Тензор акустический линейный

К числу измерительных преобразователей с электрическим выходом относятся тензопреобразователи, основанные на изменении электрического сопротивления проводников при их растягивании или сжатии (тензоре-зисторы), преобразователи контактного сопротивления, использующие зависимость переходного сопротивления контактов от усилия их сжатия всевозможные емкостные, индуктивные, трансформаторные, магнитоэлектрические, электро-акустические преобразователи, электромагнитные преобразователи линейных и угловых перемещений. Если обозначить р — удельное сопротивление материала проволоки, S — поперечное сечение и / — длину проводника, то для величины изменения сопротивления тензоре-зистора AR оказывается справедливым равенство [c.193]

Поскольку правая часть (4) —линейная функция от ах, то операция, обозначенная через Ах, линейна, что уже отражено в записи. Тензор Ах называется относительным акустическим тензором для волны, нормаль к которой в v. ) есть гь,. Тензор Ах представляет собой в общем.случае функцию от F и X, и он определяется явно через тензор упругости А упругого материала. В покомпонентной записи [c.337]

Нелинейные свойства твердых тел, описываемые ангармоническими членами в уравнениях теории упругости, известны достаточно давно. Ниже мы убедимся, что теория нелинейных взаимодействий акустических волн может быть развита точно так же, как это было сделано ранее для электромагнитных волн. Вместе с тем следует отметить, что, поскольку для заданного направления распространения возможны три типа акустических волн, а соотношения между деформацией и напряжением уже для линейного случая описываются тензором четвертого ранга, теория нелинейных взаимодействий акустических волн оказывается более сложной, нежели соответствующая теория для электромагнитных волн. [c.147]

В выражении (5) записаны, разумеется, не -все члены даже в рассматриваемых порядках роме того, наряду с фигурирующими в (5) членами должны быть включены и их комплексно сопряженные. Напомним также, что частоты различных сомножителей членов, входящих в (5), должны быть подобраны таким образом, чтобы быстрая зависимость слагаемых от времени отсутствовала. Коэффициенты в (5) являются, вообще говоря, тензорами, порядо-к которых указан в верхнем индексе. Поскольку поляризация, намагниченность, механические силы получаются из (5) путем дифференцирования по соответствующим переменным (Р— дР1дЕ М - дР1дН /— дР/дА1ф и т. п.), нетрудно видеть, что нелинейные оптические эффекты могут быть связаны только с кубичными членами и членами более высокого порядка в (5). Действительно, первые два члена в нелинейной поляризации (2в) определяются членами при и %[ в (5) процесс возбуждения акустических фононов световыми волнами [ср. (3)] описывается членом при № т. П. В линейном же приближении (описываемом квадратичными членами в выражении для свободной энергии) ни волны одинаковой природы, ни волны разной природы не взаимодействуют. [c.9]

Легко видеть, что по своей форме уравнение (2.13) совпадает с обычным линейным волновым уравнением, описывающим распространение упругих волн в кристаллах. Разница состоит лишь в том, что при ненулевых начальных напряжениях величины Витг, вообще говоря, оказываются менее симметричными по сравнению с линейными упругими модулями недеформированного кристалла. Физически это вполне очевидно. В случае гармонических плоских волн от уравнения (2.13) можно перейти к уравнению типа Кристоффеля, в котором роль тензора Кристоффеля будет играть тензор Bismrr snr Собственные значения этого тензора рс определяют значения скоростей акустических волн в однородно нагруженном кристалле. [c.284]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...