Теплопроводность гелия при 43 С и различных давлениях

Однако и в ранней работе [5] по изучению зависимости теплопроводности X гелия от давления для изотермы 1 = 42,8° С методом коаксиальных цилиндров (стальные цилиндры, зазор б 0,2 мм), несмотря на разброс экспериментальных точек, можно обнаружить понижение величины % при Р = 1 атм. Эту аномалию вначале пытались объяснить различными причинами недостаточной чистотой газа, ошибкой эксперимента, особенностями изменения коэффициента Ь для гелия в вириальном разложении теплопроводности X по степени плотности [2, 3] [c.41]

Теплопроводность А 10 вт м град) гелия при различных температурах и давлениях [15] [c.536]

Сварка меди и ее сплавов. Медь обладает высокой теплопроводностью и электропроводностью. В расплавленном состоянии она активно поглощает кислород с образованием закиси меди СигО. Закись меди образует с медью легкоплавкую эвтектику (Си О—Си), которая располагается по границам зерен и является причиной склонности меди к горячим трещинам. Расплавленная медь интенсивно поглощает водород. Закись меди и водород при охлаждении образуют пары воды, которые в замкнутом пространстве создают большое давление и вызывают образование значительного количества пор. Медь содержит вредные примеси — свинец, сурьму, мышьяк и висмут, которые значительно ухудшают свариваемость. Для раскисления меди и удаления закиси меди применяют вещества, активно реагирующие с кислородом — алюминий, кремний, фосфор. Чтобы не происходило окисления в процессе сварки, используют различные покрытия, флюсы или проводят сварку в защитной среде (аргона, гелия или азота). По окончании сварки рекомендуется быстрое охлаждение изделия в в воде или проковка и прокатка швов для улучшения пластических свойств сварного соединения. [c.677]

Если газовая смесь бинарная (воздух-гелий) и ее компоненты имеют разные теплопроводности, то, измеряя изменение теплопроводности смеси, можно определить появление пробного газа (например, гелия) в потоке воздуха. На этом принципе основан течеискатель для определения мест нарушения герметичности различных систем при заполнении их пробным газом под избыточным давлением. [c.554]

Трудности может создавать необходимость произвольного регулирования теплоотвода, а также строгого калориметрирования отводимого тепла. При высоких температурах наиболее часто применяется теплоотвод через газовый зазор к водяному калориметру. Ухудшение вакуума в газовом зазоре (в той области давлений, где теплопроводность газа изменяется с изменением его давления), замена газов с различной теплопроводностью (аргона, гелия, водорода), а также смешение газов в различных концентрациях дает возможность изменять теплоотвод в широких пределах. [c.76]

Коэффициент теплопроводности напыленных материалов различной толщины измерялся при контактном давлении 40 бар и изменении температуры в месте контакта от 250 до 450° С в атмосфере форвакуума, аргона и гелия. Измерения проводились начиная с первоначального подъема температуры, при этом термическое сопротивление образцов с покрытием из окиси алюминия уменьшалось при толщине покрытия 0,25 мм от 4— 5 град- см 1вт при 250° С до 1 град см /вт при 450° С (рис. 5). Часть кривой отражает улучшение контакта [c.65]

Таблица 22 [Л. 2J Теплопроводность гелия, Х-Ю ккал1м-час град, при f=43° и различных давлениях

Теплопроводность гелия при ат1иосферном давлении исследована различными авторами в широком интервале температур. Основные работы указаны в табл. 1. Как следует из нее, сравнительно большое число их посвящено измерениям в области низких температур 80—300° К. [c.40]

При исследовании зависимости теплопроводности Я, гелия от давления Р в различных работах [1—4] было установлено наличие аномалии резкий рост % в начальной части кривой Я, = / Р) с увеличением Р от 1—20 бар при I 30° С до 100 бар при повышении температуры и затем пологи1"1 ход кривой (рис. 1, а). Особое внимание на это явление обращено в работах последних лет [2, 3, 4], так как повышение точности исследований дало возможность обнаружить наблюдаемый эффект даже тогда, когда его величина была незначительной. [c.41]

