Непрямой член

Член 1/Д известен под названием главной части возмущающей функции. Другой член называется непрямым членом он выражает действие возмущающей планеты на Солнце. Он возникает из-за того, что мы продолжаем использовать гелиоцентрические координаты, и обратился бы в нуль, если бы мы согласились выбрать начало координат в центре масс Солнца и возмущающего тела. Рассмотрим сначала член 1/Д, который представляет наибольшие затруднения при разложении, причем, как это уже было отмечено в предыдущих главах, предпочитаем иметь дело с а /Д, где а —большая полуось внешней орбиты, для того чтобы величины, входящие в разложение, были безразмерными и имели удобный порядок. Мы умножаем уравнения для О или Я на а. Тогда, если а о.значает отношение а/а, мЬх имеем [c.401]

В тех случаях, когда мы вычисляем возмущения, испытываемые нижней планетой со стороны верхней, непрямой член возмущающей функции можно полностью учесть путем замены в первом слагаемом [c.425]

Необходимо заметить, что в случае возмущений первого порядка непрямой член можно вообще не вычислять, если условиться прибавлять произведение возмущающей массы на гелиоцентрические прямоугольные координаты х, у, г возмущающей планеты в качестве поправок к гелиоцентрическим прямоугольным координатам х, у, z возмущаемой планеты. Но если необходимо получить возмущения второго или более высоких порядков, то проще вычислить оба члена возмущающей функции вместе. [c.425]

Упрощающая особенность заключается в том, что непрямой член возмущающей функции не содержит вековых членов. Чтобы доказать это, рассмотрим взаимные возмущения двух планет с массами тп1, тпг и гелиоцентрическими координатами 21, г/,, 2], уг, Непрямой член возмущающей функции в уравнениях движения планеты гп1 имеет вид [c.437]

Уравнение (3.30) имеет ряд особенностей, которые необходимо обсудить до того, как оно будет использовано в своей граничной форме для решения общей двумерной задачи. Эти особенности связаны с тем, что член р( ), стоящий в левой части, зависит уже от аргумента а не от х, как это обычно было в непрямом МГЭ, [c.68]

Теперь эти уравнения можно использовать для получения прямого и непрямого интегральных представлений при решении краевой задачи. Если заметить теперь, что второй член в (6.16) соответствует эквивалентной объемной силе, то прямое интегральное представление для смещений в любой внутренней точке можно записать в виде [c.166]

Каждый из членов разложения (7.18) удовлетворяет дифференциальному уравнению г = О, и поэтому (7.18) можно использовать для дополнения непрямой формулировки, которая,, если использовать ее отдельно, может дать неприемлемые результаты вблизи угла, которому соответствует особенность решения. [c.200]

Иное поведение наблюдается для непрямых переходов и запрещенных прямых переходов при Е В. Здесь корни стоят в числителях членов суммы. Спектр поглощения состоит теперь из ступеней в местах, в которых корни становятся равными нулю или ступенчатая функция 5 (лг) изменяется скачком от нуля до единицы. Расстояние между ступенями опять равно со . [c.293]

НепрямоЁ член. Если отбросить множитель к т или к т, то непрямой член возмущающей функции равен или —г/г os Я, или [c.420]

Непрямой член возмущающей функции можно представить в другой форме, которая пригодна для определения численных значений коэффицпентов в тех случаях, когда в распоряжении имеются вспомогательные постоянные из разд. 3. Если мы положим [c.421]

Теперь выражение Х1Хг- - У1У2+ можно разложить в двойной ряд Фурье по средним аномалиям и. После дифференцирования по /2 остаются только ч тены, содержащие в аргументах 2. Таким образом, непрямой член возмущающей функции не может содержать каких-либо вековых членов. [c.437]

С возрастанием молярной доли AIAs х в AUGaj As от нуля энергетические зазоры между минимумами зоны проводимости уменьшаются. При х вблизи 0,45 происходит переход прямая — непрямая зона проводимости, и коицентрации электронов в непрямых минимумах зоны проводимости riL и Пх стаиовятся сравнимыми с концентрацией электронов в прямом минимуме зоны проводимости Пр. Поскольку электроны в непрямых минимумах не участвуют в процессе вынужденного излучения, генерация далее становится невозможной. В этой ситуации уровень Фермн определяется из выражения (4.3.16) с учетом членов для каждого минимума. Затем можно найти электронную заселенность каждого минимума. Часть v общего числа электронов, которую составляют электроны, находящиеся в прямом минимуме зоны проводимости, будет равна [c.284]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...