Третье начало термодинамики (теорема Нернста)

ТРЕТЬЕ НАЧАЛО ТЕРМОДИНАМИКИ (ТЕОРЕМА НЕРНСТА) [c.40]

Открытие третьего начала термодинамики связано с именами Нернста (1906 г.) и Планка, который придал первоначальной формулировке тепловой теоремы Нернста наиболее общую современную форму. Сам Нернст рассматривал тепловую теорему как новый закон природы, т. е. как одно из начал термодинамики. [c.155]

До сих пор при интерпретации третьего начала термодинамики возникают иногда ошибки, связанные главным образом с непониманием того, что все величины при Г=0 К должны рассматриваться как значения предела при r-vO К, но ни при каких условиях его не достигающие. Такой предельный характер третьего начала термодинамики предъявляет жесткие требования к корректности математического и логического анализа следствий теоремы Нернста. [c.40]

Тепловая теорема Нернста. Третье начало термодинамики [c.228]

Расширенная формулировка теоремы Нернста. Третье начало термодинамики [c.232]

Это положение носит название тепловой теоремы Нернста или третьего начала термодинамики. [c.86]

ТРЕТЬЕ НАЧАЛО ТЕРМОДИНАМИКИ (Нернста теорема) утверждает, что при прочих фиксированных условиях, напр, нри неизменных объеме [c.200]

Эта формулировка третьего начала термодинамики принадлежит Планку она, как и предшествующая ей тепловая теорема Нернста (согласно которой в области абсолютного нуля температуры энтропия любого тела в состоянии равновесия не зависит от температуры, объема и других параметров, характеризующих состояние тела 1906 г.), является обобщением многочисленных опытных данных. [c.43]

Третье издание учебника имеет следующее построение курса. Часть первая Основные законы термодинамики . Гл, 1 Введение гл, 2 Первое начало термодинамики гл. 3 Второе начало термодинамики (сущность второго начала термодинамики интегрирующий делитель для выражения элементарного количества тепла энтропия аналитическое выражение второго начала термодинамики полезная внешняя работа термодинамические потенциалы и характеристические функции тепловая теорема Нернста дифференциальные уравнения термодинамики в частных производных статистическое толкование второго начала термодинамики) гл. 4 Термодинамическое равновесие гл. 5 Термодинамические процессы гл. 6 Газы и их смеси гл. 7 Насыщенные влажные и перегретые пары гл. 8 Течение газов и паров гл. 9 Общий термодинамический метод анализа циклов тепловых двигателей . Часть вторая Рабочие циклы тепловых двигателей . Гл. 10 Сжатие газов и паров гл. 11 Циклы поршневых двигателей внутреннего сгорания гл. 12 Циклы газотурбинных установок и реактивных двигателей гл. 13 Циклы паросиловых установок гл. 14 Циклы холодильных машин гл. 15 Термодинамические принципы получения теплоты гл. 16 Термодинамика химических реакций . [c.349]

Очевидно, величина онтропни определяется с точностью до произвольной постоянной. Значение этой постоянной устанавли-лает третье начало термодинамики (теорема Нернста), нз которого следует, что прн аосолюттш.и нуле температурь DFiTpoinui системы равна нулю [c.20]

Различие между Р. т. при пост, давлении (Ср) и при пост, объёме (Су) мало Ср — Су Су. При Т = ОК это является следствием теоремы Нернста (см. Третье начало термодинамики), а при произвольных Т обусловлено малостью тепловой энергии (кТ) относительно энергии связи атомов в твёрдом теле. Величина и температурная зависимость Р. т. С определяются эверге-тич. спектром ( i) колебаний атомной подсистемы (см. Колебания кристаллической решётки) [c.390]

В. Нернст (1906) на основе электрохим. исследований пришёл к выводу, что эти слагаемые универсальны они не зависят от давления, агрегатного состояния и др. хар-к в-ва. Этот новый, вытекающий из опыта принцип обычно наз. третьим началом термодинамики или тепловой теоремой Нернста. М. Планк (1911) показал, что 3-е начало Т. равносильно условию энтропия всех тел в состоянии равновесия стремится к нулю по мере приближения темп-ры к абс. нулю (поскольку универсальную константу в выражении энтропии можно положить равной нулю). Из 3-го начала Т. следует, в частности, что коэфф. теплового расширения, изохорный коэфф. давления др1дТ)у и уд, теплоёмкости Ср и су обращаются в нуль при Г -> 0. Необходимо отметить, что 3-е начало Т. и вытекающие из него следствия не относятся к системам, находящимся в т. н. заторможённом состоянии- При- [c.752]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...