Лемана эллипс

С ростом эллипс Лемана сжимается, что соответствует необходимости учета все большего числа парциальных волн для описания рассеяния. Аналитич. свойства амплитуд перехода могут быть доказаны и для ряда неупругих процессов, напр, для у + N —> - я -Н N. Для нуклон-нуклонного рассеяния дисперсионные соотношения доказаны цри условии, что М/ц < 1 -Ь 2 (фактически же = 6,72). [c.527]

Верно также обратное утверждение, что сингулярности амплитуды рассеяния по передаваемому импульсу определяют асимптотическое поведение сдвигов фаз. В этом состоит смысл известного соотношения между размером эллипса Лемана [61] (наибольший эллипс на плоскости os О с фокусами в точках 1, в котором амплитуда рассеяния является аналитической) и поведением сдвига фаз при больших угловых моментах. [c.20]

Этот результат следует также из теории поля и тесно связан с существованием эллипса Лемана. [c.113]

Представляющее собой в точности эллипс Лемана, образ которого на -плоскости также является эллипсом. Кроме того, условию os 0=1+/ 2/2 2 соответствует [c.134]

Свойства функции I) при больших не могут быть выведены с помощью разложения (9.6), которое, согласно 3, сходится лишь внутри эллипса Лемана и теряет силу при больших I. В то же время -пре-образование оказывается для этой цели весьма удобным. [c.135]

Интерполяция амплитуд парциальных волн и эллипс Лемана. Вопрос [c.374]

Согласно (13.7), границей области абсолютной сходимости интеграла (13.1) на комплексной г-плоскости будет эллипс, который называется эллипсом. Лемана. Фокусы эллипса помещаются в точках г=+1, а его большая полуось равна [c.375]

Отсюда, а также из (12.182) и (13.3) следует, что, когда г лежит внутри эллипса Лемана, интегралы по дугам большой окружности в (13.1) бесконечно малы [c.375]

Подынтегральная ф-ция в (12) при фиксированном t предполагает знание амплитуды А (s, t) в нефизич. области переменной г = os б < —1, что следует из (И) при достаточно малых значениях q. Доказано, что А , t) ана-лптична по Z при фиксированном S внутри эллипса (эллипс Лемана) с фокусами в точках 1 и главной полуосью [c.527]

Заключение. Если полная амплитуда рассеяния соответствует юкавскому потенциалу с радиусом действия 1/от и р = 0, то 1) будет аналитической функцией на -плоскости с разрезом вдоль полуоси —и в эллипсе Лемана. Это означает, что разрез ограничивается в действительности интервалом —оо —т . Данный результат предполагался Мандельстамом [65] при записи двойных дисперсионных соотношений. [c.135]

Итак, разложение амплитуды по парциальным волнам абсолютно сходится и алшлитуда рассеяния Л есть аналитическая функция 1 в эллипсе Ле.мана на кохшлексной плоскости Фокусы эллипса Лемана находятся в точках / - О и — 4Й-, а его центр — в точке I - — При действительных к большая и малая полуоси эллипса равны соответственно а 2к и о ( о + 4А ) 2. Из формулы (13.1) для амплитуды А на первый взгляд может показаться, что амплитуда А аналитична во всей плоскости г с разрезом от [c.375]

Остальная часть главы 13 посвящена рассмотрению задачи, о существовании и устойчивости периодических движений вблизи L с учетом солнечных возмущений. Изложение опирается в основном на аналитические исследования, проведенные Брэквилом и Принг-лем [106], Шехтером [170] и Кэмилом [144]. Показано, что во вращающейся системе координат существуют устойчивые периодические орбиты их форма близка к эллипсу с полуосями 145 ООО км ж 71 ООО км, а период движения приблизительно равен синодическому месяцу (29,53 сут). [c.15]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...