Псевдоожиженный слой форма пузырей

Ряд исследований механизма образования и формы пузырей в псевдоожиженном слое были проведены с использованием инжектора пузырей. Рове [659] в первом приближении считал, что пузыри имеют сферическую форму, и по фотографиям определял струк- [c.414]

Максимальный размер пузырей ограничен. Разность удельных весов при справедливости двухфазной теории псевдоожижения постоянна, а в противном случае даже убывает с ростом скорости фильтрации. Эффективная вязкость слоя далека от нуля. Поэтому ограничена и скорость подъема пузырей. Благодаря то му, что архимедова сила растет пропорционально третьей степени размеров пузырей,. а миделево сечение пропорционально второй степени, крупные пузыри при прочих равных условиях должны подниматься быстрее мелких той же формы, что и наблюдается в действительности [Л. 966]. Следует отметить сложную зависимость эффективной вязкости псевдоожиженного слоя от скорости фильтрации. При увеличении ско-рости фильтрации от предела [c.111]

Наблюдая пузыри различных форм, Маррей [564] изучал движение псевдоожиженных слоев и их устойчивость. Он показал, что псевдоожиженные слои неустойчивы по отношению к малым внутренним возмущениям и в общем случае устойчивы по отношению к малыш колебаниям поверхности. На основе наблюдаемых форм пузырей Маррей исследовал случай установившегося движения фаз, когда отношение плотностей твердой и жидкой фаз велико, т. е. Рр р, пренебрегая инерцией жидкой фазы. Уравнения (6.32), (6.33), (6.41), (6.42), (6.30) и (6.26) в векторной форме приобретают следующий вид [5651 [c.415]

Что касается движения газа, то по [Л. 430] результирующее поле скорости газа в псевдоом иженном слое с пузырями получается сложением скоростей, подсчитанных по закону Дарси (без учета движения материала), и скорости увлечения газа частицами, текущими вниз по бокам сферического пузыря. Увлечение газа частицами при отсутствии адсорбции должно быть существенным для потоков мелких частиц. Для расчетов требуется знать, в частности, форму пузыря и отношение его скорости к скорости газа в промежутках между частицами, т. е. W T,l(Wn.y/mn.y), если скорость в плотной фазе слоя считать равной скорости минимального псевдоожижения. Обозначим <Ш п/(Шг1,у/тп,у) =ф. При ср>1, что обычно для достаточ-ио высоких слоев мелких частиц, согласно, [Л. 430] весь газ из пузыря совершает замкнутую циркуляцию — через пузырь и вокруг него (рис. 1-2) в непосредственной близости в пределах области А, названной облаком . Это область контактирования газа пузыря с материалом. Визуальные наблюдения с помощью введенного в пузырь трассера и фотографирование подтвердили наличие такого облака вокруг поднимающегося пузыря. По (Л. 430] отношение диаметра облака к диаметру собственно пузыря [c.19]

Пока нет корреляции для расчета неодно1родности. Еще нет возможности количественно учесть все отмечавшиеся выше влияния (формы и характера поверхности частиц, Ym/Y , рода газа, типа газораспределительного устройства, расстояния от него до рассматриваемой зоны слоя, диаметра частиц, скорости фильтрации и т. д.). Задача тем более сложна, что важно знать прорыв газа на разных уровнях слоя, размер пузырей, иметь сведения о смене в них газа, знать интенсивность перемешивания материала в слое и подобные им детали. Поэтому необходимо проведение обстоятельных систематических исследований неоднородности псевдоожижения. [c.93]

Формула (1.11) характеризует лишь положение максимума в спектре этого случайного процесса. Форма и ширина спектра зависят от условий псевдоожижения. Характерно, что основная частота V определяется только высотой слоя в неожиженном состоянии и в первом приближении не зависит от размера пузырей, скорости их подъема и т.д. [c.24]

Работая с сыпучими хорошо псевдоожижаемыми материалами вблизи предела устойчивости, легко реализовать спокойное , сравнительно однородное (без существенных газовых пузырей) псевдоожижение. Это режимы, когда взаимное перемещение частиц еще невелико и можно организовать противоток газа и материала. По некоторым данным верхней границей спокойного псевдоожижения является число псевдоожижения Л 1,3 [Л. 430] или достижение по-розности т 0,48 [Л. 36]. Учитывая, что при одинаковых N гидродинамические состояния слоя крупных и слоя мелких частиц различны, а т плотного слоя частиц неправильной формы может быть больше 0,48, обе оценки можно считать лишь ориентировочными. [c.18]

Какова должна быть зависимость относительного расширения неоднородного слоя от скорости минимального псевдоожижения п.у При заданной (неизменной) скорости фильтрации с увеличением Юд.у расширение слоя согласно (2-17 ) уменьшается. Это естествеено, так как в этом случае режим работы приблизится к пределу устойчивости. Если же задано (неизменно) число псевдоожижения М=тф1тп.у, то с увеличением Wn.y (например, при переходе к частицам большего диаметра) и сохранении прежней скорости подъема пузырей относительное расширение слоя по (2-17 ) должно ускоряться. За этим удобно проследить, если выражение (2-17 ) записать в форме [c.113]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...