Ионная плазменная частота в металлах

По современным представлениям объем металла заполнен свободными электронами, омывающими кристаллическую решетку. Общая плотность заряда ионов и электронов равна нулю. Такая система зарядов представляет собой плазму. Вследствие кулоновского взаимодействия между положительными и отрицательными зарядами в плазме возникают колебания, частота которых определяется концентрацией электронов. Плазменную частоту Vp можно рассматривать как собственную частоту колебаний отдельно взятого электрона. Тогда движение электрона в периодическом электрическом поле опишется уравнением [c.116]

Поскольку металл непрозрачен для излучения с частотой ниже плазменной (см. стр. 33, а также задачу 2), в отсутствие столкновений все падающее на металл излучение должно было бы полностью отражаться. Излучение с частотой выше плазменной может проходить через металл, и отражение уменьшается. Единственный эффект столкновений в этом случае заключается в том, что они сглаживают резкий переход от полного к частичному отражению. Из-за столкновений часть энергии, приобретаемой электронами от падающего излучения, преобразуется в тепловую энергию (скажем, ионов или примесей). В результате количество отраженной энергии уменьшается как выше, так и ниже плазменной частоты. Поскольку столкновения приводят к этому эффекту на всех частотах, они не могут обусловливать резкой зависимости коэффициента отражения от частоты. [c.293]

Сказанное представляет собой, конечно, лишь грубое описание результатов, полученных в формализме линейного отклика, в котором все эффекты экранирования учитываются с помощью диэлектрической проницаемости е (5 ), зависящей от волнового числа экранируемого поля. Строго говоря, эта функция должна также зависеть и от частоты однако все динамические перемещения ионов в жидком металле происходят столь медленно по сравнению с откликом электронной подсистемы, характеризуемом временами порядка обратной плазменной частоты, что (без особого риска заметно ошибиться) можно использовать статическую диэлектрическую проницаемость. [c.458]

Они нашли, что в диспергированной среде возникают как продольные, так и поперечные колебания зарядов. Частота продольных колебаний ((Одр в случае металлов) определяется уравнением li( o) = 0. Она ниже плазменной частоты металла и частоты со , продольных оптических фононов массивного ионного кристалла, но приближается к ним по мере увеличения Поперечные колебания также носят резонансный характер. Их частота задается максимумом кривой Е2(ю). Для диспергированных металлов это есть частота ffipon- В случае взвеси частиц ионных кристаллов подходящие названия продольного и поперечного резонанса отсутствуют. [c.301]

Ион-ионное взаимодействие голое и одетое П 139 Ионная плазменная частота в металлах II139 Ионная проводимость II238—239 Ионная связь II11, 20 Ионные кристаллы II9—11 [c.412]

Плазменные колебания не очень высоких частот возникают в металлах и полупроводниках, т. е. в твердых телах, имеющих слабосвязанные с ионами электроны. В основном состоянии электроны полностью компенсируют положительный заряд ионов и каждая элементарная ячейка кристалла нейтральна. Пусть Уо — среднее число электронов в единице объема кристалла, соответствующее такому нейтральному состоянию. Отклонение числа электронов V от среднего значения, Уо приводит к нарушению нейтральности и появлению электрических сил, восстанавливающих равновесие. Так возникают колебания плотности электронов относительйо среднего значения Уо. [c.90]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...