Способы намагничивания образцов

СПОСОБЫ НАМАГНИЧИВАНИЯ ОБРАЗЦОВ [c.71]

Предполагается, что поле Я является полем в вакууме, создаваемым фиксированным внешним постоянным источником. Здесь нет необходимости различать В и Я, так как в вакууме В = Н. Исследователи, работающие в области магнетизма и физики твердого тела, обычно обозначают магнитное поле в вакууме через Я, и мы последуем их примеру. Определим как работу, необходимую для намагничивания образца в отсутствие приложенного магнитного поля. По аналогии с (22.15) для способа Б можно написать [c.300]

Протекание процесса намагничивания зависит от таких факторов, как форма образца, химический состав, способ изготовления, скорость закалки, термообработка, прокатка, степень растяжения [c.134]

Важное значение для последующего накопления информации имеет магнитная предыстория ленты. Характер влияния истории на вид кривых намагничивания определяется в основном способом размагничивания, т. е. способом получения исходного состояния. Одним из них является нагревание образца до температуры выше точки Кюри с последующим охлаждением в магнитной защите. Получаемое при этом естественное размагниченное состояние называют абсолютным нулевым состоянием. [c.40]

Для магнитографической дефектоскопии определенный интерес представляют характер изменения намагниченности металла вдоль сечения сварного соединения и величина поля подмагничивания, действующего на ленту при магнитной записи дефектов в различных сварных соединениях. В этом случае хорошо известные баллистические методы магнитных измерений становятся неприемлемыми вследствие сложной формы усиления сварного шва. Поэтому для измерения магнитной индукции в различных сечениях сварного шва целесообразно использовать косвенный способ, заключающийся в определении напряженности магнитного поля на поверхности образца и на.хождении величины магнитной индукции по кривой намагничивания, снятой для данного изделия (намагничивание должно осуществляться в замкнутой магнитной цепи). Измерения тангенциальной составляющей напряженности поля непосредственно на поверхности образцов в этом случае производят магнитографическим способом с помощью локальных ленточных датчиков (ЛЛД) [109]. [c.63]

Вышеописанные образцы и способ их намагничивания применяют для испытаний магнитно-мягких материалов с высокой магнитной проницаемостью и низкой коэрцитивной силой. Намагничивание до насыш,ения таких материалов происходит в полях сравнительно невысокой напряженности. [c.110]

Картина разрушения сверхпроводимости магн. полем у сверхпроводников 2-го рода сложнее. Даже в случае цилиндрич. образца (рис. 4) в продольном поле происходит постепенное уменьшение магн. момента на протяжении значит, интервала полей от Як, 1 — ниж. критич. поля, когда оно начинает проникать в толщу образца, и до верх, критич. поля Я , 21 при к-ром происходит полное разрушение сверхпроводящего состояния. В большинстве случаев кривая намагничивания такого типа необратима (наблюдается магн. гистерезис). Поле Я , 2 часто оказывается весьма большим, достигая сотен тысяч эрстед. Термодинамич. критич. поле Як, определяемое соотношением (1), для сверхпроводников 2-го рода не явл. непосредственно наблюдаемой хар-кой. Его можно рассчитать, исходя из найденных опытным путём значений свободной энергии в норм, и сверхпроводящем состояниях в отсутствии магн. поля. Вычисленное таким способом значение Я попадает в интервал между Я , 1 и Як, а- Т. о., проникновение магн. поля в сверхпроводник 2-го рода начинается уже в поле, меньшем чем Я , когда условие равновесия (1) ещё нарушено в пользу сверхпроводящего состояния. Связано это с поверхностной энергией границы раздела норм, и сверхпроводящей фаз. В случае сверхпроводников 1-го рода эта энергия положительна, так что появление поверхности раздела требует энергетич. затрат. Это существенно ограничивает степень расслоения в промежуточном состоянии. Аномальные магн. св-ва сверхпроводников 2-го рода можно качественно объяснить, если принять, что в этом случае поверхностная энергия отрицательна. Именно к такому выводу приводит совр. теория сверхпроводимости. При отрицат. поверхностной энергии уже при Я < Я энергетически выгодным явл. образование тонких областей норм, фазы, ориентированных вдоль магн. поля. Воз- [c.658]

