Квантование потока в сверхпроводнике

Явление квантования потока в сверхпроводнике было впервые предсказано Ф. Лондоном в 1950 г. [53]. Однако, не имея представления о куперовском спаривании, он считал заряд носителей равным е вместо 2е и получил квант потока равным 2Ф,. Напомним, что квант потока фигурирует и в теории для нормального металла. В металле, помещенном в магнитное поле, электроны движутся по спиральным траекториям (в случае замкнутой ферми-поверхности) эти траектории охватывают магнитный поток, равный п-2Фо ( 10.4). Квант магнитного потока Ф, определяет период интерференционных осцилляций сопротивления полого нормального цилиндра ( 11.4). [c.352]

В рассматриваемом нами случае квантованный магнитный поток Ф есть сумма потока, проходящего через полость и потока в поверхностном слое сверхпроводника толщиной б, примыкающего к полости. Если радиус трубки гораздо больше б, то последним можно пренебречь. [c.352]

Из (17.83) вытекает, что зависимость —ДТ /Г от Ф/Фд состоит из периодически повторяющихся параболических кусков, каждый из которых отвечает интервалу (17.81) с соответствующим п (рис. 17.5). Эго предсказание соответствует опыту [197]. Отметим, что в данном опыте сверхпроводник из-за своей малой толщины не может захватить магнитный поток, а поэтому нет и квантования потока однако неоднозначность фазы может иметь место, и именно последняя измеряется в данном опыте. [c.355]

В сверхпроводниках II рода различают два значения К. т. 1 i и /к, а)- В идеальном сверхпроводнике (не содержащем дефектов крист, решётки) при /к, 1 магн. индукция становится отличной от нуля, магн. поле проникает в сверхпроводник. Проникшее поле имеет вид нитей с квантованным магн. потоком, вокруг к-рых циркулируют сверхпроводящие токи (т. н. вихревые нити). Диссипация энергии в этом случае связана с изменением магн. поля во времени из-за движения вихревых нитей и с соответствующим индукционным электрич. полем. В реальных сверхпроводниках II рода (с дефектами крист. [c.332]

Лит. Сапожков И. А., Речевой сигнал в кибернетике н связи, М., 1963 Факт Г., Акустическая теория речеобразо-вания, пер. с англ., М., 1964 Фланаган Д. Л., Анализ, синтез и восприятие речи, пер. с англ., М., 1968 Физиология речи. Восприятие речи человеком. Л., 1976. М. А. Сапожков. РЕШЁТКА ВИХРЕЙ АБРИКОСОВА — двумерная решётка квантованных вихрей в сверхпроводниках второго рода (СВР). Теоретически предложена А. А. Абрикосовым (1957) для объяснения магн. свойств СВР. Вихри, образующие Р. в. А., характеризуются остовом с радиусом порядка длины когерентности В центре остова (на оси вихря) плотность сверхпроводящих электронов равна нулю. Вокруг остова на расстояниях порядка глубины проникновения магн. поля А, циркулирует сверхпроводяшдй ток, распределённый так, что создаваемый им магн. поток равен кванту магн. потока (см. Квантование магнитного потока). Схематич. поведение магн. поля и плотности сверхпроводящих электронов изолиров. вихря изображено на рис. 1. В интервале полей // 1 < Я < Яд2 (см. Критическое магнитное поле) такие вихри в результате взаимодействия [c.389]

В результате магн. поток оказывается квантованным (без привлечения к,-л. постулата о квантовании) с квантом потока 2п/е. Аналогичное свойство присуще вихрям магн, потока в сверхпроводниках 2-го рода (см. Решётка вихрей Абрикосова) (с заменой е- 2е в силу Купера эффекта), т. к. в статическом пределе абелева модель Хиггса сводится к Тинзбурга — Ландау теории сверхпроводимости [7]. [c.139]

Родственным эффекту К. м. . является пенолноо квантование магн. потока в тонком сверхпроводящем кольцо. Если кольцо выполнено из сверхпроводника толщиной меньше глубины ироннкновения магнитного поля, то скорость сверхпроводящих электронов в нём всюду отлична от нуля. Из выражения (3) следует, что [c.266]

М. н., сцепленный со сверхпроводящим контуром, постоянен во времени ir может принимать лишь дискретные (квантоваппые) значения Ф — ксп/2е, где h — постоянная Планка, е заряд электрона, п — целое число (см. Квантование. чагнитиого потока). Величина кванта М. п. указывает на то, что носители электрич. тока в сверхпроводнике (куперовские нары) имеют заряд 2е. [c.688]

