Дебая конусы

Практическое значение приведенного анализа заключается в том, что он показывает необходимость избегать больших величин вскрытия нефтяного песчаника, если известно, что нижняя часть последнего содержит воду. Этот же анализ показывает далее, если в скважине уже имело место известное конечное вскрытие пласта и существует определенный текущий дебит нефти с водой, поступающей из конуса, можно попы- [c.408]

Основными причинами существования конуса обводнения являются условия, чтобы перепад давления между контуром резервуара и точками ниже забоя скважины превосходил гидростатический напор соответствующего столба воды, а также чтобы градиенты динамического давления системы превышали статический градиент, возникающий вследствие разницы в плотности нефти и воды. Отсюда, если забой скважины залит цементом или текущий дебит ее снижен так, что суммарный перепад давления и динамические градиенты являются недостаточными для перекрытия гидростатического напора и градиента силы тяжести, водяной конус может опасть в направлении подошвы пласта. [c.409]

Допустим, что устойчивое положение водяного конуса достигается в предельном случае, в котором его вершина находится у забоя скважины М" (см. рис. 89). Этому положению конуса соответствует предельный безводный дебит скважины. Обозначим предельный объемный дебит через ( пр и найдем приближенную формулу для его подсчета. [c.229]

Возьмем рис. 89, изображающий конус воды при эксплуатации несовершенной скважины. Пусть вершина конуса совпадает с точкой М. Безводный дебит соответствующий указанному положению водяного конуса, вычисляется по формуле (Х.36). Если чертеж рис. 89 повернуть на 180°, вращая его вокруг прямой 55, и предположить, что на месте воды находится газ, мы получим схему предельного случая без-газовой эксплуатации скважины, в которую через открытую часть ее стенки высотой I фильтруется нефть, имеющая свободную поверхность. Таким образом мы получили случай, представленный на рис. 90. Для этого случая также будет справедлива формула (Х.36), если в ней величины и / заменить соответствующими величинами рис. 36. Делая такую замену, найдем [c.231]

По-,мое.му, подобные волновые группы можно построить, причем таким же способом, каким Дебай ) и фон Лауз ) решили задачу обычной оптики о нахождении точного аналитического представления для светового конуса или светового пучка. При этом появляется еще крайне интересная связь с не рассмотренной в 1 частью теории Якоби—Гамильтона, а именно с из-вестны.м способом получения интегралов уравнений движения посредством дифференцирования полного интеграла уравнения Гамильтона по постоян-ны.м интегрирования. Как мы сейчас увидим, упомянутый только что метод получения интегралов движения Якоби равносилен в нашем случае следующему положению изображающая механическую систему точка совпадает длительный период с той точкой, где встречается определенный континуум волн в равной фазе. [c.686]

Строгое волновое представление пучка лучей , исходящих из некоторого источника, с резко ограниченным конечным поперечным сечением, получается в оптике, по Дебаю, следующим образом берется суперпозиция континуума плоских волн, каждая из которых заполняет все пространство, при этом нормали к входящим в суперпозицию волновым поверхностям изменяются в пределах заданного угла. Вне определенного двойного конуса полны в результате интерференции почти совершенно уничтожают друг друга, так что с ограничениями, связанными с дифракцией, получается волновое представление ограниченного светового пучка. Подобным же образом можно представить и бесконечно узкий лучевой конус, изменяя лишь волновую нормаль совокупности плоских воли внутри бесконечно малого телесного угла. Этим обстоятельством воспользовался фон Лауз в своей знаменитой работе о степенях свободы лучевых пучков ). Наконец, вместо того чтобы использовать, как это до сих пор молчаливо предполагалось, только чисто монохроматические волны, можно варьировать частоту внутри некоторого бесконечно малого интервала и посредством соответствующего подбора амплитуд и фаз ограничить возмущение областью, которая будет сравнительно мала также и в продольном направлении. Таким образом может быть шшучаыо анадихическоа прадртаилениА энергетического пакета сравнительно небольших размеров этот пакет будет передвигаться со скоростью света или в случае дисперсии с групповой скоростью. При этом мгновенное положение энергетического пакета (если не касаться его структуры) определяется естественным образом, как та точка пространства, где [c.686]

