Одномодовый режим

Одномодовый режим генерации [c.257]

Проведенное до сих пор рассмотрение применимо только в случае одномодовой генерации, и здесь, как оказалось, экспериментальные данные находятся в хорошем согласии с представленными выше результатами теории. В действительности же одномодовый режим генерации не всегда просто реализовать, в частности когда ширина линии лазерного перехода значительно больше межмодового расстояния (что имеет место, например, в твердотельных и жидкостных лазерах). Теоретическое рассмотрение многомодового режима генерации оказывается намного сложнее. В этом случае недостаточно просто определить [c.283]

Попытки решения проблемы расходимости на базе резонаторов с малыми дифракционными потерями. Начнем с упоминания о попытках так видоизменить форму зеркал, чтобы одномодовый режим генерации достигался в большем диапазоне изменения параметров, чем при устойчивых резонаторах из сферических зеркал ( 3.3), а дифракционные потери оставались бы столь же малыми. [c.214]

В большинстве из перечисленных случаев обычно рассматривается одномодовый режим или, в крайнем случае, режимы, в которых число генерируемых мод невелико, и они имеют относительно простую структуру. [c.37]

Применяют модуляторы двух типов пассивные и активные. Пассивный модулятор добротности представляет собою кювету с раствором красителя, например фталоцианинового, просветляющегося по мере прохождения через него света, что приводит к генерации мощного импульсного излучения (десятки мегаватт). Спустя несколько десятков наносекунд прекращается генерация поглощение света вновь возрастает. Такой модулятор недостаточно стабилен, и момент начала генерации трудно контролировать, что приводит к нестабильности энергии генерации, хотя с помощью пассивного модулятора можно получить одномодовый режим работы лазера. [c.45]

В работе [545] сообщается, что в лазере на парах аммиака, накачиваемом излучением СОг-лазера, экспериментально достигнут такой одномодовый режим, при котором стационарное решение становится неустойчивым и возникает стохастичность. [c.295]

Одномодовый режим генерации может быть осуществлен лишь в некоторых лазерах, если приняты особые меры обычно же лазеры генерируют целый ряд поперечных и продольных мод. Еслп лазер работает значительно выше порога, то в качестве разумного выражения для стационарного выхода можно взять формулу вида [c.145]

Одномодовый режим работы лазера, включая переходные процессы. [c.34]

Одномодовый режим работы лазера, амплитуда и частота излучения лазера в стационарном состоянии [c.141]

Газовый лазер, одномодовый режим [c.163]

Одномодовый режим лазера [c.203]

Количественное исследование эффекта образования провалов. Одномодовый режим при неоднородном уширении линии [c.335]

Газовый лазер. Одномодовый режим См. [6.1], а также [c.336]

Одномодовый режим. Па центральной частоте генерации [c.204]

Здесь мы рассматриваем одномодовый режим, в котором формула (9.14) дает для т-й моды [c.238]

Заметим, что величина критической частоты (7.22) зависит как от радиуса цилиндра, так и от разности — ё2- Если радиус и разность — Бз достаточно малы, то критическая частота основной волны может быть очень высокой. Именно поэтому в оптических волокнах диэлектрическая нить покрывается диэлектрической оболочкой. Если выбрать отношение е /ег как можно ближе к единице, то даже при относительно большом радиусе внутреннего цилиндра (в несколько микрон) критическая частота будет столь велика, что по волноводу будет распространяться лишь одна нормальная волна (одномодовый режим). [c.342]

Конкретное волокно имеет оболочку из чистого кварца, а его сердцевина легирована германием с максимальной концентрацией 3,5%, обеспечивая Д = 0,0147. Требуется обеспечить одномодовый режим работы волокна при возбуждении его лазерным источником, работающим на длине волны 1,55 мкм. Определить максимально допустимый диаметр сердцевины для каждого из трех видов профиля показателя преломления, приведенных в задаче 5.5. [c.148]

Я.Г1 и Я.Г2 одномодовый режим волны Ео в нем [c.85]

