 Гц, что соответствовало резонансной частоте. Измерения проводились в сечении, расположенном в пучности скорости стоячей волны. Измерялся спектр как продольный, так и поперечной составляющей скорости вблизи стенки на расстоянии у г = 0,0125 0,015 0,025. Пульсации скорости измерялись термоанемометром постоянного тока, в качестве датчика использовалась нить диаметром 13 мкм. [c.194]

Приведенные в гл. I и II графики для фазы коэффициента отражения (и для поправки на открытый конец) показывают, что (при наличии только одной распространяющейся волны данного типа) открытый конец является в эквивалентной схеме для магнитных волн индуктивной нагрузкой, а для электрических — емкостной. Этот результат имеет, очевидно, тот физический смысл, что при отражении магнитной волны появляется на краю скопление поперечного тока, благодаря чему на конце преобладает магнитное поле, как если бы к концу была присоединена индуктивность. Наоборот, при отражении электрической волны на крае должен быть узел продольного тока (/z=0) и пучность заряда, вследствие чего на конце преобладает, как при наличии емкости, электрическое поле. Графики 27 показывают, что то же имеет место и для несимметричных электрических волн. Несимметричная магнитная волна Яц [c.142]

Легко видеть, что С есть координата 2 точки, в которой данная линия тока пересекает ось 2 в пучности стоячей волны, [c.132]

На рис. 123 приведена кривая изменения реакции (изменения анодного тока генератора, возбуждающего кварцевую пластинку) при передвижении отражателя максимумы тока соответствуют узлу, а минимумы — пучности давления в точке нахождения излучателя. С удалением стража- [c.192]

Так как согласно ур-ию для силы тока ее величина в пучности равна [c.400]

Напряжение в этой точке равно нулю. Т. о. п А. получились типичные стоячие волны силы тока и напряжения. В конце А. получается узел тока и пучность напряжения, через полдлины волны—пучность тока и узел напряжения и т. д. (фиг. 8). Если длина А. меньше половины длины волны, то наибольшая сила тока у основания антенны распределение силы тока и напряжения изображены для этого случая на фиг. 9. На фиг. 10 и 11 изображены кривые ра- [c.398]

Можно также вычислить действующую высоту, отнесенную к пучности тока, при работе на А iiopo4e собственной. Напр, для общего случая вместо ф-лы (31) надо применить ф-лу [c.400]

Передающие антенны К. в. Простейшей передающей антенной является про-. извольно подвешенный простой провод. Так как сопротивление излучений при этом получается все же значительным, то обычно о потерях в проводах и в земле не приходится особенно беспокоиться. Более сложная форма антенны—провод, имеющий несколько длин волн и работающий гармоникой. Такой провод излучает неодинаково во всех направлениях в вертикальном разрезе. В зависимости от номера гармоники, на которой он работает, он дает различное количество лучей, направленных под различными углами к горизонту. Сопротивление излучения вертикальной антенны, отнесс иное к пучности тока, определяется следующими данными (первые 4 величины даны Пирсом, последующие—Баллантином) [c.25]

Максимальное я минимальное значения 2эк1 принимает в пучностях напряжения 1и така соответственно. В пучности иапряже-иия ZsK=W l + p )l l— p ) = W/K. В пучности тока 2эк = 1р1)/(1 + р1) = Г/С. в обоих случаях эквивалентное сопротивление чисто активное. [c.14]

Возможен другой способ вычисления коэффициентов матрицы входных сопротивлений, основанных на физическом смысле вх Для вычисления коэффн-циеитов 2ивх (/=1, 2,. ., п) положим в (660) /, = 1, /а= /з =...=/ = О, а напряжения Пи Уа, , и будем рассматривать как неизвестные величины. Решая пол)[чающуюся систему уравнений и вычисляя У], Уг,. ... Оп, получаем по определению коэффициенты 1,, отнесенные к пучностям токов н напряжений. Для пересчета к входным значениям полученные величины следует разделить на /1(0) (0) 15 вх= и/[[1(0)[ (0)]. Аналогично вычисляются остальные коэффициенты гц вх [c.126]

Например, в случае тонкого полуволнового вибратора [/Х = = 0,25), как указывалось в 6.6, отнесенное к пучности тока сопротивление излучения iRx =73,1 Ом. Максимальное значение напряженности поля (согласно (7.4) соответствует Атаж=я/2—0 = = 0 и равно 6011г. Подставляя эти значения в (8.8), получаем для тонкого полуволнового вибратора в свободном пространстве [c.148]

