Одномодовый режим генерации

Одномодовый режим генерации [c.257]

Проведенное до сих пор рассмотрение применимо только в случае одномодовой генерации, и здесь, как оказалось, экспериментальные данные находятся в хорошем согласии с представленными выше результатами теории. В действительности же одномодовый режим генерации не всегда просто реализовать, в частности когда ширина линии лазерного перехода значительно больше межмодового расстояния (что имеет место, например, в твердотельных и жидкостных лазерах). Теоретическое рассмотрение многомодового режима генерации оказывается намного сложнее. В этом случае недостаточно просто определить [c.283]

Попытки решения проблемы расходимости на базе резонаторов с малыми дифракционными потерями. Начнем с упоминания о попытках так видоизменить форму зеркал, чтобы одномодовый режим генерации достигался в большем диапазоне изменения параметров, чем при устойчивых резонаторах из сферических зеркал ( 3.3), а дифракционные потери оставались бы столь же малыми. [c.214]

Одномодовый режим генерации может быть осуществлен лишь в некоторых лазерах, если приняты особые меры обычно же лазеры генерируют целый ряд поперечных и продольных мод. Еслп лазер работает значительно выше порога, то в качестве разумного выражения для стационарного выхода можно взять формулу вида [c.145]

Применяют модуляторы двух типов пассивные и активные. Пассивный модулятор добротности представляет собою кювету с раствором красителя, например фталоцианинового, просветляющегося по мере прохождения через него света, что приводит к генерации мощного импульсного излучения (десятки мегаватт). Спустя несколько десятков наносекунд прекращается генерация поглощение света вновь возрастает. Такой модулятор недостаточно стабилен, и момент начала генерации трудно контролировать, что приводит к нестабильности энергии генерации, хотя с помощью пассивного модулятора можно получить одномодовый режим работы лазера. [c.45]

Одномодовый режим. Па центральной частоте генерации [c.204]

Режим генерации Одномодовый, непрерывный Обеспечивают при селекции типов колебаний Не обеспечивают [c.75]

Анализируя технические характеристики современных лазеров, можно сделать вывод, что тазовые лазеры и, в частности, гелий-неоновые, обладают излучением но своим параметрам и стабильности более близко отвечаюш им требованиям, предъявляемым к излучателям современных измерительных систем. Маломощные гелий-неоновые лазеры по сравнению с другими типами ОКГ имеют минимальную ширину линии генерации, достигающую I Гц наименьший угол расхождения луча (порядка 1 мин) одномодовый и одночастотный режим работы простой метод накачки активной среды наиболее стабильные энергетические и геометрические параметры л ча. [c.37]

Обертонные переходы 98 Область когерентности 463 Одномодовый режим генерации 257 Однонаправленный кольцевой резонатор 263 [c.551]

Такие представления нашли свое отражение не только в литературе начала 60-х годов, но и на страницах иных вполне современных книг по квантовой электронике (например, [136]). При выработке этих представлений не было учтено то, что под воздействием интенсивного пространственно неоднородного поля единственной моды неравномерным становится и распределение усиления по объему, причем его форма оказывается наименее благоприятной именно для этой моды. В результате при достаточно интенсивном возбуждении среды и в отсутствие одного из перечисленных далее факторов, которые делают распределение усиления более равномерным, одномодовый режим генерации теряет устойчивость (первыми это показали Кузнецова и Раутиан [112]) - должны появиться и другие моды [c.176]

В работе [62] показано, что поперечная неоднородность инверсии газовых лазеров приводит к эффективной селекции основного типа колебаний ЕНц даже в случае, когда его потери энергии близки к потерям энергии высших мод. Таким образом, применение выпуклых зеркал в волноводном резонаторе ГЛОН может обеспечить одномодовый режим генерации с высокой выходной мощностью и уменьшенной расходимостью излучения, т. е. волноводные резонаторы с выпуклыми зеркалами являются полной аналогией открытых неустойчивых резонаторов [5 ]. Некоторые из этих выводов, полученные на основе численного моделирования формирования полей основных типов колебаний в волноводных резонаторах, получили и экспериментальное подтвержденйе [92]. Вернемся теперь к основному исходному уравнению волноводного резонатора с цилиндрической симметрией (3.75). Рассмотрим резонатор с плоскопараллельными зеркалами ( fi = 0). С Учетом того, что поверхность плоского зеркала является поверхностью равной фазы, рассмотрим влияние отверстий связи на характеристики типов колебаний исследуемого резонатора. Для этого необходимо решать на ЭВМ уравнение (3.75) с учетом — = gi — 0. Результаты этих расчетов можно найти в работе Гю1. Они проделаны для фиксированного диаметра одного из отвер- [c.168]

