Запаздывающие нейтроны предшественники

Можно указать 10 известных предшественников запаздывающих нейтронов [370], причем каждый из них производит нейтроны с соответствующими периодом полураспада и энергией, которая ниже, чем у мгновенных нейтронов. Из этих предшественников для учета ввиду сложности анализа обычно отбирают шесть [107, 161, 370], обладающих наибольшим выходом запаздывающих нейтронов. [c.297]

Здесь (3 — доля запаздывающих нейтронов, 1 — /3 — доля мгновенных нейтронов, = 1/1г — постоянная распада осколков деления (ядер-предшественников), излучающих запаздывающие нейтроны г-ой группы, — время жизни этих ядер-предшественников, Сг — число (концентрация) ядер-предшественников запаздывающих нейтронов г-ой группы. [c.299]

В случае необходимости запаздывающие нейтроны могут быть легко включены в рассмотрение, если ядра-предшественники запаздывающих нейтронов распадаются в месте их образования, т. е. отсутствует их перенос. Для этого в ядре рассеяния учитывается вероятность временного запаздывания между поглощением и испусканием нейтрона. [c.32]

Если ядра-предшественники запаздывающих нейтронов могут перемещаться в процессе их распада, это перемещение должно приниматься во внимание при рассмотрении и стационарных, и нестационарных проблем. С такой ситуацией приходится иметь дело в реакторах с циркулирующим топливом и в реакторах с непокрытым топливом, где ядра-предшественники запаздывающих нейтронов могут диффундировать в теплоноситель. [c.32]

Ожидаемая плотность предшественников запаздывающих нейтронов в группе / обозначается Су (г, 0. а соответствующая постоянная распада — где / = 1, 2,..., 6. Ожидаемая скорость испускания запаздывающих нейтронов тогда есть Су Обозначим энергетический спектр этих нейтронов Е). Для простоты допустим, что и не зависят от типа деления. Это обычно имеет место в реакторах. Нормированный спектр мгновенных нейтронов будем обозначать Хр ( ) [c.369]

Пусть V (г, Е) — ожидаемое полное число нейтронов, испускаемых на одно деление в точке г, вызванное нейтроном с энергией Е, а (г, ) — доля этого полного числа, отнесенная к /-й группе предшественников запаздывающих нейтронов. Тогда р (г, Е) V (г, Е) — ожидаемое число предшественников, получающихся в результате деления в точке г нейтроном с энергией Е. Если Р (г, Е) определить следующим образом [c.369]

Более удобно, а часто полезно для понимания физики процессов ввести плотности предшественников запаздывающих нейтронов непосредственно в уравнение переноса. В результате имеем [c.370]

В реакторе с движущимся (жидким) топливом деление в одной точке сопровождается испусканием запаздывающих нейтронов в других точках. Даже когда топливо находится в стационарном состоянии, некоторые из летучих предшественников запаздывающих нейтронов (например, изотопы брома и иода) нестационарны. Такие эффекты не могут быть точно оценены в рамках обычного уравнения переноса и поэтому здесь опущены в некоторых случаях они приближенно учитывались [2]. [c.370]

Для ,более точного учета пространственных эффектов в кинетике реакторов можно сделать коррекцию адиабатического приближения, исследуя более внимательно решение 1 ) (г, й, Е, О уравнений (9.18) и (9.19). Если в реактор внезапно ввели возмущение, то можно ожидать, что количество мгновенных нейтронов в короткий отрезок времени придет в соответствие с новыми условиями, причем это время оценивается в несколько времен жизни мгновенных нейтронов. Пространственная зависимость предшественников запаздывающих нейтронов будет соответствовать условиям до возмущения, пока не пройдет время, равное нескольким периодам полураспада предшественников. Как видно из уравнения (9.18), их распад дает вклад в источник нейтронов Q , который участвует в определении форм-функции г . [c.377]

Существуют семь возможных значений к, шесть из которых соответствуют группам запаздывающих нейтронов (или их предшественников). При больших временах решение уравнения (9.27) характеризуется членом с наибольшим положительным значением со,,. Эта величина обычно обозначается сОд, а 1/ (Оо тогда является асимптотическим или установившимся периодом реактора. Указанные шесть (отрицательных) величин ( >1 соответствуют переходному процессу, который затухает в течение короткого промежутка времени. [c.380]

Такой анализ важен для больших реакторов, различные зоны которых плохо связаны, т. е. размеры зон велики по сравнению с длиной диффузии нейтронов, особенно когда изменения реактивности велики и вызваны локальными возмущениями свойств реактора. Общая форма потока нейтронов и форм-функция могут значительно меняться из-за движения стержня, и требуется несколько секунд для перехода к новой форме потока [20]. С другой стороны, для небольших, тесно связанных по нейтронному полю систем, особенно если возмущения реактивности невелики, ситуация меняется. Хотя форм-функция может локально деформироваться (в непосредственной близости от управляющего стержня), эти изменения скоротечны и не зависят от распада предшественников запаздывающих нейтронов. [c.381]

Для анализа удобно использовать дальнейшее упрощение приближения нулевого времени жизни мгновенных нейтронов. Во-первых, допускается, что существует только одна усредненная группа предшественников запаздывающих нейтронов, характеризуемая параметрами 5 и X. Кроме того, р считается постоянным, не зависящим от времени, и значение (3 приравнивается нулю. За- [c.382]

Так как 1/р (i o) является функцией, которая в соответствии с уравнениями (9.43) зависит только от времени жизни мгновенных нейтронов и характеристик предшественников запаздывающих нейтронов %), то зависимость [c.396]

