ВОЗМУЩЕНИЯ. ГЕОМЕТРИЧЕСКИЕ СООБРАЖЕНИЯ

ВОЗМУЩЕНИЯ. ГЕОМЕТРИЧЕСКИЕ СООБРАЖЕНИЯ [c.286]

Задаче о распространении пространственных акустических возмущений в различных каналах посвящено большое количество работ, причем в последнее время для ее решения широко используются численные методы (см. введение в [3]). В то же время среди этих исследований можно указать лишь несколько работ, в которых рассматриваются особенности, связанные с наличием точек поворота. Так, в [4] приведены качественные соображения, касающиеся явления отражения в геометрической акустике. В [5] найдено решение задачи о распространении трехмерных акустических волн в неоднородных волноводах (в покоящемся газе), справедливое и в окрестности точки поворота. Автору неизвестны работы, где была бы решена задача об отражении акустических волн в окрестности точек поворота при наличии неоднородного стационарного потока газа. [c.650]

В этом рассмотрении не были приняты во внимание некоторые обстоятельства. Не зачтены эксцентриситеты орбит Луны и Земли. Если их включить, то члены не уничтожают вполне один другого, как мы только что описали. Кроме того, каждое возмущение рассматривалось независимо от всех других. Например, если узел меняется, то влияния на наклонность отличаются от тех, какими они были бы в противном случае, и обратно. Ясно, что для получения точных числовых результатов нужен очень тонкий анализ. Но это не значит, что простые геометрические и физические соображения не имеют огромной важности, в особенности при первом проникновении в неисследованные области. [c.303]

Аналогичные соображения справедливы и для области неустойчивости. Параметрически возбуждаемый маятник с частотой параметрических возбуждений й=2шо ведет себя не так, как маятник типа качелей с той же относительной частотой. При фо< 1 никакой разницы нет, оба маятника могут быть выведены из положения равновесия самыми малыми возмущениями. Однако, в то время как амплитуды маятника типа качелей будут возрастать в геометрической прогрессии до тех пор, пока маятник не начнет описывать полную окружность, амплитуды параметрически возбуждаемого маятника ограниченны (на рис. 134 Фтах 80°). [c.178]

Движепне газа со скоростями, превышающими скорость звука, существенно отличается от дозвукового движения. Для того чтобы отметить эти особенности, рассмотрим некоторые иримеры. Пусть в плоскопараллельном дозвуковом потоке (М < I) находится источник слабых возмущений (рис. 5.1, а). Возмущения, вызываемые неподвижным источником О, распространяются относительно газа со скоростью звука а и одновременно сносятся потоком со скоростью W. Сигнал, посланный из начала координат, через время t достигнет окружности радиуса г = at, центр которой находится в точке X = wt. Очевидно, что со временем возмущения достигнут любой точки иространства. В сверхзвуковом потоке (М > 1) возмущения будут распространяться только внутри острого угла, образованного лучами, исходящими из источника возмущений (см. рис. 5.1, б). Линии О А, ОВ называются линиями Маха или характеристиками, угол, который они составляют с вектором скорости, называется углом Маха. Из геометрических соображений очевидно [c.101]

Введение (193 —130. Сосредоточенная сила (193).— 131. Элементарное решеиие первого типа (195).— 132. Типы решений, обладающих особыми точ- сани (196).- 133. Местные возмущения (200). —134. Элементарные решения второго типа (2С0).—135. Сила, приложенная в точке плоской граничной поверхио- f4 (201). — 136. Распределенное давление (203). — 137. Давление двух касающихся Г-1Л. Геометрические соображения (204). — 138. Решение задачи о давлении двух касающихся тел (205). — 139. Теория удара Герца (209). — 140. Удар двух шаров (211). — 141. Деформации, соответствующие решениям, имеющим особые точки применение полярных координат (211).— 142. Задачи о равновесии конусов (213). [c.9]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...