Характерным М. к. а. в сверхпроводнике является квантование магнитного потока. Поток индукции через отверстие в массивном сверхпроводнике может быть равен лишь целому кратному от нек-рого кванта потока Фо. Для доказательства рассмотрим охватывающий отверстие контур а глубине сверхпроводника (толщи- [c.30]

Др. типа М. к, э. возможны в сверхпроводниках 2-го рода. Достаточно сильное магн. поле проникает в них в виде отд. нитей — вихрей Абрикосова (см. Квантованные вихри) с толщиной порядка глубины проникновения слаоого поля в сверхпроводник. В каждой нити заключён один квант потока. [c.30]

При охлаждении образца, находящегося в магн. поле, до темп-ры ниже кртыич. темп-ры сверхпроводящего перехода происходит выталкивание магн. потока из образца. При этом содержащие магн. поток области нормальной фазы или квантованные вихри стремятся выйти из сверхпроводника, перемещаясь из глубины к поверхности образца. В материалах, обладающих дефектами кристаллич. решётки, такое двин1енне магн. потока может быть затруднено, что будет приводить к замораживанию магн. потока в образце. [c.95]

Соображения, приведенные в связи с квантованием потока, справедливы по отношению к каждому из таких пучков, поэтому поток в каждом из них даджен быть квантован. Оказывается, что минимуму энергии отвечает обычно один квант потока, пронизывающий сверхпроводящую пластинку, о так называемые вихревые нити в сверхпроводнике. Каждая из них представляет собой один [c.599]

Нулевое сопротивление (или бесконечная проводимость), очевидно, наиболее примечательное, но, безусловно, не единственное важное свойство сверхпроводящих материалов, особенно в магннтомеханическом отношении. Например, в сверхпроводниках наблюдается эффект Мейсснера — явление экранирования внутренности проводника от магнитного потока (рис. 1.9.1). Простой анализ показывает, что поток проникает лишь в тонкий слой около поверхности сверхпроводника. В сверхпроводниках также наблюдаются явление квантования потока и токовая вихревая структура. Наконец, отмечается выраженное влияние на критический ток состояния деформации. [c.58]

В силу однозначности волновой ф-цпи разность фаз при совмещении точек А В должна быть кратной 2л, т, е. ф в=2л л, где п — целое число. Т. о., магн. поток, проходящий через контур I (кольцо), оказывается квантованным Ф= Ф п. При этом мейснеровские токи, экранирующие магн. иоле внутри сверхпроводника, распределя этся так, что не пускают лишние магн. силовые линии внутрь кольца. [c.265]

Идея о существовании в природе двух родов сверхпроводников высказана впервые в 1952 А. А. Абрикосовым иН. В. Заварицким на основе эксперим. результатов Л. В. Шубникова с соавтораии по кривым намагничивания сверхпроводящих сплавов (1937) и данных Н. В. Заварицкого по критич. полям тонких сверхпроводящих плёнок. Для С. в. р. в магн. поле неустойчивость до отношению к образованию зародышей сверхпроводящей фазы в нормальной возникает раньше, чем становится выгодным переход всего объёма образца в сверхпроводящее состояние. При этом граница раздела нормальной и сверхпроводящей фаз имеет отри-цат. энергию, в отличие от С. 1-го рода, где эта энергия положительна. В результате при достаточно большом магн. поле (выше Я,,,) С. в. р. разбивается на большое кол-во чередующихся нормальных и сверхпроводящих областей, причём нормальные области несут квантованное значение магн. потока (см. Квантование магнитного потока). [c.442]

Ландау и больше или меньше единицы. Если он меньше единицы, мы имеем сверхпроводник первого рода, если больше единицы — сверхпроводник впюрого рода. В первом случае, если магнитное поле ниже критического, мы наблюдаем эффект Мейснера — Оксенфельда, если магнитное поле выше критического—сверхпроводимость исчезает. Для сверхпроводников второго рода существует два критических магнитных поля, в интервале между ними реализуется смешанное (промежуточное) состояние, в котором рядом существуют нормально проводящие и сверхпроводящие области. Нормально проводящие области вытянуты вдоль магнитного поля, и им соответствует определенный (квантованный) магнитный поток. Размеры областей ограничены условием, чтобы пронизывающий их поток был не меньше одного кванта Ь.а2е. [c.342]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...