Одноатомный газ функция рассеяние

ФУНКЦИЯ РАССЕЯНИЯ ДЛЯ ОДНОАТОМНОГО ГАЗА [c.262]

Чтобы рассчитать функцию рассеяния ( ) Е -> Е, Хо), где Хо — косинус угла рассеяния нейтрона, необходимо прежде всего определить вероятность р (и -> v, Xq) того, что нейтрон со скоростью и приобретает скорость V в результате столкновения с атомом одноатомного газа , имеющим скорость V. После того как эта вероятность определена, результаты нужно умножить на Vj.P (V)Oso/v и проинтегрировать по всем скоростям атомов, т. е. всем V и х, чтобы получить Эта процедура довольно длинна, поэтому здесь приводится лишь конечный результат [13]. [c.262]

Для рассеяния нейтронов на одноатомном газе с массой Ат было получено [271, что промежуточная функция рассеяния имеет вид [c.270]

Этот результат имеет более общее применение, чем только для одноатомного газа обычно с его помощью устанавливают предельный вид функции рассеяния при малых значениях I в других системах. [c.270]

Определить с помощью уравнения (7.26) функцию рассеяния 5 (а, р) для одноатомного газа. [c.305]

В гл. I мы обсуждаем количественно структуру одноатомных жидкостей таким способом, который дает возможность представить основные результаты посредством применения радиальной функции распределения. Удобнее проиллюстрировать решение поставленной задачи на картине рассеяния рентгеновских лучей (или нейтронов) при отражении от свободной поверхности жидкости. [c.7]

Флуктуации плотности могут наблюдаться экспериментально при исследовании рассеяния лазерного света в одноатомных газах. Характеристики света, рассеиваемого жидкостями, зависят от флуктуаций диэлектрической постоянной материала, заключенного в заданном элементе объема. Вообще говоря, диэлектрическая постоянная г зависит от локальной массовой плотности и температуры, но для газообразных систем, состоящих из простых неполярных молекул, зависимость е от температуры очень мала. Спектр рассеянного света зависит от временной корреляции флуктуаций диэлектрической постоянной и, следовательно, от корреляционной функции плотность-плотность 0( х —х" ,/) = (р(х,/)р(х 0)) или, точнее, от ее фурье-преоб-разования 5 (к, со). [c.383]

Интенсивность рассеяния отдельным атомом определяется квадратом амплитуды Следовательно, первая сумма в (9) — это наложение интенсивностей рассеяния от изолированных атомов. Кривая f S) — атомная амплитуда — зависит только от модуля вектора З = 5 и спадает с его увеличением (рис. 5). Аналогично, но еще быстрее спадает кривая р 8). Рассеяние на изолированных атомах реализуется в физическом эксперименте при рассеянии на одноатомных газах, когда расстояния между атомами велики. В этом случае эффекты интерференции между различными атомами,описываемые второй (двойной) суммой в (9), практически ничтожны, и наблюдаемая картина интенсивности представляет собой сферически симметричную в обратном пространстве функцию, спадающую с увеличением 5 по закону [c.164]

Для изучения рассеяния нейтронов одноатомными жидкостями предложена простая и многообещающая классическая модель [44]. В этой модели атом рассматривается диффундирующим в жидкости, и корреляционную функцию Сз (г, t) можно тогда найти, используя ее классическое определение, как вероятности того, что атом, находящийся в момент времени / = О в начале координат, окажется в момент времени t в положении г. Если вероятность пространственного расположения атома описывается уравнением диффузии [c.276]

Нелинейный анализ граничных условий для моментных уравнений одноатомного газа при произвольной функции рассеяния выполнен в [17]. На основе принципа сочетания физической и математической замкнутости постановки задачи сделан вывод о необходимости в обндем случае согласования функции рассеяния V с представлением f через моменты. Исследованы форма и характер этой связи, указан широкий класс функций рассеяния, допускаюнхих замкнутую постановку задачи при разложении / по полиномам Эрмита в полном пространстве скоростей. Для структурных газов граничные условия изучаются в работах [П1.44, П1.46, П1.55, П1.56, П1.59 ]. [c.458]

Для простого кристалла с кубической структурой это выражение использовалось в уравненин (7.63). Оно применимо также к модели кристаллического тела Эйнштейна и к свободному одноатомному газу, который, как было показано, можно рассматривать как частный случай кристалла с кубической структурой (см. разд. 7.4.3, 7.4.4). Кроме того, классическая модель атома, диффундирующего в жидкости, т. е. уравнение (7.69), имеет такой же вид промежуточной функции рассеяния, в которой [c.277]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...