Цилиндрическая оболочка, ослабленная круговым отверстием

Цилиндрическая оболочка, ослабленная круговым отверстием [c.225]

Иллюстрацией этому служит рис. 6.42 (см. стр. 337), на котором нанесены линии одинакового наклона главных площадок и линии одинаковых разностей главных напряжений при равномерном растяжении круговой цилиндрической оболочки, ослабленной круговым отверстием. Там же даны границы зоны, в которой еще действуют возмущения. [c.314]

Кручение круговой цилиндрической оболочки, ослабленной круговым отверстием, торцевыми крутящими моментами. Кривые максимальных напряжений в срединной и на внутренней поверхностях оболочки даны на рис. 6.35 (см. также рис. 6.36). [c.324]

Рис. 6.40. Кривые коэффициентов концентрации напряжения при упруго-пластическом осевом растяжении круговой цилиндрической оболочки, ослабленной круговым отверстием, в зависимости от параметра нагружения Л = 0/о о, 2 (ст — напряжение на бесконечности. Сто, 2 — условный предел текучести материала оболочки). Кривые 1 (V = = 0,142), 2 (у =2), 3 (у = 4) соответствуют дюралюминиевым оболочкам кривые 4 у = 4) и 5 (у =10) соответствуют стальным оболочкам (диаграмма растяжения стали не имеет площадки текучести). Масштаб X для кривых 1, 2, 3, 4, 5 представлен по оси абсцисс (соответственно Я], Яг, Яз, Л4-5).

В монографии [5.74] приведены описание и данные эксперимента над круговой цилиндрической оболочкой, ослабленной круговым отверстием, в условиях осевого растяжения и кручения. Результаты эксперимента хорошо подтверждают теоретические решения автора. [c.336]

В заключение дадим сопоставление результатов некоторых авторов. На рис. 6.33 (см. стр. 323) представлены результаты решения задачи о растяжении круговой цилиндрической оболочки, ослабленной круговым отверстием. На рис. 6.35 (стр. 324) сравниваются результаты в задаче о кручении той же оболочки. [c.339]

Рис. 6.38. Распределение окружных напряжении (Те/(Т вдоль контура отверстия при растяжении в осевом направлении напряжением а круговой цилиндрической оболочки, ослабленной квадратным отверстием с закругленными углами [5.2]

Рис. 6.43. Зависимость максимального окружного напряжения ад прн растяжении в осевом направлении напряжением а круговой цилиндрической оболочки, ослабленной квадратным отверстием [5.2] от относительного радиуса закругления углов у = характерные размеры отверстия (см. на рис. 6.38) (/ , /г — радиус и толщина оболочки).

Рассмотрим бесконечную круговую цилиндрическую оболочку, ослабленную двоякопериодической системой одинаковых круговых ) отверстий радиуса Х ). Начало координат на поверхности оболочки совместим с центром одного из отверстий, которое обозначим о, о, ось х направим вдоль образующей цилиндра, а ось у — вдоль его направляющей. Контур отверстия с центром в некоторой конгруэнтной началу координат точке Р обозначим через т, п (рис. 5.2). Систему периодов представим в виде [c.193]

Набор функций (7.7) или (7.9) дает возможность провести решение краевой задачи для цилиндрической оболочки, ослабленной и немалым круговым отверстием. Однако наиболее [c.309]

В работе [5.119] задача о напряженном состоянии круговой тонкой цилиндрической оболочки, ослабленной, вообще говоря, немалым круговым отверстием ) сводится к бесконечной си- [c.316]

ДЛЯ круговой цилиндрической оболочки, ослабленной отверстием весьма общего вида, к интегральным уравнениям Фредгольма второго рода. Эти уравнения разрешимы при достаточно малых значениях параметра кривизны У 12(1 — 1 1 Як. Некоторые общие соображения о развитии обсуждаемой проблемы высказывает в работе [5.145] К. Ф. Черных. [c.320]