Намагничивание куска ненамагниченного железа, обусловленное наложением внешнего поля (при температуре заметно ниже Т ) представляет собой процесс, при котором меняются форма и ориентация доменов. Когда приложено слабое поле, домены, ориентированные по полю, могут расти за счет менее благоприятно ориентированных доменов путем плавного перемещения доменных стенок (фиг. 33.14) ). Процесс намагничивания в слабых полях обратим. Если снять поле, создавшее намагниченность, то домены принимают свой первоначальный вид (отвечающий отсутствию намагниченности у образца в целом). Однако если намагничивающее поле не мало, то рост выгодно ориентированных доменов может происходить в результате необратимых процессов. Например,, дефекты кристаллической структуры могут препятствовать обратимому движению доменных стенок, и чтобы преодолеть их действие, доменная стенка должна получить от внешнего поля достаточно большую энергию. Если снять намагничивающее поле, эти дефекты могут помешать доменным стенкам вернуться-в исходное положение, отвечающее отсутствию намагниченности. Такое явление называется гистерезисом, а поле, необходимое для восстановления нулевой намагниченности (обычно из состояния насыщения), называется коэрцитивной силой. Величина коэрцитивной силы, очевидно, зависит от способа приготовления образца. [c.335]

Все полученные выше результаты можно вывести также и пз постулата о бесконечной проводимости, предположив, что образец стал сверхпроводящим в отсутствие внешнего поля. Различие между этими двумя возможными способами рассмотрения состоит в том, что па основе эффекта Мейспера мы должны ожидать полной обратимости намагничивания эллипсоидальных образцов при изменении приложенного поля. Другими словами, кривые фиг. 11 и 12 должны быть совершенно обратимы при любом излтепепии Я,. Идеальный проводник не может вести себя подобным образом. [c.624]

При известном N существует графический способ перестройки кривой намагничивания, снятой в разомкнутой магнитной цепи, в кривую для замкнутой магнитной цепи (рис. 9.55). Угол а определяют из соотношения tg а = N. Тогда для любой прямой, параллельной оси поля, отрезок АВ равен koNM. Откладывая от точки С отрезок D = АВ, получаем точку D, координата поля которой соответствует внутреннему полю в образце. Такое построение для всех значений намагниченности позволяет получить кривую намагничивания данного материала во внутреннем магнитном поле. [c.103]

Кривую намагничивания можко построить двумя различными способами. Первый состоит в том, что напряженность магнитного поля, действующего на образец, последовательно увеличивается скачками от О до Яь от Я) до Яг, от Яз до Я3 и т. д. При этом измеряют изменение магнитной индукции в образце Дбо = В,, ДВ = Й2—52=7 з—В2 и т. д., соответствующее приращению поля от О до Яь от Нх до Яг, от Яг до Яд и т. д. Недостатком этого способа является то, что при переходе от к Вг, от Вг к Вз и т- д. суммируются ошибки предыдущих измерений. [c.178]

Д 1Я удовлетворения перечисленных требований ве- щество прежде всего очищают от углерода, серы и кислорода, которые препятствуют смещению доменных стенок и обусловливают появление неоднородностей внутри образца. Затем снижают магнитострикцию и коэффициенты аннзотропии кристаллов. Для этого по-ликристаллическое тело подвергают специальной обработке для того, чтобы составляющие его частицы расположились в определенном направлении. Это реализуется с помощью обжатия материала в холодном состоянии. Для увеличения и снижения Яс применяют либо отжиг в магнитном поле с последующим охлаждением в том же магнитном поле, либо способы формирования магнитной анизотропии подобно той, какая существует в монокристалле, имеющем ось легкого намагничивания. [c.216]

Другой способ измерений статических магнитных параметров материалов на стержневых образцах в замкнутой магнитной цепи осуществляется в пермеаметрах - приборах, в которых ЗМЦ создается массивным ярмом из железа или иного магнитно-мягкого материала, замыкающим магнитный поток образца. Пермеаметры позволяют построить основные кривые намагничивания и петли гистерезиса преимущественно магпитно-мягких материалов. [c.115]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...