Регулярная стопка пластин

В настоящей главе приведены основные уравнения классической макроскопической электродинамики и путем строгого решения этих уравнений исследовано образование переходного излучения и излучения Вавилова—Черенкова при перпендикулярном пролете одиночной заряженной частицы через плоскую границу раздела двух однородных сред, плоско-параллельную пластину и регулярную стопку пластин. Специально проанализирован случай, когда частота излучения намного превышает атомные частоты (диэ-.лектрическая проницаемость близка к единице), т. е. случай рентгеновского или более жесткого излучений. [c.24]

РЕГУЛЯРНАЯ СТОПКА ПЛАСТИН 77 [c.77]

РЕГУЛЯРНАЯ СТОПКА ПЛАСТИН [c.77]

РЕГУЛЯРНАЯ СТОПКА ПЛАСТИН 89" [c.89]

РЕГУЛЯРНАЯ СТОПКА ПЛАСТИН 95 [c.95]

Наличие этого знаменателя обусловлено интерференцией излучений, образуемых заряженной частицей при ее прохождении через разные пластины регулярной стопки. Когда знаменатель Го мал, величина и + ((о, ) может стать большой [74.23. [c.79]

Физическая природа такого сглаживания совершенно ясна. Резкие максимумы и последующие минимумы в распределении интенсивности излучения обусловлены интерференцией полей излучений, возникающих на разных пластинах регулярной стопки. Нерегулярность расстраивает фазы этих полей, и поэтому интерференционная картина получается несколько смазанной, т. е. сглаженной. [c.122]

Из рисунков 6.2—6.5 следует, что нерегулярность в основном приводит к исчезновению интерференции излучений, образованных на разных границах пластин нерегулярной стопки. Когда нерегулярность слаба, т. е. когда выполняется условие (6.17), спектр РПИ нерегулярной стопки весьма близок к соответствуюш ему спектру РПИ регулярной стопки. Когда же условие (6.17) не выполняется, интерференция исчезает и распределение (как частотное, так и угловое) становится монотонным. [c.129]

На основе общей формулы (16.1) можно найти частотно-угловое распределение интенсивности полного излучения, испускаемого частицей при пролете через стопку, состоящую из произвольного числа X регулярно расположенных пластин. При этом в величину В вносят вклад все /У + 1 вакуумных участков. Усреднение по всевозможным траекториям проводится по существу так же, как в п. 16.1. Однако проведение такого усреднения в общем случае сталкивается с трудностями. Явные выражения удается получить в двух частных, но достаточно важных для практики, случаях. [c.241]

В настоящем разделе мы будем рассматривать переходное излучение, испущенное быстрой заряженной частицей при перпендикулярном пролете через стопку регулярно расположенных в вакууме и параллельных друг другу одинаковых пластин. [c.77]

В главе I мы рассмотрели возникновение переходного излучения при перпендикулярном пролете одиночной заряженной частицы через резкую границу раздела сред, пластину и регулярную стопку пластин. Эти случаи в известной мере являются идеализированными. В действительности частица может пересекать границу под произвольным углом, граница раздела может быть несколько размытой, пластины в стопке могут быть неодинаковой толш,ины и расположены нерегулярно. Часто бывает важно знать, [c.102]

Мюллером, Черри с сотрудниками [75.15,77.8,78.2] было проведено сравнение эиерговыделеиия (в слоях газов ксенона и криптона толщиной 4 см) РПИ, испускаемого из регулярной стопки майларовых пластин (а=25 мкм, = 1,5 мм, /V = 188) и некоторых пористых материалов толщиной в 4 см при энергии электронов [c.262]

В случае регулярной стопки из большого числа пластин при определенных частотах и углах (см. условие (3.27)) имеет место когерентное сложение излучений, образованных в разных пластинах стопки (при этом, разумеется, поглош,ение должно быть достаточно малым). Частотно-угловая интенсивность такого резонансного переходного излучения пропорциональна квадрату Л эфф эффективного числа пластин стопки. Ширина (частотная или угловая) каждого такого интерференцонного максимума пропорциональна так что проинтегрированная по углу [c.288]

Рассмотрим теперь рентгеновское излучение (переходное ш квазичеренковское), образуемое при пролете релятивистской заряженной частицы через стопку регулярно расположенных N одинаковых кристаллических пластин. [c.202]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...