Зл рад три канала, образующие светопровод, который представляет собой единую треугольную газоразрядную трубку. По углам треугольника расположены зеркала, образующие кольцевой резонатор. Два зеркала с высоким коэффициентом отражения, третье — полупрозрачное. Через него излучение попадает на интерференционное устройство (призму), а затем на приемник излучения. В центральной части блока находится катод, а в верхней — два анода. В нижнем газоразрядном канале расположена диафрагма, управление которой дает возможность получить одномодовый режим работы. [c.224]

В кольцевом лазере с большим периметром одномодовый режим неизбежно связан с малым превышением накачки над порогом и, следовательно, с малой интенсивностью излучения, поэтому условие сильной связи встречных волн обычно выполняется даже для внутренней связи через рассеяние на неоднородностях оптического резонатора и тем более для усиленной связи, которая была использована в наших экспериментах. Это позволяет дать простую физическую интерпретацию экспериментальных результатов с точки зрения нормальных колебаний. [c.236]

Обертонные переходы 98 Область когерентности 463 Одномодовый режим генерации 257 Однонаправленный кольцевой резонатор 263 [c.551]

Такие представления нашли свое отражение не только в литературе начала 60-х годов, но и на страницах иных вполне современных книг по квантовой электронике (например, [136]). При выработке этих представлений не было учтено то, что под воздействием интенсивного пространственно неоднородного поля единственной моды неравномерным становится и распределение усиления по объему, причем его форма оказывается наименее благоприятной именно для этой моды. В результате при достаточно интенсивном возбуждении среды и в отсутствие одного из перечисленных далее факторов, которые делают распределение усиления более равномерным, одномодовый режим генерации теряет устойчивость (первыми это показали Кузнецова и Раутиан [112]) - должны появиться и другие моды [c.176]

Теории конкуренций поперечных мод в неидеальных плоских резонаторах ввиду чрезмерной сложности задачи не существует. Нет аналогичной теории и для неустойчивых резонаторов, однако по совсем иным причинам механизм, вовлекающий в генерацию сразу несколько поперечных мод, здесь начисто отсутствует — применение широкоапертурного неустойчивого резонатора, как правило, надежно обеспечивает одномодовый режим генера1щи. [c.187]

В работе [62] показано, что поперечная неоднородность инверсии газовых лазеров приводит к эффективной селекции основного типа колебаний ЕНц даже в случае, когда его потери энергии близки к потерям энергии высших мод. Таким образом, применение выпуклых зеркал в волноводном резонаторе ГЛОН может обеспечить одномодовый режим генерации с высокой выходной мощностью и уменьшенной расходимостью излучения, т. е. волноводные резонаторы с выпуклыми зеркалами являются полной аналогией открытых неустойчивых резонаторов [5 ]. Некоторые из этих выводов, полученные на основе численного моделирования формирования полей основных типов колебаний в волноводных резонаторах, получили и экспериментальное подтвержденйе [92]. Вернемся теперь к основному исходному уравнению волноводного резонатора с цилиндрической симметрией (3.75). Рассмотрим резонатор с плоскопараллельными зеркалами ( fi = 0). С Учетом того, что поверхность плоского зеркала является поверхностью равной фазы, рассмотрим влияние отверстий связи на характеристики типов колебаний исследуемого резонатора. Для этого необходимо решать на ЭВМ уравнение (3.75) с учетом — = gi — 0. Результаты этих расчетов можно найти в работе Гю1. Они проделаны для фиксированного диаметра одного из отвер- [c.168]

Одномодовый режим получается путем использования одного из зеркал резонатора сферической формы. Оптимальный режим генерации по выходной мощности в одномодовом режиме обеспечивается выбором требуемого радиуса кривизны одного из зеркал, обычно — непропускающего. В лазере на смеси нейтральных газов гелия и неона при давлении в трубке около 3 мм рт. ст. происходит накачка тлеющим разрядом при малых плотностях тока, что обеспечивает высокий КПД лазера, надежность, большой срок службы. Гелий-неоновые лазеры недорогие, удобные в ремонте и эксплуатации и поэтому широко применяются в изобразительной голографии. Наиболее освоен лазер ЛГ-38, имеющий выходную мощность до 50 мВт на длине волны 0,633 мкм в одномодовом (но не одночастотном) режиме. [c.37]

