Приведенная спектрограмма

Спектрограмма одного из режимов показана на рис. 7. Приведенная спектрограмма соответствует амплитуде Л = 20 мм, частоте / == 30 гц, величине перегрузки W 72 g. [c.112]

Третий член прогрессии по виден в нескольких членах главной прогрессии, как показано на рисунке. Давление паров для двух приведенных спектрограмм составляло 0,001 и 0,002 мм рт. ст. при длине пути 40 см. [c.543]

Построение приведенной спектрограммы показано на рис. 503 при двух различных значениях интервала разложения 2 Приведенные спектрограммы (рис. 503, в, д), получаются путем умножения ординат графика (ш) (рис. 503, а) на спектрограммы, показанные на рис. 503, б, г. Распределение интенсивности в спектре не зависит выбора интервала разложения Т (если только он превышает х). Линии приведенных спектрограмм расположены тем гуп е, чем больше Т (интервал между ними равен 2 /7 ). [c.528]

На рис. 504 показаны приведенные спектрограммы, построенные (при фиксированных ш и Т) для обрывков разной длины х. Чем короче обрывок, тем расплывчатее приведенная спектрограмма. Если назвать [c.529]

Рис. 503. Построение приведенных спектрограмм для обрывка синусоиды а—график функции (11.42а) б и в— построение приведенной спектрограммы г и 5—то же, что бив при увеличенном интервале разложения в ряд Фурье.

Рис. 504. Изменение приведенных спектрограмм при изменении длины обрывка синусоиды —график функции (и)) б—то же при возросшем т (масштаб по оси ординат уменьшен) в и г—приведенные спектрограммы, соответствуюш ие случаям а, и б.

Нужно лишь взять интервал разложения Т достаточно большим, а именно, большим по сравнению со временем установления на выходе спектрального прибора колебания, создаваемого синусоидальным колебанием на входе (относительно времени установления резонатора см. гл. III, относительно времени установления в случае решетки и призмы см. 9, 10 этой главы). Тогда можно считать, что каждая синусоидальная составляющая дает установившееся синусоидальное колебание, определяемое в случае резонатора формулами (11.10), (11.11) или (11.13), в случае решетки — форму-лами(11.18), (11,20), в случае призмы — формулами (11,20), (11,23), и что колебание на выходе есть суперпозиция таких синусоидальных колебаний. Мы приходим, таким образом, к построению приведенной спектрограммы колебания на выходе, показанному на рис. 505, 506, 507. Здесь возможны два характерных случая. [c.530]

Ряс. 507. Преобразование спектра обрывка синусоиды при различных настройках узкополосного контура а—приведенная спектрограмма колебания на входе б—резонансная кривая контура в—спектрограмма колебания на выходе г и д—то же, что бив при измененной настройке контура. На рисунке д масштаб по оси ординат в пять раз крупнее, чем на рисунке в. [c.532]

Например, на рис. 175, д приведена спектрограмма реализации угловой скорости вращения ведомого шкива зубчато-ременной передачи главного агрегата промышленной швейной машины. Аргументом здесь является приведенная к одному из элементов [c.560]

Практика показывает, что подшипники качения являются наиболее интенсивным источником вибрации во многих типах машин и особенно быстроходных. На рис. 9-2 приведен спектр вибраций шарикоподшипника диаметром 100 лш прп скорости вращения 1500 об мин, измеренных на наружном кольце свободно установленного подшипника. Как видно из спектрограммы, подшипник возбуждает вибрации в широком диапазоне частот. [c.143]

Обе схемы допускают фотографирование результирующей картины на фотографической пластинке Фп. При исследовании дисперсии света неизвестного образца требуется изготовить его в виде призмы и установить вместо Р,. Вид полученных нри этом спектрограмм приведен на том же рисунке между схемами установок. Слева здесь схематически изображен спектр, полученный [c.462]

На рис. 5.31 приведен образец такой спектрограммы для излучения изотопа урана-233. Каждое интерференционное кольцо расщеплено на шесть компонент. Такое расщепление спектральной линии , [c.263]

В условиях эстафетного распространения пластической деформации любой сдвиг должен сопровождаться эффектом поворота. Однако конкретные механизмы поворотных мод многообразны. Принципиально все типы поворотов можно разделить на два класса материальные и кристаллографические [9]. При дислокационном скольжении очень часто происходят материальные повороты, 1Ю методами дифракционного анализа они не обнаруживаются. Такой тип поворота, зафиксированный спектрограммой в конгломерате зерен деформируемого поликристалла, приведен на рис. 2.2 [32]. В каждом зерне происходит только сдвиговая деформация, но в конгломерате зерен наблюдается кристаллографический вихрь . Согласно [32] размеры кристаллографического вихря велики и значительно превосходят размеры образца. В результате в сечении образца укладывается только фрагмент вихря, который трудно обнаружить при обычном металлографическом исследовании. Связанный с фрагментом кристаллографического вихря локальный поворот вызывает на боковой поверхности образца встречные упругие напряжения, которые порождают отраженный поворот другого знака. Граничная область между прямым и отраженным поворотами является благоприятным местом для сильной локализации деформации, образования стационарной шейки и последующего разрушения. [c.45]