Изменение температуры при диффузии измеряется датчиком — платиновой нитью диаметром 5,3 мкм, с сопротивлением около 94 ом. Нить является одним из плеч моста переменного тока. Напряжение генератора звуковой частоты, питающего мост, выбиралось таким образом, чтобы ток, протекающий через нить, не вызывал самонагрева (для исключения конвекции, зависимости чувствительности датчика от концентрации, давления и рода газа). Отсутствие самонагрева доказывается тем, что градуировочная кривая одна и та же для газов, резко отличающихся по теплопроводности (гелий и аргон), и при различных давлениях (760—50 мм рт. ст.). Градуировка схемы измерений производилась на отдельной термостати-руемой установке при неизменном токе, протекающем через нить. Инерционность датчика исследовалась на специальной установке и не превышала 0,005 сек. При начальной температуре 295° К мост балансируется до уровня шумов примерно 0,15 мкв. Возникающая малая разность температур около 0,2° С вызывает разбаланс моста, который модулирует несущую частоту 10 кгц по амплитуде и усиливается измерительным селективным усилителем. Модулированный и усиленный сигнал поступает на синхронный детектор, для которого в качестве источника опорного напряжения используется тот же генератор, детектируется и подается на один из каналов двухлучевого электронного осциллографа. Перед измерением в тот же канал поступает контрольный сигнал с мостовой схемы. На другой канал поступают метки времени от кварцованного генератора. Запуск развертки осциллографа синхронизирован с открытием шторки. Полученная на экране осциллографа картина фотографируется, и пленка обрабатывается на компараторе. Схема измерений с полосой пропускания примерно 1 кгц имеет чувствительность 2 10 °С. [c.66]

Экспансионный ожижитель Симона. Существуют три различных типа гелиевых ожижителей, а именно непрерывного действия с предварительным водородным охлаждением, непрерывного действия с охлаждением детандером и хорошо известный процесс ожижения без использования непрерывного потока. Первые два способа ожижения кратко описаны выше. Третий способ используется в так называемом экспансионном ожижителе Симона [2], который показан схематически на фиг. 7. В этом ожижителе газообразный гелий, охлажденный и змеевике S, нагнетается в металлическую камеру В, охлаждаемую жидким или твердым водородом G. Чтобы обеспечить теплопроводность пространства Z, последнее заполняется гелием при низком давлении. Теило, поглощенное водородной ванной, определяется уменьшением внутренней энергии гелия после входа в камеру и работой сжатия. Работа сжатия равна 2 mpv, где т—масса очень малого количества входящего "аза, а v—его удельный объем. Если весь газ входит при одинаковой температуре Т,, то общая работа потока равна NRT , где lY—число молей газа, который входит в камеру, а В—газовая постоянная. Охлаждение с помощью водорода, требующееся для поглощения тепла, производимого работой сжатия, может оказаться больше того, которое необходимо для изменения внутренней энергии гелия. Это видно из сравнения величины двух произведений В1 и С ,ср,(2 ,—Tj), где Гд—конечная температура. [c.132]

Во многие выражения для теплопроводности входят величины Гиб, причем часто в виде отношения Г/0, вследствие этого кривые зависимости теплопроводности X от Г/9 для различных кристаллов будут одинаковыми. Например, экспоненциальное поведение наблюдается при температуре ниже 0/10 последняя меняется от 200 К для алмаза до 2К для гелия при низком давлении. Для кристаллов с размерами порядка миллиметров экспоненциальный рост теплопроводности резко прекращается при температуре 0/ЗО ниже этой температуры теплопроводность начинает падать довольно быстро. Это падение теплопроводности происходит вследствие рассеяния фононов на внешних границах кристалла. Пайерлс [184] предсказал, что такие процессы должны были бы предотвратить бесконечный рост проводимости при низких температурах этот эффект был впервые обнаружен де Гаазом и Бирмазом [91]. [c.93]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...