Френеля линзы формула

Голограмма точечного источника, как и зонная пластинка Френеля, представляет собой дифракционную решетку с фокусирующими свойствами. Она одновременно является положительной и отрицательной линзой (рис. 1.7). Величина f в выражении (1.2.9) есть фокусное расстояние голографической решетки. Выражение (1.2.7) аналогично формуле линзы, определяющей расстояние от линзы до изображения с 2 в зависимости от фокусного расстояния / и расстояния от линзы до объекта di. Если такую решетку освещать точечным источником S, то возникают два изображения мнимое Р, из которого исходит рас- [c.20]

Потери на отражение от поверхностей линз определяются коэффициентом отражения преломляющей поверхности, вычисляемым согласно формуле Френеля [c.78]

Исследование смещения плоскости минимального изображения и изменения интенсивности света вдоль оси приемной системы в зависимости от числа Френеля приемной линзы для случая распространения в однородной среде проводилось в [21, 23, 27] и других более ранних работах, цитируемых, например, в [21]. Особенности фокусировки световых пучков со случайными фазовой модуляцией рассматривались в [19]. Формулы (3.35), (3.40), (3.44), [c.56]

Если пучок имеет аберрации, предположение о совершенно круглом поперечном сечении волнового фронта неверно, и более точное интегрирование по формуле Френеля дает конечный результат. В этом случае при интегрировании по волновому фронту следует удерживать члены более высоких порядков, чем и у . Точный результат зависит от природы этих членов более высоких порядков. Этот вопрос имеет большое значение в современных методах расчета линз. В рамках этой книги он является основным ключом к теории явлений радуги и глории, которые можно охарактеризовать математически как фокальные линии на бесконечности (разд. 13.2 и 13.3). [c.36]

Поляризационные исследования Френеля доказали поперечность световых волн, формулами Френеля для отраженной и преломленной волн пользуются и сегодня, а изобретенная им плоская линза Френеля является обязательным элементом современных проекционных систем. [c.22]

Формулу (405) можно использовать для расчета тонкой линзы Френеля, имеющей вторую поверхность плО- ской, аберрациями которой можно пренебречь. [c.210]

Заднее фокусное расстояние линзы Френеля определим по величине и при и = 0. При этом условии из формулы (405) имеем [c.210]

Заднее фокусное расстояние линзы Френеля определим по значению о при 0 = 0. При этом условии из формулы (135) имеем tg фо = па /(п — 1). Следовательно, [c.85]

В качестве конкретного примера рассмотрим асферику, входящую в состав дифракционного дублета линза — асферика (см. п. 4.2). Коэффициенты асферической деформации этого элемента в первых двух порядках малости Ьз = 1// , Ps = 1// . Можно показать, что если силовой линзой в дублете будет зонная пластинка Френеля, то и в седьмом порядке коэффициент асферической деформации асферики 67= 1/р. Подставляя приведенные значения bi в формулу (7.21), получим уравнение структуры [c.210]

Аналогичный процесс можно осуществить, когда плоскость объектов находится иа конечном расстоянии. Если увеличение лиизы близко к —1,. рационально использовать две линзы Френеля, расположенные симметрично по отношению друг к другу. В этом случае целесообразно расположить плоские поверхности наружу и гермеггизировать систему линз, чтобы пыль не могла попасть на нх ступенчатые внутренние поверхности. Тогда требуется новый набор формул [c.516]

Для анализа требований к ширине полосы частот обратимся к комплексной диаграмме на рис. 2.14 и воспользуемся формулой распределения интенсивности на радужной голограмме Яг. Последние два члена формулы (2.5.5) описывают взаимопере-крывающиеся зонные линзы Френеля, и аргументы косинусов определяют формулу пространственного сдвига, соответственно [c.63]

Явления дифракции в дальней зоне, или дифракцию Фраунгофера, мол<но наблюдать и в зоне Френеля [128 получается некоторая путаница в терминологии скольку часто бывает желательным измерить картины дальнего поля, не находясь в области дальнего поля, полезно познакомиться с этим весьма ценным методом. В основном он состоит в том, что устанавливают собирающую линзу с фокусным расстоянием f так, чтобы она принимала все лазерное излучение, и наблюдают изображение в фокальной плоскости линзы. Например, если в фокальной плоскости диаметр контура пятна по, полуинтенсивности равен rf, в области дальней зоны угловая ширина пучка в радианах дается формулой 0 = rf/f. Очевидно, что для лазеров, излучение которых заключено в дифракционных пределах, требуются линзы с большим фокусным расстоянием для того, чтобы получить в фокальной плоскости изображение удовлетворительных размеров. Это требование легко удовлетворяется, поскольку при измерении картин дальнего поля излучения лучших одномодовых газовых лазеров можно пользоваться очень простыми линзами. [c.133]

Предположим, что данный резонатор должен обеспечивать расходимость излучения на уровне 5 мрад. Тогда, пренебрегая возможными аберрациями линзы Р, из формулы (2.77) следует, что оптическая длина резонатора В должна быть не менее 0,5 м. При этом число Френеля iV 12, с 75. Из формулы следует, что при таком зпачепии параметра с реализуется многомодовый режим генерации. Причем в генерации будут присутствовать моды, порядок которых не превосходит величины 2р + 1 < 25. [c.155]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...