Графики для определения множителя

Ha рис. 3,20 приведены для удобства расчетов графики для определения множителя в зависимости от относительного хода [c.52]

Графики для определения множителя е в зависимости от Р и (/ для некоторых схем перекрестного тока представлены на рис. 22-6, 22-7 и 22-8. [c.327]

ГРАФИКИ ДЛЯ ОПРЕДЕЛЕНИЯ МНОЖИТЕЛЯ А [c.182]

Кривые соответствуют различным температурам входа охлаждающей воды. Справа дан график для определения поправочного множителя, учитывающего влияние числа 2 ходов воды в конденсаторе. [c.353]

На рис. 2.4ба, б и 2.47 а, б приведены заимствованные из работы [29] графики для определения и х) и высотных множителей [c.93]

Графиком (см. рис. 83) можно пользоваться для определения потерь тепла неизолированными поверхностями и при других температурах окружающего воздуха (при спокойном его состоянии). Для этого применяют поправочные множители согласно табл. 9. [c.232]

Следует отметить, что описанная здесь процедура несколько отличается от приведенной в статье [323]. Вместо того чтобы проводить график точно через точку (О, у ), авторы этой работы добавляли эту точку как равноправную к другим и проводили линейную аппроксимацию по (л -h 1) точкам, используя для определения значений а и (а — uqY формулы (П15.2) и (П15.3). Достигаемое при этом снижение погрешности характеризуется множителем 7, который меньше значения, определяемого формулой (П15.12), и равен [c.636]

В (2-190) множитель Ра] W (/ op) /бл является постоянным, а отношение бл/ба — неизвестная величина, подлежащая определению. Уравнение (2-190) легко решить графически. Для этого воспользуемся графической зависимостью 2=<72(бл/ба) при k = ko. На рис. 2-27 построен график зависимости 2 (бл/ба) при k = 0,5 (кривая 1). [c.155]

Материал представлен в виде таблиц и графиков, сопровождаемых краткими объяснениями и определениями соответствующих величин. Для удобства пользования приведены единицы измерения физических величин в различных системах и переводные множители. [c.2]

Здесь р/ — средний коэффициент линейного теплового расширения материала трубопровода в интервале температур от 20 °С до /, °С- — поправочный множитель на тепловое расширение материала трубопровода, который может быть определен из альбома графиков к Правилам 28—64 в зависимости от материала трубопровода и рабочей температуры. Для стали в диапазоне температур от —20 до +50°С можно принимать /(/=1. [c.66]

Объемный метод с определением удельной работы резания по таблицам( графикам) предполагает наличие таблиц (или графиков), в которых значения удельной работы даются для строго фиксированных, так называемых табличных условий резания. Чтобы вычислить удельную работу резания для условий, отличающихся от табличных, пользуются поправочными множителями. Множители показывают, во сколько раз при данных условиях удельная работа резания больше, чем при табличных условиях [c.51]

Для определения Хкр находим сначала значения поправочных множителей по графикам, приведенным на рис. 11.15, б, ki(pw) = = 1,42 2(pffii) =0,90 по графику рис. 11.15, s Аа( ) =0,395 по графику рис. 11.15, г (р) = 1,0. [c.302]

На рис. 111 приведен график для приближенного определения множителей поглощения плоских образцов а--угол между падающим пучком лучеГ н ПЛОСКОСТЕЛО образца [12]. [c.400]

При определении множителя ослабления Л по вычисленному значению х обычно пользуются графиками, составленными Берроузом [10]. По оси абсцисс графика на рис. 2.27 в логарифмическом масштабе отложены значения 2х, а по оси ординат — искомые значения множителя ослабления для двух видов поляризации н для разных значений параметра Q — e/60Xo. Обращает на себя внимание, что при малых х все кривые стремятся к значению / 1—1. Для значений х>25 кривые также сливаются. [c.65]