Сопротивление излучения симметричного вибратора, находящегося в сво- бодном пространстве, рассчитывается по (6 49) Формула определяет сопротивление излечения, отнесенное к пучности тока, и выведена без учета влияния земли При высотах подвеса симметричного вибратора над землей около Х/4 и более влияние земли на сопротивление излучения может быть учтено приближенно, если сделать предположение об идеальной проводимости земли. Это предположение позволяет заменить землю зеркальным изображением вибратора. [c.171]

На рис П4 1—П.4.16 приведены графики активной R 2 я реакгнвной Хц составляющих взаимного сопротивления двух идентичных параллетьных симметричных вибраторов прн отсутствии взаимного смещения по направ-ечию их осей Значения составляющих взаимного сопротивления отнесены к пучности тока На рисунках обозначено / — длина плеча вибратора. О —расстояние между осями вибраторов [c.500]

ПОЛУВОЛНОВОЙ ВИБРАТОР (полуволновой диполь) — простейшая приёмная и передающая антенна, ГЛ. обр. в области коротких волн п ультракоротких волн. Представляет собой проводящий стержень, длина к-рого близка к половине длины волны излучаемых или принимаемых колебаний. Для связи с генератором или приёмником в ср. части стержня делается разрыв, к к-рому подключается фидер. П. в. можно упрощённо рассматривать как четвертьволновый отрезок разомкнутой двухпроводной линии, проводники к-рой разделены на угол 180° (см. Линии передачи). При этом в идеальном П. в. (без потерь) ток распределён по длине по закону /(г) = /дСозлзЛ, где I — длина П. в., а /ц — ток в пучности (в месте подключения питающей линии). Эл.-магн. поле в ближней зоне П. в. распределено так, что преимуществ, излучение или приёл[ имеет место в плоскости ху (перпендикулярной оси П. в. Ог и проходящей через его центр О). Линии злек-трпч. поля располагаются в плоскостях, пересекающихся по оси Ос, а линии магн. поля образуют окружности с центрами на оси Ос, лежащие в перпендикулярных плоскостях. Диаграмма направленности П. в. представляет собой поверхность тела вращения относительно Ос и описывается в любом аксиальном сечении выражением С = соз<р, где ф — угол между плоскостью преимуществ, излучения и лучом из центра П. в. Сопротивление излучения П, в. равно — 73 Ом. Потери, связанные с проводимостью, в П. в. обычно пренебрежимо малы, так что согласованный с фидером П. в. излучает практически всю подводимую энергию. [c.31]

Градуировка микрофона в резонансной трубе (рис. 12.8а). Градуируемый микрофон 3 (обычно это измерительный конденсаторный микрофон) располагают в вырезе трубы 6 так, чтобы не сужать поперечного сечения трубы. В оба конца трубы вставляют (очень плотно, чтобы не было утечки) одинаковые обратимые преобразователи, нанример электродинамические или электромагиптные телефоны (Я,, П ) (поверхность нх амбушюров должна быть по возможности хорошо отражающей). Трубу возбуждают на резонансных частотах (/p = 340/i, где I—длина трубы), тогда в середине трубы и у поверхности преобразователей будут пучности колебаний с одинаковыми амплитудами. При первом измерении преобразователь FIi работает излучателем, а Пг — приемником. Этот приемник развивает ЭДС на выходе Un- Во втором измерении преобразователь Пг работает изл чателем, а Я1 служит только отражателем. Регистрируют ток п, проходящий через излучатель Яг. В обоих измерениях ЭДС i/m, развиваемая градуируемым микрофоном, устанавливается одинаковой, что свидетельствует об одинаковом звуковом давлении рмакс в пучностях звуковых волн как в середине трубы, так и у ее концов. [c.301]

Метод расчета неоднородных А. согласно ур-иям (14), (15) и (16) предложен в СССР М. Шулейкиным и И. Кляцкиным. Из нескольких простых А. можно составить сложную А. Наиболее простой из этой группы А. является П-образная радиосеть. Она получается из Г-образной А. путем заземления ее конца (фиг. 12). Распределение силы тока (фиг. 12) показывает, что П-образная А. состоит из двух А., соединенных в пучности напряжения [c.398]

Во всех приведенных ф-лах действующая высота отнесена к силе тока у основания А. Это вполне естественно для всех тех случаев, когда А. работает на длине волны большей, чем собственнап. При работе на волне короче собственной более естественно относить действующую высоту к силе тока в пучности, т. е. для действующей высоты вместо ф-лы (21) применить такую [c.400]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...