Функция рассеяния для одноатомного газа

Флуктуации плотности могут наблюдаться экспериментально при исследовании рассеяния лазерного света в одноатомных газах. Характеристики света, рассеиваемого жидкостями, зависят от флуктуаций диэлектрической постоянной материала, заключенного в заданном элементе объема. Вообще говоря, диэлектрическая постоянная г зависит от локальной массовой плотности и температуры, но для газообразных систем, состоящих из простых неполярных молекул, зависимость е от температуры очень мала. Спектр рассеянного света зависит от временной корреляции флуктуаций диэлектрической постоянной и, следовательно, от корреляционной функции плотность-плотность 0( х —х" ,/) = (р(х,/)р(х 0)) или, точнее, от ее фурье-преоб-разования 5 (к, со). [c.383]

Интенсивность рассеяния отдельным атомом определяется квадратом амплитуды Следовательно, первая сумма в (9) — это наложение интенсивностей рассеяния от изолированных атомов. Кривая f S) — атомная амплитуда — зависит только от модуля вектора З = 5 и спадает с его увеличением (рис. 5). Аналогично, но еще быстрее спадает кривая р 8). Рассеяние на изолированных атомах реализуется в физическом эксперименте при рассеянии на одноатомных газах, когда расстояния между атомами велики. В этом случае эффекты интерференции между различными атомами,описываемые второй (двойной) суммой в (9), практически ничтожны, и наблюдаемая картина интенсивности представляет собой сферически симметричную в обратном пространстве функцию, спадающую с увеличением 5 по закону [c.164]

ФУНКЦИЯ РАССЕЯНИЯ ДЛЯ ОДНОАТОМНОГО ГАЗА [c.262]

Чтобы рассчитать функцию рассеяния ( ) Е -> Е, Хо), где Хо — косинус угла рассеяния нейтрона, необходимо прежде всего определить вероятность р (и -> v, Xq) того, что нейтрон со скоростью и приобретает скорость V в результате столкновения с атомом одноатомного газа , имеющим скорость V. После того как эта вероятность определена, результаты нужно умножить на Vj.P (V)Oso/v и проинтегрировать по всем скоростям атомов, т. е. всем V и х, чтобы получить Эта процедура довольно длинна, поэтому здесь приводится лишь конечный результат [13]. [c.262]

Для рассеяния нейтронов на одноатомном газе с массой Ат было получено [271, что промежуточная функция рассеяния имеет вид [c.270]

Этот результат имеет более общее применение, чем только для одноатомного газа обычно с его помощью устанавливают предельный вид функции рассеяния при малых значениях I в других системах. [c.270]

Определить с помощью уравнения (7.26) функцию рассеяния 5 (а, р) для одноатомного газа. [c.305]

Нелинейный анализ граничных условий для моментных уравнений одноатомного газа при произвольной функции рассеяния выполнен в [17]. На основе принципа сочетания физической и математической замкнутости постановки задачи сделан вывод о необходимости в обндем случае согласования функции рассеяния V с представлением f через моменты. Исследованы форма и характер этой связи, указан широкий класс функций рассеяния, допускаюнхих замкнутую постановку задачи при разложении / по полиномам Эрмита в полном пространстве скоростей. Для структурных газов граничные условия изучаются в работах [П1.44, П1.46, П1.55, П1.56, П1.59 ]. [c.458]

Для простого кристалла с кубической структурой это выражение использовалось в уравненин (7.63). Оно применимо также к модели кристаллического тела Эйнштейна и к свободному одноатомному газу, который, как было показано, можно рассматривать как частный случай кристалла с кубической структурой (см. разд. 7.4.3, 7.4.4). Кроме того, классическая модель атома, диффундирующего в жидкости, т. е. уравнение (7.69), имеет такой же вид промежуточной функции рассеяния, в которой [c.277]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...