Некоторые результаты расчета. Расчет был выполнен с теми же - числами М, N, Ni, что и в разд. 8.3 (см. анализ численных резуль-татов разд. 8.3) и параметрами R/ h=lOO l=Lf = 5 1—Ro/Ri— = 0,01 Н=0 (см рис. 8.12). Распределение безразмерного пара- -метра реакции шахты q —qR IP (8.31) в зоне контакта приведено, в та,бл. 8.6. Значение параметра нагрузки (8.30) P = PjEhR дано в табл. 8.7. Этот параметр рассчитывался по формуле (8.50). В ниж-, ней строке табл. 8.7 дан тот же параметр Р, но посчитанный по формуле (8.62). Все результаты, приведенные в табл. 8.6 и 8.7, вы-,-числены для параметра Л=10 . Этот параметр определен формулой (8.61). Следует отметить, что изменение параметра Я от 10" до нуля практически не влияет на характер изменения и величину параметра реакции q в зоне контакта, а также на характер изменения параметра нагрузки Р в зависимости от величины зоны контакта р. Отличие наблюдается лишь в третьей значащей цифре для указанных величин. С другой стороны, параметр % входит линейным множителем в формулу (8.62). Это позволяет произвольно менять параметр X в формуле (8.62) и, таким образом, менять последнюю-строку табл. 8.7, не меняя при этом остальных результатов той же таблицы. По результатам табл. 8.7 построены графики на рис. в.13 — зависимость между параметром Р и величиной зоны контакта р для разных значений расстояния от торца оболочки до кромки шахты о (см. рис. 8.12). Для удобства нанесен логарифм параметра Р. Там же для каждого нанесены точки с параметром IgP, посчитанным по формуле (8.62) для двух значений параметра равных 10 и 10 . Эти резульФаты получены делением [c.352]

Некоторые из результатов моих экспериментов и экспериментов моих студентов по переходам второго рода были даны в монографии в 1968 г., в которой был введен термин мультимодульность ( Multiple elasti ites ). Ряд переходов второго порядка для функций отклика, графики которых составили последовательность прямолинейных отрезков, наклон каждого из которых соответствует определенному целочисленному значению s(s l, 2, А 3,. ..)> используемому в показателе степени множителя (2/3) / у универсальной константы в формуле для Е (см. ниже раздел 3.44 по поводу деталей, относящихся к этой квантованной последовательности стабильных значений упругих постоянных). При заданных v, Т и Тт (коэффициенте Пуассона, температуре при испытании в градусах Кельвина и температуре плавления материала образца) величина Е, соответствующая любой температуре, как я обнаружил, выражается формулой [c.205]

В замечаниях к рассмотренной выше работе S. Hart и G. R. owper [1.188] (1968) отметили, что принятая авторами работы линейная зависимость между Ео и d/l нарушается при d/l- , но эту экстраполяцию авторы применяли при определении модуля Юнга Ет- Они предложили вводить зависящий от коэффициента Пуассона корректирующий множитель Т, который уменьшает погрешность определения Ет с 10% до 0.5%. Приведены таблицы Т и иллюстративные графики ET(dll). G. R. owper отмечает кроме этого неприемлемость предположения о том, что влияние сдвига и инерции вращения приводит к уменьшению частоты всех высших тонов на одинаковую относительную величину. Авторы приводят большое число экспериментальных точек на графиках ET dll) для трех высших тонов, но не обнаруживают таких больших погрешностей. [c.96]

Хотя эта программа в принципе проста, практически до сих пор она мало использовалась. Это связано отчасти с вычислительными трудностями, а отчасти с тем, что получение достаточно точных экспериментальных данных по массам гораздо более трудоемко, чем по частотам. Экспериментальный метод определения т основан на формуле (2.128) [или ее приближенной форме (2.129)] для Rj — теоретического множителя, определяющего уменьшение амплитуды эффекта дГвА А (7) по отношению к ее значению при Т = = 0. Если измеряется амплитуда первой гармоники осцилляций (обычно это наиболее удобно), то при данном Н график зависимости п(А/Т) от 7 в пределе высоких температур должен представлять собой прямую с наклоном, равным -1,47- 10 т/т /Н, Однако при низких температурах разница между sinh z и Vie [гдег = = 1,47- 10 т/т Т/Щ может стать заметной, и тогда экспериментальные точки будут ложиться выше прямой, экстраполирующей данные в области высоких температур. Удобный способ при- [c.229]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...