Задача об охлаждении (нагревании) пластины

Математическую постановку задачи для случая охлаждения (нагревания) пластины, покрытой с двух сторон, можно определить -следующим образом (рис. 1) [c.29]

Задача o5 охлаждении (нагревании) пластины 49 [c.49]

Задача об охлаждении (нагревании) пластины [c.49]

Охлаждение (нагревание) бесконечно длинного цилиндра. Постановка задачи аналогична рассмотренной выше для пластины. Температурное поле представляется суммой ряда [c.28]

Охлаждение (нагревание) тел конечных размеров. В теории теплопроводности задачи на охлаждение (нагревание) тел конечных размеров решаются в соответствии с теоремой о перемножении решений. Суть теоремы состоит в том, что если есть решения уравнений теплопроводности ДЛЯ двух неограниченных пластин [c.162]

Рассмотрим аналитическое решение задачи нестационарной теплопроводности на примере охлаждения (нагревания) неограниченной стенки (пластины) при граничных условиях третьего рода (рис. 14.2). В начальный момент времени (т == 0) температура в пластине распределена равномерно и равна t . Заданная температура окружающей среды < /д, теплообмен на обеих сторонах пластины происходит при постоянном заданном коэффициенте а. Известны также постоянные физические параметры пластины с и р. Полагаем, что размеры пластины вдоль осей Оу и Ог настолько велики, что теплообменом с торцов можно пренебречь. [c.178]

В аналитической теории теплопроводности для тел простой конфигурации существуют решения системы уравнений (3-30) — (3-32) при различном характере начального распределения температур. Обычно рассматриваются температурные поля, полупространства, шара, неограниченных цилиндра или пластины, некоторых ограниченных тел и простейших систем тел [26, 27]. Каждое из таких решений представляет ценность, но совокупность этих решений редко позволяет сделать выводы об общих закономерностях пространственно-временного изменения температурных полей в сложной системе тел, которой является РЭА. А такие общие закономерности, проявляющиеся в телах самых разнообразных форм, безусловно, существуют, и знание их может облегчить понимание процесса и решение некоторых конкретных задач. Одна из таких закономерностей, описывающих изменение во времени температурного поля тела и системы тел, была установлена в работах Г. М. Кондратьева [25]. Процесс охлаждения (нагревания) тела можно разделить во времени на две стадии 1) неупорядоченный (иррегулярный) процесс и 2) регулярный режим. [c.83]

В более общей постановке задачи, когда, например, начальное распределение температур неравномерно или коэффициент а является функцией времени, под знаком функции появляются дополнительные аргументы. Однако, чтобы не затруднять понимание полученного результата, мы e станем усложнять задачу и, напротив, обратимся к самому простому случаю — случаю охлаждения (нагревания) неограниченной пластины, в которой первоначальное равномерное распределение температуры переходит в результате воздействия окружающей среды к другому равномерному распределению. Поскольку такая задача рассматривается как одномерная, выражение (3-6) упрощается [c.49]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...