Ширина в одномерном случав

Для одномерного случая в общем виде, когда В(ф) не является четной функцией, но по-прежнему принимается то, что Майкельсон называл полной интенсивностью полоски шириной x... , получается выражение следующего вида [c.129]

Произведение пространства на ширину полосы пропускания Одномерный случай [c.169]

Дадим несколько примеров применения вышеприведенных формул в различных идеальных случаях. Сначала рассмотрим идеальный одномерный случай, в котором отсутствуют изменения амплитуды ( F (Р) I = 1) на ш,ели шириной d = 2а и нет аберраций (А = 0). При этих условиях мы получаем [c.125]

Решалась система уравнений движения невязкого нетеплопроводного совершенного газа и двух кинетических уравнений аррениусов-ского типа для реакций, одна из которых включается при прохождении фронта ударной волны и определяет время задержки начала второй реакции, идущей с тепловыделением. Константы в кинетических уравнениях подбирались так, чтобы моделировать горение разбавленной кислородо-водородной смеси. За масштаб длины была выбрана ширина зоны индукции для одномерной волны нормальной детонации, за масштаб времени = К/где д — тепловой эффект реакции. Расчеты проведены для двух значений ширины по л у полосы, равных 12 и 20 выбранным масштабам длины. На рис. 53 показано развитие по времени структуры фронта волны детонации для случая [c.164]

Перейдем теперь к рассмотрению весьма важной характеристики данного и других оптических корреляторов, а именно проанализируем требования к разрешающей способности материалов, используемых для записи согласованных фильтров в частотной плоскости [41. В целях упрощения анализа мы будем рассматривать одномерные функции. Обозначим ширины входной и эталонной функций соответственно через и и рассмотрим три случая [c.558]

Последний случай представлен на фиг. 5.5, где показана двумерная струя, натекающая на твердую поверхность под углом а со средней скоростью Уь Падающая струя разделяется на две части, растекающиеся параллельно твердой поверхности (фиг. 5.5). Распределение расхода, отнесенного к единице ширины плоской струи, Qi между двумя образовавшимися струями определяется хорошо известным способом, основанным на использовании уравнений неразрывности, энергии и количества движения. Если течение одномерное, а жидкость невязкая, то эти три уравнения сводятся к следующим [c.194]

Вязкая пластинка, покоящаяся на основании и изгИ баемая осевым сжимающим давлением. Рассмотрим случай одномерного изгиба покоящейся на основании горизонтальной пластинки, нагруженной сосредоточенными поперечными си лами и равномерно распределенной осевой сжимающей силой/г, рассчитанной на единицу ширины и действующей в направле- [c.393]

Дана пластина толщиной 2Л. Ширина (2/1) и длина (2/) пластины значительно больше толщины, так что градиент температуры подлине и ширине пластины равен нулю (случай одномерной задачи). Тогда температура в любой точке пластины будет зависеть от д и г, т. е. Т х, г). [c.31]

На рис. изображён П. б. простой формы для случая одномерного (по оси х) движения ч-цы. В нек-рой точке x=xf потенц. энергия U (х) принимает макс. значение Uo, наз. высотой барьера. П. б. делит пр-во на две области (I и II), в к-рых потенц. энергия ч-цы меньше, чем внутри П. б. (в области III d — ширина барьера). [c.581]

Изложенный выше метод анализа может быть применен и для случая плавного изменения ширины прямоугольного канала. При этом 2о = 0, и изменение глубины должно происходить вдоль вертикальной линии Яо= = onst на рис. 14-36 в соответствии с изменением удельного расхода. Анализ графика показывает, что и при сужении канала может быть достигнута критическая глубина. Одновременное изменение ширины и отметок дна может быть рассмотрено с помощью комбинации двух решений. Если изменение ширины происходит в канале, где поток был первоначально в бурном состоянии, то описанный выше одномерный метод неприменим. Так, [c.383]

Хотя силы, действующие в поперечных сечениях пластин, отчасти аналогичны силам, действующим в поперечных сечениях балок (правда, в первом случае они уже не одномерные), от-, сюда вовсе не следует, что пластину можно рассматривать и соответственно этому рассчитывать как систему пересекающихся под прямым углом балок пластины отличаются от такой системы несвязанных балок многими факторами, среди которых один очевиден изгибание по двум направлениям и кручение пластин существенно связаны друг с другом. Материал узкой балки может свободно расширяться или сжиматься н направлении ширины балки в зависимости от связанного с величиной коэффици ента Пуассона влияния продольных йапряйсений, элементы же. пластины не могут свободно расширяться или сжиматься в этом нацравлении благодаря наличию такой связи при исследовании Соответствующего случая поведения пластин модуль упругости [c.210]

Можно получить то же самое одномерное произведение пространства на ширину полосы пропускания, описываемое выражением (18), если объединить коэффициент увеличения, определяемый выражением (19), и соответствуюш,ее ему условие фокусировки с пределом разрешения по увеличенному объекту. Таким образом, в соответствии со сделанными предположениями одномерное ППШПП голограммы ограничивается параметрами фотопленки и не зависит от увеличения. Обобщение полученного результата на двумерный случай приводит к следующему выражению для ППШПП [c.162]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...