Установившиеся колебания прямоугольных тел

Таким образом, рабочий цикл свободнопоршневого двигателя Стирлинга почти полностью идентичен циклу двигателя, в котором рабочий и вытеснительный поршни механически связаны кривошипным механизмом обычного типа. Этот вывод не слишком неожидан. Уильям Бил, изучая ромбический привод, установил, что двигатель может работать и при отсутствии механизма привода, а один из студентов Била впервые построил действующий свободнопоршневой двигатель [9]. Конфигурация вытеснительный поршень — рабочий поршень в свободнопоршневом двигателе, по существу, является колебательной системой масса — пружина, и эта система настраивается на работу с резонансной частотой, которая и является рабочей частотой двигателя. Однако необходимо заметить, что двигатель Била может работать и в таком режиме, при котором вытеснительный поршень будет совершать не простые гармонические (синусоидальные) колебания, вызываемые резонансом, а колебания, график которых имеет более прямоугольную форму. В этом случае двигатель работает в так называемом режиме банг-банг . Это название, может, и не строго научное, очень наглядно отражает физическую природу работы двигателя. [c.39]

Разность двух бесконечных энергий. Мы установили, что энергия нулевых колебаний как в прямоугольном ящике, так и в свободном пространстве является бесконечной. Теперь мы должны вычесть бесконечный вклад свободного пространства из бесконечной энергии нулевых колебаний в прямоугольном резонаторе и, тем самым, определить конечную величину энергии Казимира. Эта энергия, отнесённая к единице площади, определяется выражением [c.311]

Интересный пример, характеризующий несоответствие теоретических зависимостей, полученных из рассмотрения равновесия прямоугольного штампа на безынерционном полупространстве, опытным данным, приводит Д. Д. Баркан [8]. Им было произведено исследование свободных колебаний фундамента под горизонтальный компрессор, имевшего площадь подошвы 7 = 90 м . Грунт в этом случае представлял собой лёссовидный суглинок. Результаты исследования позволили установить, что величина коэффициента упругого равномерного сжатия основания фундамента равна 4,7 кгс/см . Одновременно при исследовании фундамента с площадью подошвы около [c.52]

В введении были изложены результаты двух исследований, посвященных данной задаче. В первом из них Кумаи [31], используя численный метод, аналогичный представленному в данной старьё, установил, что с увеличением размера выреза частота колебаний сначала снижается, а затем начинает возрастать. С другой стороны, Такахаси [32], исследуя колебания прямоугольной пластинки с помощью метода Рэлея— Ритца и балочных функций, не выявил такой тенденции. Результаты его исследований показали монотонное возрастание частоты колебаний с увеличением размера выреза. Оба исследования были проведены при коэффициенте Пуассона V = 0,3. [c.105]

Величина коэффициента E, так же как и Ф, в зависимости от характера пульсаций расходов фаз во времени может быть больше, меньше или равна единице (последнее имеет место при G = onst). Если коэффициент ЧТ характеризует степень негомо-генности нестационарного двухфазного потока исходя из потерь давления в потоке, то коэффициент Е является аналогичной энергетической характеристикой нестационарного двухфазного потока. Характер изменения расходов фаз G во времени а priori не известен. Установить его непосредственно экспериментальным путем в настояш,ее время не представляется возможным. В связи с этим в дальнейшем анализируются два вида периодических колебаний расходов фаз во времени колебания типа прямоугольных импульсов (резко выраженные пульсации расходов фаз) и синусоидальные колебания (сглаженные, гармонические изменения расходов фаз во времени). [c.159]

В предлагаемой работе собственные частоты и формы свободных колебаний н дрнирно опертых прямоугольных пластинок с квадратными и прямоугольными вырезами различных размеров исследуются при помощи метода конечных элементов. В результате проведенных исследований авторы установили, что количество необходимых вычислений как при использовании метода конечных разностей, так и цетода конечных элементов довольно велико и разработанные программы с удовлетворительной точностью дают возможность получить всего лишь несколько первых частот колебаний. [c.146]

Черлинский [475] также дает решение характеристического уравнения для бесконечно длинных щ1линдров, полученное из общего уравнения колебаний. Для области длин волн порядка диаметра цилиндра (проволоки) Черлинский установил, что с повышением частоты скорость распространения должна уменьшаться. Он экспериментально измерил ход дисперсии для тонких проволок из различных материалов, не обнаружив при этом наличия мертвой зоны . Частотную зависимость скорости распространения продольных волн для металлических стержней прямоугольного сечения исследовал Морз [c.385]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...