ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Уравнение первого начала термодинамики из "Техническая термодинамика и теплопередача " В технической термодинамике уравнение первого начала пгироко используют в двух существенно отличающихся условиях изменения состояния рабочего тела в условиях закрытой и открытой системы. Под открытой системой будем понимать поток газа или пара при неизменном массовом расходе. [c.22] Условия преобразования энергии в потоке, когда помимо обмена энергией в тепловой и механической форме происходит перенос вещества, встречаются в теплоэнергетике не менее часто, чем условия закрытой системы. При этом вещество поступает из области одного давления при удельном объеме и удаляется в область другого давления р. при удельном объеме Уо. Совершающиеся в этих условиях процессы делят в свою очередь на две обширные группы процессы, в которых изменением кинетической энергии можно пренебречь (рис. 3.1,6), и процессы, в которых изменение кинетической энергии является значительной, а часто даже единственной, формой работы. [c.22] Вторая группа охватывает процессы преобразования энергии на рабочих органах турбомашин в неподвижных (рис. 3.1, в) и в движущихся (рис. 3.1, г) каналах, где скорости потока рабочего тела близки или превышают скорость звука и значительно изменяются. Преобразуемая энергия рабочего тела, а в общем случае и теплота, в этих процессах полностью или частично превращается в кинетическую энергию потока и в работу вращения вала или, наоборот, кинетическая энергия потока и работа —в другие виды энергии рабочего тела. [c.23] В случае преобразования энергии в процессах с трением следовало бы в правую часть равенства, например (3.5), прибавить удельную работу трения б/ р, а в левую —удельную теплоту б(/ф, в которую переходит потерянная работа. Но, поскольку б /гр = бЛф, эти величины сокращаются. Следовательно, уравнения (3.3)... (3.5) справедливы как для процессов, совершающихся с потерями работы на преодоление сил трения, так и для процессов без трения. [c.24] Из уравнения (3.4) следует, что приращение удельной внутренней энергии равно алгебраической разности удельной теплоты и удельной работы изменения объема . [c.24] В общем случае внутренняя энергия рабочего тела может увеличиваться и уменьшаться как при подводе, так и при отводе теплоты, поскольку на изменение внутренней энергии влияет не только теплота, но и работа. Если, например, происходит расширение (рис. 3.1, а), то работа совершается (/1,2 0), а это значит, что энергия в форме работы отводится. И если при этом энергия, подводимая в форме теплоты, меньше энергии, отводимой в форме работы ( 7i,2 1,2). Ч о внутренняя энергия, несмотря на подвод теплоты, будет уменьшаться (w — i 0), расходуясь частично на работу. [c.24] Следовательно, энтальпия есть полная энергия рабочего тела в потоке (открытой системе), определяемая термодинамическим состоянием тела (системы). [c.24] Если потенциальная энергия давления уменьшается [с((р1/) 0], то дополнительная работа, в которую она превращается, имеет положительное значение [б1п.5.д = — d (р1 ) 0]. [c.24] В дальнейшем будет показано, что уравнение (3.9) применимо и ДЛЯ закрытой системы, поскольку энтальпия является функцией состояния. [c.25] Вернуться к основной статье