Спектральное представление сложных колебаний

СПЕКТРАЛЬНОЕ ПРЕДСТАВЛЕНИЕ СЛОЖНЫХ КОЛЕБАНИЙ 139 [c.139]

Спектральное представление сложных колебаний [c.139]

СПЕКТРАЛЬНОЕ ПРЕДСТАВЛЕНИЕ СЛОЖНЫХ КОЛЕБАНИЙ 141 [c.141]

СПЕКТРАЛЬНОЕ ПРЕДСТАВЛЕНИЕ СЛОЖНЫХ КОЛЕБАНИЙ 143 [c.143]

СПЕКТРАЛЬНОЕ ПРЕДСТАВЛЕНИЕ СЛОЖНЫХ КОЛЕБАНИЙ 145 [c.145]

СПЕКТРАЛЬНОЕ ПРЕДСТАВЛЕНИЕ СЛОЖНЫХ КОЛЕБАНИЙ 147 [c.147]

I 3] СПЕКТРАЛЬНОЕ ПРЕДСТАВЛЕНИЕ СЛОЖНЫХ КОЛЕБАНИЙ 149 [c.149]

Если отложить по горизонтальной оси частоты составляющих синусоидальных колебаний, а по вертикальной оси их амплитуды, то колебание, представленное на рис. 85,6, изобразится так, как показано на рис. 86. Здесь величина каждой линии соответствует величине амплитуды частного гармонического колебания. Такое представление сложного колебания называется спектральным разложением. Спектр, приведенный на рис. 86, включает 8 частот. [c.145]

В общем случае спектральное представление сложных полигар-монических колебаний получают, используя разложение вибрационного сигнала в ряд Фурье. Сигнал при этом представляется в виде [c.29]

Подводя итог, можно сказать, что задача о конечных колебаниях поршня, рассмотренная в этом разделе, может решаться различными методами. Разложение решения по малому числу Маха в эйлеровых координатах приводит к своеобразной трудности в эйлеровых координатах поршень (колеблющийся синусоидально в лагранжевых координатах) совершает довольно сложное колебание, что приводит к появлению псевдогармоник даже у источников звука. Это различие между системами координат проявляется, если учитывать в решении члены и более высокого порядка малости. При решении задач с точностью до членов вид решения не зависит от выбора системы координат. Монохроматическая волна, излучаемая поршнем, по мере распространения искажается. В идеальной среде искажение формы волны происходит беспрепятственно вплоть до образования разрыва на конечном расстоянии от поршня. Степень искажения зависит от безразмерного числа о = ггМ. Искажение может быть представлено как возникновение, взаимодействие п рост гармоник в процессе распространения волны. Спектральное представление искажения удобно тем, что многие экспериментальные методы исследования нелинейного искажения основаны на выделении спектральных составляющих из волны конечной амплитуды (см. гл. 4). [c.80]

Итак, любой сложный периодический процесс может быть представлен суммой гармоннческих колебаний с кратными частотами, имеющими соответствуюи1ие значения амплитуд и фаз. Как же будет обстоять дело для непериодических процессов Можно ли такие процессы, как, например, звук выстрела, т. е. процессы типично непериодические, представить суммой гармонических колебаний и соответствующим этой сумме спектром колебаний Да, можно. Но эта сумма и соответствующий ей спектр для непериодических процессов существенно отличаются от спектрального представления периодических процессов. Это различие можно уяснить на таком примере. [c.143]

Поскольку рассматриваются линейные задачи, то представление (6.1) имеет смысл. Задача Ламба относилась именно к этому случаю. Функция Ф в общем случае является решением сложной краевой задачи, и никаких общих методов ее решения не существует. Заметим, что в ее граничные условия на свободной поверхности входит также и число ю. Таким образом, с математической точки зрения задача о свободных колебаниях — это некоторая спектральная задача теории несамосопряженных операторов. [c.70]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...