Растяжение вдоль образующей равномерными усилиями интенсивности ка круговой цилиндрической оболочки радиуса Р и толщины к, ослабленной круговым отверстием радиуса г. На рис. 6.33 приведены диаграммы максимальных напряжений в срединной и на наружной поверхностях оболочки. На рис. 6.34 дано распределение соответствующих напряжений вдоль контура отверстия. [c.324]

В работах [5.69, 5.70, 5.79—5.81] рассматриваются задачи о напряженном состоянии круговой цилиндрической оболочки, ослабленной отверстием, ограниченным линией пересечения ее с другой круговой цилиндрической оболочкой при растяжении, действии по краю отверстия равномерного изгибающего момента и внутреннем давлении на оболочку. Из диаграммы, приведенной в работе [5.81], следует, что до значений отношения г// = 0,5 (2Р и 2г —диаметры пересекающихся оболочек) кривую пересечения в развертке можно считать окружностью. Результаты, полученные в этих работах, справедливы в области [c.327]

Напряжения в цилиндрической оболочке, ослабленной немалым круговым отверстием, исследует Н. А. Флёрова [5.136]. [c.333]

Ниже речь будет идти о густо перфорированной круговой цилиндрической оболочке, находящейся под действием продольного растяжения или равномерного внутреннего давления. Под густо перфорированной оболочкой мы понимаем оболочку, ослабленную большим количеством правильно расположенных малых (или не малых) отверстий. В реальных конструкциях оболочка имеет конечную длину. Однако зона действия краевых эффектов, накладываемых торцами, затухает весьма быстро и в средней зоне оболочки распределение напряжений следует законам геометрической и силовой симметрии. [c.190]

Рис. 6.29. Номограмма для определения коэффициента концентрации напряжений прн кручении концевыми моментами М круговой цилиндрической оболочки радиуса ослабленной круговым свободным отверстием радиуса г (/г —толщина оболочки).

Рис. 6.41. Экспериментальные кривые [5.2] коэффициентов концентрации напряжения Од ,ах/° Д случая продольного растяжения напряжением о круговой цилиндрической оболочки радиусом R и толщины /г, ослабленной круговым свободным отверстием радиусом г. Кривая I относится к срединной поверхности, кривая 2—к внутренней поверхности.

B. Койтера. В недавно вышедшей в свет книге Ю. Леккеркер-кера [5.74] подробно изучены задачи о распределении напряжений в цилиндрической оболочке, ослабленной немалым круговым отверстием ). Весьма заманчивой является возможность упрощения основных уравнений, определяющих дополнительное напряженное состояние, порожденное отверстием. Для этого необходимо произвести классификацию отверстий и в зависимости от величины последних указать упрощенное уравнение, описывающее дополнительное напряженное состояние. Результаты исследований в этом направлении содержатся в докладе А. Л. Гольденвейзера (см. [5.35]) там же рассматривается метод расчленения напряженного состояния применительно к оболочкам с отверстиями. Следует также указать на другие направления исследований, которые основаны на вариационных и численных методах и, наконец, на экспериментальные методы, в некоторых случаях весьма эффективные. [c.307]

Эксперимент по определению концентрации напряжений в цилиндрической оболочке, ослабленной малым круговым либо эллиптическим отверстием для случаев одноосного растяжения и равномерного внутреннего давления на оболочку провел Д. Хоутон [5.31]. Результаты эксперимента автор сравнивает с соответствующими решениями плоской задачи и для кругового отверстия с результатами работы [5.73]. [c.334]

Несколько задач о распределении напряжений в пологой сферической панели, ослабленной немалым эксцентричным круговым отверстием, приближенно решено в статьях [5.7, 5.8, 5.11]. В [5.7] предполагается, что сфера находится под действием равномерного внутреннего давления, а отверстие прикрыто крышкой, воспринимающей только поперечпую силу. Рассматриваются два случая закрепления внешнего контура панели свободное опирание и жесткое защемление. В работах [5.8, 5.11] рассматривается случай подкрепленного отверстия. Некоторые случаи концентрации напряжений в оболочках вращения изучаются в [5.10]. Напряжения в сферическом днище с круговым отверстием, в которое при помощи торообразного кольца заделывается цилиндрический патрубок, рассматриваются в статье [5.113]. [c.317]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...