Поверхность шара г а поддерживается при температуре F (0, р)

Шаровая стенка. На внутренней и наружной поверхностях полого шара поддерживаются постоянные температуры соответственно и t i-Температура шаровой стенки на расстоянии г от центра [c.127]

В случае, когда поверхность шара 108 поддерживается при нулевой температуре, а начальная температура всего шара равна о, то температура во внутренней и наружной частях шара, как следует из 108, (15), определяется выражениями [c.244]

Поверхность шара г —а поддерживается при температуре F b, 9) [c.246]

Мы столкнулись со значительными трудностями в связи с образованием льда внутри шарового фотометра. Очевидно в воздухе шара находились мельчайшие ледяные кристаллики, поглощавшие часть падающего света. Кроме того, происходила конденсация кислорода, которая портила белую (окись магния) внутреннюю поверхность шара. Во избежание этих явлений, концы трубок закрывались стеклянными окошками, а чтобы в них не образовывалось льда при помощи электронагревательных спиралей, окружающих концы трубок, поддерживалась почти комнатная температура. Кроме того, шар наполнялся сухим азотом через другую узкую трубку. Высокая чувствительность фотоумножителя позволяла работать при столь низком уровне освещенности, что после нескольких серий измерений образцы не обнаруживали видимого почернения. Присутствие кассеты для образца внутри шара и прикрепленных к нему трубок приводило к тому, что условия отражения не соответствовали условиям в идеальном шаре. Поэтому мы не могли получить абсолютных значений поглощательной способности. Калибровка производилась путем измерения образцов при комнатной температуре как при помощи шарового фотометра, так и на автоматическом спектрофотометре. [c.311]

Постановка задачи. В начальный момент времени один шар при температуре То помеш,ает-ся в полый шар с той же начальной температурой. Между ними суи ествует совершенный тепловой контакт. Внешняя поверхность наружного шара на протяжении всего процесса охлаждения поддерживается при постоянной температуре, равной нулю. Найти распределение температуры в любой момент [c.381]

Шар радиуса Ь состоит из двух различных материалов. От = 0 до г = а из одного и от г = а до г = Ь иа другого. Поверхность г = Ь поддерживается при постоянной температуре Vg. Начальная температура равна нулю ). Как и в 105, пусть v , К , l, Pi относятся к части сферы от г = О до г=и и j, р, —к части от /- = а до г = Ь. [c.241]

Дуга большого круга делит поверхность однородного шара на две половины. Одна половина поддерживается при температуре, равной единице, а вторая—при температуре, равной нулю. [c.271]

Если начальная температура шара равна / г) и при > О поверхности г= а Vi г = Ь поддерживаются при постоянных температурах и v , то решение ), получаемое из (4.1) гл. III, имеет следующий вид [c.242]

Для воспламенения рабочей смеси на крышке цилиндра устанавливают запальный шар 1 (калоризатор), который перед пуском двигателя разогревают паяльной лампой до температуры 500—550° С. Во время работы двигателя калоризатор не охлаждается водой и поэтому его температура поддерживается в этих же пределах. Вблизи ВМТ сжатая рабочая смесь заполняет внутреннюю полость 2 калоризатора, соприкасается с его раскаленной поверхностью и воспламеняется. Такие двигатели называют калоризаторными. [c.221]

Уравнения (221) являются известными гидродинамическими уравнениями с поправкой на внутреннее трение. Эти уравнения удовлетворяются, т. е. получается возможное движение, если положить р постоянным, Х= Z = О, г> = и> = 0, и = ау. Тогда каждый слой газа, параллельный плоскости ЛГ2-, передвигается со скоростью ау параллельно самому себе, т. е. в направлении х. а означает разность скоростей двух таких слоев, отстоящих друг от друга на единицу длины. Само собой разумеется, один из этих слоев нужно искусственно сделать неподвижным, а другой — искусственно поддерживать в его постоянном движении. Тангенциальная сила, действующая на единицу поверхности этих слоев, согласно формулам (220) равна следовательно, 9 есть величина, которую мы еще в 12 назвали коэффициентом трения. Из формулы (219) следует, что она пропорциональна р р, т. е. абсолютной температуре, а при заданной температуре не зависит от давления и плотности. Последнее также справедливо, если молекулы являются упругими шарами но тогда 91 пропорционально квадратному корню из абсолютной температуры. [c.209]

Модель VI — наиболее сложная, и ее математическое описание не дает дополнительных возможностей для понимания физических процессов, протекающих в системе. Выражения для температурных полей тел, входящих в эту систему, сложны для анализа. А. В. Лыков приводит решение для системы шар в шаре для условий, когда внешняя поверхность наружного шара на протяжении всего процесса охлаждения поддерживается при постоянной температуре, равной нулю [45]. Эти условия, упрощенные по сравнению с реальным теплообменом в прецизионных калориметрах, приводят к громоздким формулам, не позволяющим их применять для расчетов. [c.26]

Теплопроводящий шар во всех точках в начальный момент имеет нулевую температуру. Затем его поверхность в течение времени т поддерживается при постоянной температуре с. По истечении времени х поверхч-ность шара поддерживается при нулевой температуре. Найти температуру в точках, находящихся внутри шара в любой момент времени t > х. [c.268]

Постановка задачи. Дано сферическое тело шар) радиуса Я с известным начальным распределением температуры /(л). В частном случае температура может быть одинакова и равна Т . В начальный момент в/ емени поверхность шара мгновенно охлаждается до некоторой температуры, равной Т , которая поддерживается постоянной на протяжении всего процесса охлаждения. Требуется найти распределение температур ы внутри шара в любой момент времени и удельный расход тепла. Охлаждение происходит равномерно, так что изотермы внутри шара представляют собой концентрические сферы, т. е. температура зависит только от радиуса-вектора г и времени т (рис. 4.14). [c.105]

Введение. Если начальное распределение температур или форма тела обладают симметрией, то чясто можно заранее ожидать, что уравнения теплопроводности, которые мы получили в предыдущей главе, упростятся и что одна, а иногда и две из координат исчезнут из них. Например,, если мы имеем дело с шаром, в котором начальная температура зависит только от расстояния г от центра и температура всей повархности шара одинакова, то температура внутри шара будет зависеть только от г и t. Так же, когда тело ограничено двумя параллельными плоскостями х = 0 и х а и когда начальная температура зависит только от X, а обе поверхности поддерживаются при постоянной температуре, тогда изотермы будут плоскостями, параллельными ограничивающим плоскостям и температура будет зависеть только от а и t. Далее, если в бесконечном цилиндре, образующие которого параллельны оси z, начальная темперр-тура одинакова во всех точках каждой прямой параллельной оси, Е граничные условия такие же, тогда температура внутри цилиндра будет зависеть только от х, у ш t ш будет одной и той же вдоль линий, проходящих в цилиндре параллельно его оси [c.27]

Принципиальный вид такой модели дан на рис. 5. Она представляет собой полый шар, все точки noiBepxHo xH которого поддерживаются при одной лостоян ной температуре. Почти все лучи, попадающие извне через небольшое отверстие О внутрь шара, поглощаются в нем вследствие многократных отражений от внутренней поверхности. [c.55]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...