X — средняя постоянная распада предшественников запаздывающих нейтронов сек ). Таким образом, критерием применимости адиабатического приближения является следующее требование изменение реактивности в течение времени 1/Я должно быть мало по сравнению с 5. [c.427]

Прежде всего следует отметить, что собственные значения коэффициента размножения реактора и соответствующие собственные функции не зависят от временной задержки испускания запаздывающих нейтронов. Причина состоит в том, что задача на собственные значения к) является задачей нахождения не зависящих от времени решений уравнения переноса нейтронов, причем член, описывающий вклад деления в баланс нейтронов, равен полному числу нейтронов деления, как мгновенных, так и запаздывающих, деленному на к. В противоположность этому задача о собственных функциях периода реактора существенно учитывает вклад запаздывающих нейтронов. В частности, большое время жизни предшественников запаздывающих нейтронов обусловливает большой вклад медленно убывающих собственных функций периода реактора, причем это не имеет места при учете лишь мгновенных нейтронов. В дальнейшем будем предполагать, что сечения, использующиеся в уравнениях переноса нейтронов (10.2) и (10.3), не зависят от времени. [c.427]

В случае шести групп предшественников запаздывающих нейтронов уравнение 10.15) будет справедливо для шести различных значений а . Эти шесть значений периода реактора малы по абсолютной величине и имеют одну и ту же собственную функцию Ф/, но различные распределения предшественников запаздывающих нейтронов, что видно из уравнения (10.10). Их называют запаздывающими , чтобы указать на связь с запаздывающими нейтронами. [c.429]

Из предшествовавших рассуждений может быть сделан следующий вывод каждой собственной функции коэффициента размножения Ф соответствует шесть запаздывающих собственных функций периода Ф , таких, что Ф да г ф . Запаздывающие функции Ф/ различаются по соответствующим им значениям периода реактора и по концентрациям предшественников запаздывающих нейтронов, но для всех них значения малы по абсолютной величине. [c.429]

Получите решения уравнений точечной модели реактора (10.20) и (10.21) в предположении одной группы предшественников запаздывающих нейтронов, например, с помощью преобразования Лапласа. Покажите, что при ЛА, С 1 решение обладает свойствами уравнений (10.22) и (10.26). [c.468]

Номер /-Й группы Средняя энергия, МэВ Возможные ядра-предшественники Период полураспада ядер-предшествснни-ков Т у2, с Доля запаздывающих нейтронов Р, [c.259]

Если функция Р t) в уравнениях (9.8) и (9.9) выбрана для представления полного числа нейтронов, то j есть Э( 4)ективное число предшественников запаздывающих нейтронов /-Й группы. Сдругой стороны, если, как обычно, функция P t) представляет собой мощность реактора, то j является числом предшественников, умноженным на мошлость, приходящуюся на один нейтрон, попавший в систему. Некоторые авторы в аналогичных ситуациях пользуются различными обозначениями, но это не является необходимым, если помнить значение ЭТОЙ величины. [c.375]

Следовательно, главный недостаток адиабатического приближения проявляется в том, что не учитывается медлительность предшественников запаздывающих нейтронов при расчете изменения форм-функции г ). Улучшенное приближение, нazы.ъatuot квазистатическим приближением [13], состоит в том, что рассчитывается из уравнения (9.19) и используется в уравнении (9.18) в предположении, что член д ( 1д()1ь равен нулю. Величину [дР ) д( 1Р ) можно взять из решения уравнения (9.8) для последнего из серии временных интервалов (см. ниже). В этом приближении нетрудно получить форм-функции с хорошей точностью даже для больших пространственно-распределенных возмущений свойств системы [14]. Можно также учесть член представляя его в виде [c.377]

Предположим, что при отрицательных значениях I реактор был подкрити-ческим и количество нейтронов и предшественников запаздывающих нейтронов поддерживалось на постоянном уровне стационарных источником О,. Если реактивность при = О и ранее представляется функцией р , где р < О, то уравнения (9.8) и (9.9) при 1 = 0 имеют вид [c.379]

Предположим теперь, что форм-функция в результате движения стержня меняется существенно и перестает зависеть от времени лишь после переходного процесса, связанного с распадом предшественников запаздывающих нейтронов. В течение этого времени форм-функция и в соответствии с уравнением (9.10) реактивность меняются, даже если управляющий стерлсень не движется. В этих условиях реактивность будет стремиться к своей конечной величине р [c.380]

Предположим, реаг<тивность меняется с нулевого значения на небольшую величину бр(0, что вызывает небольшое изменение мощности и концентрации предшественников запаздывающих нейтронов, т. е. [c.383]

В более поздние времена (после прохождения максимума) мощность экспоненциально [по закону ехр (—ао01 уменьшается, и поэтому импульс мощности приближенно симметричен во времени. Мощность не падает прямо до нуля, а следует определенному закону благодаря делениям на запаздывающих нейтронах, которыми до сих пор можно было пренебречь. Вклад этих нейтронов можно определить, рассчитывая число предшественников запаздывающих нейтронов во время импульса и рассматривая их распад как источник нейтронов в более поздние времена [681. [c.410]

Рассмотрим сначала запаздьгеающие функции, т. е. функции, являющиеся решениями уравнения (10.11) при значениях того же порядка величины, что и постоянные распада предшественников запаздывающих нейтронов Xj, т. е. 1 а / I 1 сек- . При таких слагаемым Ф /и можно пренебречь, так как /и в 10 раз меньше о даже для тепловых нейтронов. Следовательно, а1 в уравнении (10.11) влияет лишь на величину множителя при источнике нейтронов деления РФ . [c.428]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...