Условия равновесия неизолированной системы

Условия равновесия неизолированной системы [c.81]

Условия равновесия неизолированных закрытых систем. Перейдем теперь к рассмотрению равновесия систем, находящихся в тепловом и механическом взаимодействии с другими системами или окружающей средой. [c.111]

Для формулирования условий (критериев) равновесия неизолированных систем предполагается, что они (системы) взаимодействуют с окружающей средой равновесно (равновесное сопряжение) энтропия термодинамической системы возрастает при отсутствии внутреннего равновесия (внутреннее равновесие нарушается, например, в результате необратимого взаимодействия между отдельными частями системы). [c.81]

Анализ равновесия изолированной системы имеет большое практическое значение, ибо в качестве изолированной всегда можно рассматривать составную систему, образованную любой изучаемой системой и окружающей средой. Однако на практике часто встречаются и неизолированные системы примером здесь может служить двухфазная система, находящаяся в условиях постоянных давления и температуры. [c.114]

При отыскании равновесных состояний какой-либо термодинамической системы приходится, наряду с полным равновесием, рассматривать также и мало от него отличающиеся неполные равновесия, энтропия которых меньше равновесной. На первый взгляд может показаться, что случай изолированной системы при таком исследовании существенно отличается от случая системы, связанной с другими термическими системами, и что условие максимальности энтропии в первом случае менее жестко, чем во втором. Ведь для изолированной системы требуется только, чтобы ее энтропия была больше, чем энтропия неполных равновесий с той же энергией и с теми же значениями механических параметров, что и в равновесии. Если же система входит как часть в более обширную систему, ее энергия и механические параметры могут, как и для изолированной системы, оставаться постоянными, но могут и меняться. Можно сказать, что равновесие изолированной системы должно быть устойчивым только относительно внутренних нарушений равновесия, а неизолированной [c.108]

Условия устойчивости. Как следует из предыдущего, в состоянии устойчивого равновесия энтропия изолированной системы имеет максимум. У неизолированных систем в состоянии равновесия имеет минимум один из термодинамических потенциалов, соответствующий внешним (граничным) условиям, в которых находится рассматриваемая система. [c.63]

Из этого следует, что состояние термодинамического равновесия неизолированной системы, взаимодействующей с окружающей средой, однозначно определяется заданием внешних условий, т. е. внешних параметров, и температуры системы (равной при равновесии температуре окружающей среды). Любая система, находяш,аяся в неизменных внешних условиях, рано или поздно приходит к состоянию термодинамического равновесия, каково бы ни было начальное состояние ее самопроизвольно выйти из состояния равновесия система не может принцип самоненарушимости термодинамического равновесия). [c.12]

Состояние термодинамического равновесия неизолированной системы, взаимодействующей с окружающей средой, однозначно определяется заданными внешними условиями (внешними параметрами) и температурой системы, равной при равновесии температуре окружающей среды. Любая термодинамическая система при неизменных внешних условиях независимо от начального состояния переходит в состояние термодинамического равновесия. Самопроизвольно выйти из состояния равновесия система не может (принцип ненарушаемости термодинамического равновесия). [c.11]

В системе, находящейся в состоянии термодинамического равновесия, передача тепла от одних частей системы к другим или к окружающей среде и механическое перемещение отдельных частей системы отсутствуют, т. е. имеет место тепловое и механическое равновесие. Из этого следует, что состояние термодинамического равновесия неизолированной системы, взаимодействующей с окружающей средой, однозначно определяется заданием внешних условий и температуры окружающей среды. Любая система, находящаяся в неизменных внешних условиях, рано или поздно приходит к состоянию термодинамического равновесия, каково бы ни было начальное состояние ее самопроизвольно выйти из состояния равновесия система не может (принцип самоненаруш имости термодинамического равновесия). [c.14]

Однако при выяснении вопроса о направлении процессов превращений необходимо учитывать не только изменение энтропии, но и тепловой эффект, отражающий изменение внутренней энергии. Мы видели, что энтропия может увеличиваться, лаже если тепловой эффект отсутствует. Однако, как уже было отмечено, в неизолированных системах условием равновесия является все-таки не максимум энтропии, а минимум свободной энергии G. Как следует из формулы (IV.2), при низких температурах основной вклад в изменение G дает ЛЯ и должны осуществляться превращения, идущие с выделением тепла (АЯ < О, следовательно, и ДО ЛЯ < 0) — принцип Вертело. При доста- [c.146]

В открытой (неизолированной) системе условие детального равновесия выполняется лишь при большой плотности плазмы, так как в плотной плазме ионизация и рекомбинация идут всегда по одному пути. С уменьшением давления падает вероятность тройных соударений, уменьшается оптическая толщина слоя. Это приводит к температурному расслоению плазмы. В таких условиях состояние плазмы характеризуется двумя температурами электронной и ионной T (так как массы нейтральных атомов и ионов близки, принимасюя, что T = Та). [c.422]

Изоляцию системы, о которой идет речь в постулате о равновесии, можно заменить на условие постоянства и однородности свойств внешр сй среды па всей граничной поверхности. Действительно, изолированную систему можно представить состоящей из двух неизолированных друг от друга частей — большой и малой, различающихся своими массами и экстенсивными свойствами так значительно, что состояния большой части практически не зависят от состояния малой. Большая подсистема может тогда рассматриваться по отношению к малой как внешняя среда. При постоянстве свойств большой части рано или поздно, согласно постулату о равновесии всей изолированной системы, должны стать постоянными и свойства малой части. [c.20]

Видно, что условие неустойчивости решения об = О совпадает с усло вием (10) существования семейства неизолированных положений равновесия оси тела. Ясно, что асимптотическая устойчивость здесь невозможна. Однако в системе имеется диссипация, поэтому ответ на вопрос об устойчивости не очевиден. По крайней мере, можно надеяться на устойчивость по отношению к части переменньгс. [c.60]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...