Настоящая книга содержит пять глав. Гл. 1 посвящена оптике гауссовых пучков. Глава 2 посвящена методу интегрального уравнения. В ней рассматриваются методы исследования лазерных резонаторов, содержащих негауссовы элементы — диафрагмы с резким краем, элементы с аберрациями и др. В главе 3 исследуются резонаторы, содержащие несколько оптических элементов (например, вспомогательные зеркала) различного назначения. Вспомогательные зеркала могут влиять на продольный спектр резонатора, в частности, делать его более редким. При этом важную роль играет согласование поперечных мод лазерного резонатора. В лазерах па красителях дополнительные оптические элементы позволяют реализовывать одномодовый режим генерации. Глава 4 посвящена резонаторам твердотельных лазеров. Их основной особенностью является наличие термооптически искаженного под влиянием накачки активного элемента. Отыскание ре-зонаторных конфигураций, наименее восприимчивых к нестабильностям накачки, является довольно трудным делом, читатель почерпнет в четвертой главе много полезного для себя в этом отношении. В главе 5 излагаются геометро-оптические методы исследования резонаторов. Введение и гл. 1, 3, 5 написаны В.П. Быковым гл. 2, 4 — 0.0. Си-личевым. [c.8]

Скоростные у равнения жт чисел фотонов и заселенностей атомных уравнений. Эти уравнения позволяют проанализировать следующие вопросы условие лазерной генерации, распределение интенсивности по модам, одномодовый режим работы лазера, многомодовый режим (одновременная генерация и кон-куреиция мод), каскадная генерация, режим модулированной добротности, релаксационные колебания. [c.34]

Одномодовый режим наблюдается при Vxt = l мкм, 1 = 2/3, dx = 5 мкм для сохранения одноходового режима необходимо, чтобы Ал<5Х X10" . Тогда 3 10 . Для dx = l мкм необходимо, чтобы Ап <0,14. Тогда G< <2-10 . Большие значения G можно получить при малых диаметрах сердцевины. Экспериментально получена длина биений Л =0,75 мм (G = 8-10 ) при > =0,63 мкм для волокон, сердцевина которых легирована Р и Ge и Ал = 0,065 [33]. Главный и вспомогательный диаметры эллиптического поперечного сечения световода равны 0,85 и 2,14 мкм. [c.34]

Граничные значения параметров, начиная с которых волокно работает в одномодовом режиме, зависят от длины волны несущего света. Пусть длина волны 820 нм соответствует многомодовому режиму работы волокна. По мере роста длины волны света все меньшее количество мод выживает, пока не остается только одна. Одномодовый режим работы волокна начинается , когда длина волны света приближается к диаметру ядра. При 1300 нм, например, в волокне остается только одна мода и волокно становится одномодовым. [c.56]

Мода Е является основной. У нее нет критической частоты. В этом случае дианазон но длине волны ограничен сверху величиной, определяющей возможность физической реализуемости информативного эффекта поверхностной медленной волны (порядка единиц дециметров). Таким образом, мода является самой широкополосной и единственной из всех мод, для которых реализуется чисто одномодовый режим в полосе длин волн от = X до (рис. 2.13, а, б) [22]. [c.54]

Посредством суперпозиции большего числа плоских гармонич. В. можно сформировать поля в трубах (полых волноводах) произвольного конечного поперечного сечения (см. Волновод металлический. Волновод акустический). Т.о., в канализирующих системах может существовать бесконечное число волноводных мод (плоских неоднородных В.), однако в большинстве случаев выбором частоты вводимого в них поля можно сделать режим работы одномодовым. Экраннр. линии передачи, используемые в электро- и радиотехнике, обычно функционируют именно в таком одномодовом режиме. Особое значение имеют системы, в к-рых первая — самая низкая по частоте главная мода вообще не имеет ограничений по частоте снизу (для неё о) р — 0) и, следовательно, может распространяться при сколь угодно [c.319]

В интерферометрия. О. п. з. применяются как одномодовые, так и. многомодовые световоды. В приёмниках с многомодовыми световодами может использоваться также межмодовая интерференция. Оптим. режим работы приёмника определяется условием фо = л/2, где — пост, разность фаз интерферирующих волн. Сигнал на выходе приёмника линейно зависит от звукового давления при условии Дф 1. [c.461]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...