Частотная зависимость тензора проницаемости

Частотная зависимость тензора проницаемости 243 [c.243]

Если тензор эффективной массы электронов и дырок отрицателен (критическая точка типа Мд, см. 42), то кулоновское взаимодействие между электроном и дыркой можно рассматривать как отталкивающее взаимодействие для частицы с положительной массой. В этом случае связанные состояния не возникают, однако такое дополнительное взаимодействие сказывается на частотной зависимости диэлектрической проницаемости кристалла вблизи края собственного поглощения [214]. [c.316]

Рк. 2. Частотные зависимости компонент тензора магнитной ВЧ-проницаемости намагниченного до насыщения изотропного ферромагнетика. [c.307]

До сих пор шла речь об исследовании эффектов пространственной дисперсии в кристаллах по прохождению через них света. Как уже указывалось ранее, в таких экспериментах существенное значение играет сильное поглощение новых волн. В этой связи представляют интерес эксперименты по отражению света от поверхности кристалла dS при 1,6 — 4,2° К. проведенные в работе [22а]. В этой работе наиболее полно представлены результаты исследования частотной зависимости коэффициента отражения света в окрестности экситонной линии (0) гк 2,5528 эв ( Л -экситонной линии в обозначениях работы [99] ). Поскольку рассматриваемые Л -экситоны возбуждаются светом в дипольном приближении, тензор диэлектрической проницаемости в соответствующей им области частот может быть представлен в следующем виде [c.292]

В последние годы в электродинамике и оптике сплошных сред (в частности, в кристаллооптике) привлекает к себе все большее внимание учет пространственной дисперсии — зависимости тензора диэлектрической проницаемости от волнового вектора (т. е. от длины волны) — при фиксированной частоте. В отличие от частотной дисперсии—зависимости проницаемости от частоты, — пространственная дисперсия в оптике (кроме металлооптики) является слабой. Дело в том, что пространственная дисперсия в конденсированной неметаллической среде характеризуется отношением некоторой длины атомных масштабов (параметра решетки и т. п.) к длине электромагнитной волны в среде это отношение в оптической области является малым параметром. В результате, пространственная дисперсия в оптике представляет интерес преимущественно лишь тогда, когда она приводит к качественно новым явлениям. Одно такое явление давно и хорошо известно— мы имеем в виду естественную оптическую активность (гиротропию). Имеются, однако, и другие интересные эффекты пространственной дисперсии здесь в первую очередь можно указать на давно предсказанную, но обнаруженную лишь в 1960 г. оптическую анизотропию негиротропных кубических кристаллов. [c.6]

Оптическая анизотропия кубических кристаллов. Дипольные переходы. Во введении уже указывалось, что оптическая анизотропия кубических кристаллов ), рассмотренная теоретически в работах [10, 11], а также [5, 34], наблюдалась на опыте [12] (исследовался кристалл СнзО при низкой температуре в области квадрупольного перехода Х = 6125А). Оптическая анизотропия в кубических кристаллах может проявляться не только в области квадрупольных переходов, но также и в области дипольных переходов и вообще вдали от всяких переходов. При этом под диполь-ным переходом мы, как обычно, понимаем такой переход, на частоте которого диэлектрическая проницаемость без учета поглощения и пространственной дисперсии (для кубического кристалла речь идет о скаляре вц(и))) обращается в бесконечность. Из этого определения следует, что дипольным переходам всегда соответствуют отличные от нуля силы осциллятора (см., например, выражение (6.13)). Что же касается квадрупольных переходов, то на частоте этих переходов тензор диэлектрической проницаемости обращается в бесконечность только при учете пространственной дисперсии. В п. 4.2 уже было подчеркнуто, что разложения тензоров (ш, к) и ег. (ш, к) в ряд по к., вообще говоря, не являются разложениями по мультиполям. Поэтому при исследовании таких разложений характер перехода сказывается в первую очередь на частотной зависимости коэффициентов. Вдали от перехо- [c.194]

Таким образом, оптические свойства среды характеризуются диэлектрической проницаемостью е(а ) и тензорами третьего и четвертого рангов y ki(ti>) и aikim (ю). В однородной среде они не зависят от пространственных координат, а об их зависимости от частоты монохроматического поля говорят как о частотной (или временной) дисперсии. [c.112]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...