Лоренца поверхностного

Это новое явление еще не получило окончательной интерпретации. Быстрые и медленные зоны могут представлять собой всего лишь течение под действием силы Лоренца, возникающей, когда солнечная плазма пересекает сильное магнитное поле на широтах солнечных пятен. Но они могут быть и симптомом взаимодействия второго порядка между магнитными полями и гидродинамическими движениями, которое еще не учитывалось в модели динамо. Или же они могут быть поверхностным проявлением крутильных колебаний, происходящих в глубине. Во всяком случае малость шира скоростей в быстрой и медленной зонах м/е градус) в сравнении с широм ско- [c.229]

По Лоренцу, для изотропной среды 2=0. Составляющая ( 1 равна полю поверхностных зарядов объема раствора вне сферы. Расчет даст значение [c.91]

Эффект Холла. Эффект Холла является следствием силы Лоренца [уравнение (1.14)], действующей на заряженную частицу в магнитном поле. Пусть кристалл помещен в магнитном поле В (рис. 36). Если через него протекает ток плотностью Л в направлении, перпендикулярном В, то сила Лоренца, действующая на носители, заставит их отклониться вверх. В зависимости от знака носителей на верхней поверхности кристалла образуется отрицательный или положительный поверхностный заряд (отрицательный для электронов и положительный для дырок), а на нижней поверхности — заряд противоположного знака. Поверхностный заряд приведет к образованию разности потенциалов V между двумя поверхностями, которая может быть точно измерена. Поверхностные заряды будут накапливаться до тех пор, пока сила Лоренца в точности не уравновесится электростатической силой между двумя слоями. В равновесии результирующее электростатическое поперечное поле составит [c.130]

Исходя из электромагнитной теории света, механизм возникновения светового давления качественно можно пояснить следующим образом (рис, 28.1). Пусть на плоскую иоверхность Р тела надает электромагнитная световая волна. Векторы Е и Н лежат в плоскости Р. Рассмотрим, как они будут воздействовать на электрические заряды тела. Электрическая компонента Е электромагнитного поля действует на заряд д с силой Ек = < Е. Под воздействием этой силы положительный заряд начнет смещаться вдоль поверхности по направлению Е, а отрицательный—против направления Е. Такое смеи1ение зарядов представляет собой поверхностный ток ], параллельный Е. В телах со свободными зарядами (проводники) это будет ток проводимости, а в диэлектриках — поляризационный ток смещения. Магнитная компонента Н электромагнитного поля воздействует на движущийся заряд с силой Лоренца Е= (<7/с)[уН], направленной в сторону распространения света. Равнодействующая всех этих сил и воспринимается как давление, оказываемое светом и а тело. [c.183]

При таком подходе макроскопич. поля и движение отд. частиц среды выпадают из рассмотрения. Так, в отсутствие дисперсии, согласно Ома закону j = a Ei, плотность тока в проводнике при учёте только свободных зарядов полностью определяется тензором его проводимости и средним электрич. полем Е,. В соответствии с этим иногда делают дополнит, приближения. Скажем, в электростатике поле внутри проводника считается равным нулю, а свободные заряды—сосредоточенными только на его поверхности, хотя в действительности они отличны от нуля, по крайней мере в тонком поверхностном слое. Аналогично в магнитостатике сверхпроводников 1 -го рода вследствие Мейснера эффекта предполагается невозможным существование объёмных внутренних плотностей тока и маги, поля, хотя они заведомо имеются в поверхностном слое конечной толщины (см. также Скии-эффект, Леонтовича граничное условие). Подобные дополнит, приближения не обязательны, поскольку ур-ния (23) позволяют учесть сколь угодно резкие изменения полей в пространстве и во Времени, если в них не проведено усреднение по физически бесконечно малым объёму и интервалу времени. Последняя операция, часто используемая со времён Лоренца (1902), ведёт к более грубому пренебрежению флуктуаци-я fи, чем статистич. усреднение, и может ограничивать возможности анализа пространственной и частотной дисперсии сред, напр, динамики поверхностных поляритонов. Что касается возможного отличия действующего на заряды поля от среднего Е (т. н. поправки Лоренца, равной, напр.. Eg - Е=4пР 1Ъ в кубич. кристалле или в газе нейтральных молекул), то в обоих способах усреднения оно предполагается принятым во внимание при микроскопич. выводе материальных соотношений благодаря учёту корреляций взаимного расположения частиц и их взаимной непроницаемости. [c.529]

Вычисление амплитуды поверхностной волны по заданным токам. Фор1мула (16.26) позволяет вычислить амплитуду поверхностной волны по полю создаваемому возбуждающими токами в вакууме. Существует другой способ вычисления этой амплитуды, при котором получается формула, содержащая непосредственно эти токи. Способ этот проще, он не требует интегрирования в плоскости комплексной переменной. Его недостаток состоит в том, что он не позволяет оценить дополнительное поле и указать область, где оно мало и где поэтому полное поле имеет в основном структуру поверхностной волны. Этот способ состоит в использовании леммы Лоренца для искомого и вспомогательного поля в качестве вспомогательного поля надо взять поле встречной поверхностной волны. Этот способ — аналог вычисления поля токов с помощью функции Грина (п. 12.3), роль которой играет вспомогательное поле. Изложим этот метод, опуская математическое доказательство законности проделываемых преобразований. [c.164]

Другие корреляции. Предложено также большое число других эмпирических методов определения вязкости жидкостей. Гамбилл [69] сделал обзор многих из них. Олбрайт и Лоренц [1] использовали коррелирующий параметр ZZ , а другие авторы в разное время предлагали зависимости, включающие ti , Т и один или несколько следующих параметров Ть, Tf, М, плотность паров, поверхностное натяжение, скорость звука, вандерваальсовские объемы, давление паров, реохор и т. д. [17, 59, 62, 66, 78, 82, 95, 105, 120, 128, 136, 139, 151, 152, 155, 159, 163, 184, 186, 188, 191, 201]. Большинство этих методов применимо только при температурах, близких к нормальной точке кипения. [c.394]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...