Скорость диссипации флуктуаций

В.7. Скорость диссипации флуктуаций N [c.293]

Точно так же, как скорость диссипации е должна уравновешиваться скоростью увеличения энергии турбулентности М В, скорость диссипации флуктуаций N должна быть приближенно равной скорости образования флуктуаций скалярной примеси. Флуктуации обусловлены градиентом среднего значения скалярной примеси. Поэтому [c.293]

Как следует из (В.24), структурную характеристику скалярной величины 0, которой может быть показатель преломления или температура, можно найти, если известны скорость диссипации энергии е и скорость диссипации флуктуаций скаляра 0 [c.293]

Таким образом, величина Тц является временем корреляции флуктуаций интенсивности рассеянного сигнала. В отличие от времени корреляции для флуктуаций поля (эта величина, определенная выше, имела порядок о/0 ) величина Тд определяется лишь локальными характеристиками флуктуаций (а именно скоростью диссипации энергии е). Это связано с тем, что спектр флуктуаций интенсивности определяется лишь разностями допплеровских частот различных рассеивателей, а следовательно, только разностями их скоростей. В связи с этим условия, при которых применимы формулы (43), (44), могут оказаться более широкими, чем это имело место для соответствующих формул (28), (31), определивших спектр флуктуаций поля. [c.176]

Оценим теперь, в каких случаях можно пренебречь неравномерностью движения дифракционной картины. Амплитудные флуктуации вызваны в основном неоднородностями среды с масштабами порядка I = %Ь, перемещающимися со скоростью <г х>. Наряду с перемещениями, вызываемыми средним ветром, имеются также собственные хаотические скорости движения этих неоднородностей, имеющие порядок VI (е/) - , где е — скорость диссипации энергии турбулентности. Время, в течение которого эти скорости постоянны (время их жизни ), зависит лишь от е и / и имеет порядок т — е =Г - [13]. Время же, в течение которого неоднороднадть, двигаясь со скоростью <г х>, проходит расстояние I = У АХ, имеет порядок Т — Ясно, что из- [c.364]

Согласно известной теореме Римана — Лебега, интеграл по v стремится к нулю при t- сх>. Поэтому по истечении характерного промежутка времени, зависящего от разброса скоростей в начальных флуктуациях Хн v 0), величина х ( стремится к нулю. Этот процесс невозможно описать как диссипацию в гидродинамическом смысле, ибо его временной масштаб не определяется никакой внутренней характеристикой систевлы, которая не зависела бы от начальных условий (как, скажем, козффициент переноса). Это типичный пример процесса фазового перемешивания , который был определен в разд. 12.2. [c.102]

Эта система уравнений описывает генерацию, перенос и диссипацию слабых флуктуаций завихренности в вязкой несжимаемой среде. Следует отметить, что слабая завихренность не порождает флуктуаций давления того нее порядка, поскольку последние пропорциональны квадрату флуктуаций скорости. По той же причине, поскольку вязкие потери — величина второго порядка малости, не происходит поронедения энтропии поле скоростей солено-идально, как и должно быть для несжимаемой жидкости. [c.42]

Рассмотренные выше теоретические и экспериментальные работы относятся, как правило, к потокам в горизонтальных (или почти горизонтальных) каналах и трубах. В своих заключениях большинство исследователей сходится на том, что наличие в потоке тяжелой взвеси в этом случае влечет за собой подавление турбулентности. Действительно, несовпадение локальных скоростей жидкой среды и твердых дискретных частиц, обладающих большей плотцостью (а следовательно, и большей инертностью и весом), обусловливает появление сил сопротивления при движении частиц относительно жидкости. Это и ведет к дополнительной диссипации энергии флуктуаций и гашению турбулентности. [c.760]

В нашем случае диссипация, т.е. максвеллизация вероятности распределения частицы по скоростям, создается при столкновениях с теплыми торцами. Вместе с тем именно столкновения с торцами и служат источником поддержания флуктуаций. Рассмотрим этот процесс несколько подробнее. [c.96]

Из повседневного опыта вытекает, что сопротивление качению колеса выше на шероховатой поверхности, чем на гладкой, однако этот аспект не получил достаточного аналитического описания. Шероховатости поверхности влияют на трение качения двояко. Во-первых, при этом возрастают истинные контактные давления, так что возникают локальные пластические деформации, даже если напряжения в объеме тела находятся в пределах упругости. Если взаимодействующая поверхность твердая и гладкая, то шероховатости будут деформироваться пластически при первом проходе, однако далее их деформация существенно ближе к упругой. Уменьшение сопротивления качению при повторных циклах качения было экспериментально обнаружено Хэллингом (155). Во-вторых, ше] оватости влияют на сопротивление благодаря рассеянию энергии при их взаимодействии. Это становится существенным для твердых шероховатых поверхностей при небольших нагрузках. Центр масс катящегося тела движется вверх и вниз при продвижении вперед, что приводит к нестационарности процесса. Измерения силы сопротивления [89] показали очень большие высокочастотные флуктуации энергия диссипируется при частых небольших ударах шероховатостей контактирующих поверхностей. Это напоминает качение колеса повозки по булыжной мостовой. Из-за диссипации энергии при ударе сопротивление качению возрастает при увеличении скорости качения. [c.354]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...