Если мы имеем один монокристалл (см. стр. 156), то для получения отражения от какой-либо плоскости (кк1) этот кристалл надо облучать белым" рентгеновским излучением, в составе которого всегда найдётся такая длина волны X, которая будет удовлетворять уравнению (19). В методе порошков (Дебая-Шеррера) применяется не белое, а монохроматическое (характеристическое, см. стр. 154) излучение и в качестве образца не один монокристалл, а порошок (или другой агрегат), состоящий из множества мельчайших монокристалликов величиной не более 10 см, беспорядочно ориентированных в пространстве. В виде образца для исследования в случае пластичных металлов или сплавов может служить проволочка диаметром 0,2-0,5 мм и длиной около 5— 7 мм. Если пропускать параллельный пучок рентгеновых лучей через такой порошковый образец О (фиг. 56), то в нём всегда найдётся большое число монокристальных крупинок, в которых данная плоскость (кк1) будет ориентирована по отношению к направлению луча под брэгговским углом 6. В то же время все эти попадающие под условие отражения плоскости (Нк11 не будут параллельны между собой в различных крупинках, поэтому в сумме все отражённые лучи дадут конус отражения с характерным для данной плоскости кк1) [c.166]

Ответ. При использовании метода рентгеиоструктурного анализа, основанного на вращении кристалла, необходимо иметь монокристалл подходящих размеров. Кроме того, чтобы удовлетворялись условия применения формулы (1-3-21), монокристалл должен быть ориентирован определенным образом по отношению к направлению облучающего его рентгеновского потока. Это вызывается тем, что интерференция наблюдается только для определенного положения монокристалла. Так называемый метод Дебая— Шеррера основан иа использованнн поликристаллических тел или порошковых веп1еств н носит также название порошкового метода. Этот метод основан на использовании эффекта, возникающего под действием облучения рентгеновскими лучами кристаллического порошка, зерна которого имеют беспорядочную ориентацию. Среди массы зерен порошка, естественно, существуют такие, ориентация которых соответствует условиям фор.мулы Брэгга (1-3-21) для определенных значений периода ль и угла 0. Рентгеновский луч, отраженный таким кристаллическим порошком, концентрируется в конусе, половина угла при вершине которого равна 20, а направление этого луча совпадает с направлением центральной оси конуса (рис. 1-3-8). Следовательно, если поместить фотопленку в плоскость, перпендикулярную к облучающим рентгеновским лучам, то под их действием от каждой отдельной сетчатой плоскости на фотопластинке возникнут концентрические окружности. Такие окружности называют кольцами Дебая. [c.37]

Метод Дебая-Шеррера-Хёлла (метод порошков). Образец для исследования является мелкокристаллич. агрегатом. При достаточной малости величины кристалликов последние имеют какую угодно ориентацию, т. е. полюсы любой грани лежат во всех точках сферы, а следовательно и на отражающем круге. Т. о. для каждой грани мы получим отраженные лучи. Так как весь отражающий круг для данной грани в этом случае заполнен полюсами, то все отраженные от этой грани лучи идут по образуюшим конуса с осью КО1 и углом 2<р (фиг. 1). Каждой грани (/ 1 / 2 с расстоянием между плоскостями соответствует свой конус отраженных лучей с углом На пластинке, [c.314]

Углы раствора конусов (радиусы дифракц. линий на Д.) и интенсивности дифракц, линий характерны для каждой крист, структуры, что позволяет составить стандартные картотеки Д. и с их помощью определять фазовый состав образца (см. Рентгеновский структурный анализ. Рентгенография материалов). А. В. Колпаков. ДЕБАЙ (Д, D), внесистемная ед. электрич. дипольного момента применяется в ат. физике. Названа в честь голл. физика П. Дебая (Р. Debye). 1Д = =1.10-18 ед. СГС=3,33564-10-30 Кл-м. [c.145]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...