О пределе тока в ускорителе

О пределе тока в ускорителе [c.103]

Некоторые характеристики отдельных типов ускорителей заряженных частиц как источников нейтронов приведены в табл. 22. Выход нейтронов в значительной степени зависит от энергии и тока ускоренных частиц, характеристики применяемой мишени, конструктивных особенностей ускорителя и может меняться в широких пределах. [c.306]

С увеличением тока ускоренных частиц в линейных электронных ускорителях начинает проявляться эффект укорочения импульса тока. Это явление состоит в том, что при повышении тока инжекции сверх некоторого предела импульс тока ускоренных электронов укорачивается со стороны заднего фронта импульса, за счет чего длительность импульса тока ускоренных электронов уменьшается по мере увеличения тока инжекции (рис. 32). [c.103]

Линейные электронные ускорители обладают определенными преимуществами по сравнению с другими ускорителями или радио-изотопными источниками. К числу их достоинств можно отнести возможность получения большой мощности пучка ускоренных электронов при любой выбранной энергии, возможность регулирования тока и энергии действующей машины в широких пределах, а также возможность получения с помощью быстрых электронов потоков 7-квантов и нейтронов при использовании специальных мишеней. [c.148]

Другим важным приложением является движение заряженной частицы в магнитном и электрическом полях. Прежде всего было установлено, что магнитный момент является адиабатическим инвариантом, связанным с ларморовским вращением заряженной частицы [7]. В дальнейшем были рассмотрены адиабатические инварианты и для других степеней свободы частицы. Эта задача стимулировала развитие асимптотических разложений и техники усреднения, а также исследования Чирикова 167 ], в которых он изучал переход. между регулярным и стохастическим движением и установил первый критерий такого перехода (критерий перекрытия резонансов). В дальнейшем был проведен учет влияния высокочастотного поля вследствие его резонанса с ларморовским вращением. В результате был найден предел для высокочастотного нагрева, связанный с существованием инвариантных кривых. Родственная задача о движении частицы в намагниченной плазме под действием волны, иллюстрирующая многие из вышеупомянутых особенностей движения, используется в качестве примера для резонансной теории возмущений (гл. 2) и для определения перехода от адиабатического поведения к стохастическому (гл. 4). Другим интересным приложением теории является движение частиц в ускорителях. Именно в этой области были проведены некоторые ранние исследования поведения многомерных нелинейных систем. Уравнения Гамильтона могут быть использованы также и для описания других типов траекторий, таких, как магнитные линии или лучи в геометрической оптике. В случае аксиально симметричной тороидальной геометрии гамильтониан, описывающий магнитные линии, оказывается интегрируемым. К настоящему времени уже проведен ряд исследований по разрушению тороидальных магнитных поверхностей возмущениями, возникающими как от внешних токов, так и от самосогласованных токов удерживаемой плазмы. Подобные приложения используются ниже в качестве примеров, а также кратко обсуждаются в дополнении А. [c.17]

ООО раз меньше импульсного значения. Болео простой п эффективный способ введения электронов, позволяющий существенно увеличить как эффективность, так- и ток ускорителя, связан с применением резонаторов в форме плоских полостей (прямоугольных с видом колебания 7 оц или круглых с колебаниями 010 [2])- В этих резонаторах длина пролетного промежутка значительно больше 20—25 мм (для Я = = 10 см). Электроны инжектируются с термокатода, расположеипого на плоской стенке резонатора, не-посредственяо под действием высокочастотного электрич. иоля. В плоских резонаторах можно неирорывио менять значения n в широких пределах от 0,7 до [c.244]

Несколько диодов облучали импульсами у-квантов на линейном ускорителе [43]. Мощность дозы у О лучения в импульсе составляла 2-10 эрг/(з-сек) в течение 10 мксек. В табл. 6.13 приведены данные о начальной амплитуде импульса переходного тока диода. При измерениях, проведенных в ходе облучения на двух стеклянных корпусах диодов с припаянными к ним проводами, а также на двух необлучаемых кремниевых диодах, были получены соответственно токи в 2 и 1 мка в течение импульса излучения. Эти величины незначительны по сравнению с другими сигналами и внушают уверенность в том, что при использованной мощности излучения электрические наводки и ионизация воздуха внутри корпуса диода были невелики. В течение импульса излучения получали значения обратных токов диода в пределах от 10 до 100 мка. Эти токи уменьшались до нуля за несколько микросекунд после прохождения импульса излучения. В результате облучения необратимые изменения характеристик диодов не наблюдали. Следует заметить, что один диод типа HD6008, выбранный из-за короткого времени восстановления, имел амплитуду импульса такую же, как и быстро восстанавливающийся диод типа 1N629. [c.319]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...