Настоящая книга содержит пять глав. Гл. 1 посвящена оптике гауссовых пучков. Глава 2 посвящена методу интегрального уравнения. В ней рассматриваются методы исследования лазерных резонаторов, содержащих негауссовы элементы — диафрагмы с резким краем, элементы с аберрациями и др. В главе 3 исследуются резонаторы, содержащие несколько оптических элементов (например, вспомогательные зеркала) различного назначения. Вспомогательные зеркала могут влиять на продольный спектр резонатора, в частности, делать его более редким. При этом важную роль играет согласование поперечных мод лазерного резонатора. В лазерах па красителях дополнительные оптические элементы позволяют реализовывать одномодовый режим генерации. Глава 4 посвящена резонаторам твердотельных лазеров. Их основной особенностью является наличие термооптически искаженного под влиянием накачки активного элемента. Отыскание ре-зонаторных конфигураций, наименее восприимчивых к нестабильностям накачки, является довольно трудным делом, читатель почерпнет в четвертой главе много полезного для себя в этом отношении. В главе 5 излагаются геометро-оптические методы исследования резонаторов. Введение и гл. 1, 3, 5 написаны В.П. Быковым гл. 2, 4 — 0.0. Си-личевым. [c.8]

Теории конкуренций поперечных мод в неидеальных плоских резонаторах ввиду чрезмерной сложности задачи не существует. Нет аналогичной теории и для неустойчивых резонаторов, однако по совсем иным причинам механизм, вовлекающий в генерацию сразу несколько поперечных мод, здесь начисто отсутствует — применение широкоапертурного неустойчивого резонатора, как правило, надежно обеспечивает одномодовый режим генера1щи. [c.187]

Одномодовый режим получается путем использования одного из зеркал резонатора сферической формы. Оптимальный режим генерации по выходной мощности в одномодовом режиме обеспечивается выбором требуемого радиуса кривизны одного из зеркал, обычно — непропускающего. В лазере на смеси нейтральных газов гелия и неона при давлении в трубке около 3 мм рт. ст. происходит накачка тлеющим разрядом при малых плотностях тока, что обеспечивает высокий КПД лазера, надежность, большой срок службы. Гелий-неоновые лазеры недорогие, удобные в ремонте и эксплуатации и поэтому широко применяются в изобразительной голографии. Наиболее освоен лазер ЛГ-38, имеющий выходную мощность до 50 мВт на длине волны 0,633 мкм в одномодовом (но не одночастотном) режиме. [c.37]

Лазер на геллуриде кадмия [5, И]. Генерация получена при накачке моноимпульсным излучением лазера на ИАГ Nd , работавшего на низшей поперечной моде плоского резонатора в одномодовом по продольному индексу режиме. Плотность мощности излучения накачки достигала 20—30 МВт/см дальнейшее ее увеличение связано с риском поверхностного разрушения материала. Длительность импульса накачки составляла 15 не, что намного превышало как время релаксации нелинейности в dTe (0,5 не), так и время двойного прохода резонатора (длина которого составляла 2,5 см). Таким образом, режим генерации бьш близок к квазистационарному. [c.179]

Средняя мощность выходного излучения является наиболее важным параметром в лазерах, используемых в технологических процессах, таких как резка, сверление и прочие. Многомодовый режим генерации обеспечивает большую мощность генерации по сравнению с одномодовым в силу более эффективного заполнения излучением активной среды, поэтому в мощных твердотельных лазерах технологического назначения используются, как правило, многомодовые резонаторы. Разработка таких резонаторов сопряжена с рядом особенностей, о которых пойдет речь в данном параграфе. [c.247]

Скоростные у равнения жт чисел фотонов и заселенностей атомных уравнений. Эти уравнения позволяют проанализировать следующие вопросы условие лазерной генерации, распределение интенсивности по модам, одномодовый режим работы лазера, многомодовый режим (одновременная генерация и кон-куреиция мод), каскадная генерация, режим модулированной добротности, релаксационные колебания. [c.34]

Режим генерации импульсов в непрерывно накачиваемом одномодовом лазере при активной модуляции добротности резонатора имеет следующие энергетические и временные характеристики частота следования импульсов / л 10 кГц, длительность импульса 100 не — 1 мкс, пиковая мощность Р ах 10 Вт, средняя выходная мощность Р р 1 —10 Вт (заметим Р(,р Рщах /)-Рассматриваемый режим может использоваться и при частотах / < < 10 кГц однако при уменьшении / ниже примерно 5 кГц происходит падение КПД лазера — тем большее, чем меньше I [59, 62]. Как уже отмечалось, частоты / ограничены сверху значением примерно 50 кГц. Наличие верхней частотной границы связано с существованием длительного этапа линейного развития выходного импульса. [c.282]

В режиме многомодовой генерации максимальная энергия излучения лазера есть W = здесь — полное число генерируемых мод или, что то же, разреши.мых элементов изображения на пространственном модуляторе света. Извлекаемая из активного элемента энергия распределяется по большому числу мод, и энергетический режим работы лазера не обладает каки.ми-либо существенными особенностями. Иначе обстоит дело в режиме одномодового сканирования, когда вся извлекаемая из активного эле.мента энергия, пропорциональная площади диафрагмы проходит через одномодовую диафраг.мы ад ф. Малое значение излучаемой энергии приводит к то.му, что сканирующий одномодовый лазер должен работать при весьма малом превышении над порогом, с сильным недоиспользованием запасенной в эле.менте энергии и связанными с этиы повышенными требованиями к стабилизации энергии накачки, пространственной однородности пропускания ПМС и потерь резонатора при сканировании луча во всем поле зрения. [c.192]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...