Распределение касательных напряжений и скоростей в плоском пограничном слое

Распределение касательных напряжений и скоростей в плоском пограничном слое [c.147]

Равновесным пограничным слоем называют слой, в котором профили скорости и(х, у) на определенных отрезках продольной координаты X подобны по форме и отличаются только масштабами скорости и длины. Показателями динамического подобия являются автомодельные распределения средней скорости и рейнольдсовых касательных напряжений. Такие пограничные слои могут устанавливаться на плоской пластине и в потоках с продольными градиентами давления при определенных законах изменения скорости внешнего потока в направлении течения. [c.181]

Уравнение (10-11 в), выражающее универсальное распределение скорости, получено для турбулентного движения вдоль плоской стенки (движение в канале), в котором учитываются только турбулентные касательные напряжения. Молекулярные касательные напряжения в расчете не учтены. При сравнительно больших числах Рейнольдса уравнение (10-11 в) выполняется хорошо не только в потоках над плоской поверхностью, но и в трубах, а также, как будет показано ниже, в пристеночной части турбулентного пограничного слоя в потоках с переменным продольным градиентом давления. [c.327]

В работе [6] приводится несколько измеренных профилей средних скоростей в пограничном слое на плоской пластине в однородном сверхзвуковом потоке при отсутствии теплоотдачи. В этих опытах касательное напряжение на стенке измерялось непосредственно методом плавающего элемента . Что касается преобразования экспериментальных распределений скоростей к координатам уравнения (28), то величины р /р , выбирались так, чтобы получилось хорошее соответствие с функцией f [см. уравнение (1) и табл. 1] в логарифмической области вблизи arg/ = 300. На рис. 3 представлена экспериментальная зависимость Р /Рщ, от числа Маха. На том же рисунке нанесена одна опытная точка, полученная Коркеджи [7] тем же экспериментальным методом при числе Маха 5,8. [c.145]

Следовательно, скорость изменяется по логарифмическому закону в зависимости от расстояния от стенки. К такому же результату пришел Прандтль, применяя закон перемешивания. При сравнении с экспериментом оказывается, что это распределение скоростей (15) справедливо не только для плоского течения, где согласно Прандтлю предполагается постоянство касательного напряжения во всей области пограничного слоя, но и также, что весьма неожиданно, для течения в цилиндрических трубах, в которых градиент давления dpidx и х линейно зависят от у. [c.187]

Если выбрать для распределения скоростей подходящее выражение и с его помощью вычислить толщину потери импульса, толщину вытеснения и касательное напряжение на стенке, то совершенно таким же путем, как в предыдущем параграфе для пограничного слоя на плоской пластине, мы получим из уравнения (10.18) обыкновенное дифференциальное уравнение для определения толщины пограничного слоя. При выборе выражения для распределения скоростей следует руководствоваться теми же сообра- [c.197]

Прежде чем приступить к определению из уравнения импульсов толш,и-ны пограничного слоя б х) (совершенно таким же путем, как и в предыдущем параграфе для продольного обтекания плоской пластины), необходима вычислить те значения толщины потери импульса 62, толщины вытеснения и касательного напряжения на стенке То, которые соответствуют положенному в основу расчета распределению скоростей (10.22). Подставив эта распределение в равенства (8.33) и (8.34), мы будем иметь [c.200]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...