Стабилизирующее действие магнитного поля может быть продемонстрировано с помощью достаточно наглядного опыта. Как уже было показано, неустойчивость дуги в условиях разряда в комбинированной атмосфере ртутного пара и неона проявляется в форме мерцающего свечения неона, исходящего из катодного пятна и легко обнаруживаемого визуально на фоне свечения ртути. Если разрядный ток превосходит 0,15—0,2 а, то наложение продольного магнитного поля даже относительно незначительной напряженности устраняет свечение неона. Исчезновение свечения неона в присутствии магнитного поля иллюстрирует рис. 48, на котором приведен ряд спектрограмм свечения комбинированного разряда при токе 1,5 а. расположенных в порядке возрастающей напряженности поля. Верхняя спектрограмма относится к условиям разряда, не возмущенного магнитным полем. На ней неон представлен рядам ярких линий красной области спектра, а ртуть — желтыми и зеленой линиями, расположенными справа. Наложение магнитного поля и увели-144 [c.144]

При объяснении причин повторного увеличения скорости пятна в сильных полях приобретают особенно большое значение два следующих факта. Во-первых, по наблюдениям авторов работы [Л. 93], располагавших более сильным магнитом, в результате повторного подъема при больших значениях напряженности скорость движения пятна удваивается, после чего наступает новое насыщение. Во-вторых, с увеличением напряженности поля в спектре свечения разряда появляются интенсивные искровые линии, как это видно на приведенной на рис. 93 спектрограмме. Искровой спектр обладает особенно значительной интенсивностью в области самого пятна, отмеченной на спектрограммах утолщением линий и полосой сплошного спектра. [c.245]

Фиг. 179. Предиссоциация в полосах А — X молеку.чы ND3. Спектрограммы показаны при четырех различных давлениях (приведенных справа). Длина поглощающего слоя

Согласно работе [1101]. Анализ спектрограммы, приведенной в работе [1027], показывает, что начало полосы расположено при 53 500 см-1. [c.669]

Приведенные данные позволяют считать, что сложившееся в литературе противопоставление сильной неустойчивости (низкочастотная ветвь 1, О — 1, 5) другим ветвям частотной характеристики системы по механизму возбуждения колебаний представляется безосновательным. На спектрограмме ] (см. рис. 3.30, [c.92]

Назовем величину ТС приведенной амплитудой синусоидальной составляюп ей частоты со , совокупность пар чисел (ш , 7 С ) — приведенным спектром, ее графическое изображение — приведенной спектрограммой. Непрерывную функцию от ш [c.528]

В отлич ие от опасных вынужденных (резонансных) колебаний, возбуждаемых окружной стационарной неравномерностью, частота которых кратна частоте вращения ротора, проявление автоколебаний возможно и более вероятно с частотами, не кратными ей. Это может быть их отличительным признаком. Однако не исклк>чено, как подтверждает опыт, совпадение частоты автоколебаний с одной из частот, кратных частоте вращения. Поэтому в подобных случаях идентификация характера динамического процесса по спектрограмме (осциллограмме) отклика, получен-го на данном режиме работы турбомашины, связана с опреде-ннымп затруднениями. Задачу идентификации облегчает получение спектрограммы на измененной физической частоте вращения ротора (при поддержании постоянства приведенной частоты). Из.менеиие частоты влечет скольжение расположения узкополосных всплесков, соответствующих спектрограмме отклика возбуждению окружной стационарной неравномерностью, вдоль оси частот, тогда как узкополосные составляющие, которые соответствуют автоколебательному процессу, оказываются привязанными к резонансным пикам отклика на шум и своего положения на оси частот практически не изменяют (если и изменяют, то сообразно с влиянием вращения на собственные частоты). [c.202]

На рпс. 3.37 приведен образец спектрограммы, полученной с помощью этого прибора при исследовании 0-пинча. Как видно из рисунка, область спектра, которая одновременно регистри- [c.172]

Приведенные ниже канты взяты из неопубликованных спектрограмм Джевонса. Слабые полосы не приведены. [c.64]

Приведенные ниже длины волн взяты из первой статьи Гейла и Монка интенсивности оценены нами по опубликованной спектрограмме. Вследствие наличия в спектре возмущений колебательный анализ затруднителен, и предложенный Гейлом и Монком анализ неубедителен, хотя какой-либо другой предложить пока не удалось. [c.128]

Ф п г. 6.3. Спектрограммы секвенций 0—0 иО—-Сз полос СРз1 системы Ъ—Х. Эти спектрограммы представляют собой получепные с более высоким разрешением небольшие участки сиектра, приведенного на фиг. 62. Два канта, соединенных квадратной скобкой ( — ), являются в обоих случаях кантами полосы 1—1 секвенции по колебанию те [c.164]

Получено в разультате обработки спектрограммы, приведенной в работе [1027]. [c.669]

H4NH Получено в результате обработки спектрограммы, приведенной в работе [1028]. [c.672]

С5Н0 ) На спектрограмме, приведенной в работе [1028], в области спектра, расположенной между системами С Х и D — X, имеется несколько [c.677]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...