Средняя интенсивность на оси пучка

Из (3.20), (3.21) следует, что интенсивность на оси пучка монотонно убывает с увеличением расстояния, проходимого в турбулентной среде, а его средний эффективный размер возрастает. [c.49]

Г4(х, р4) в случаях слабых (Р < 1) и сильных (Р >1) флуктуаций интенсивности по той же схеме, что и в п. 2.2.2. Рассчитаем среднюю интенсивность частично когерентного излучения в турбулентной атмосфере по формуле (3.21). Тогда для относительной дисперсии интенсивности на оси гауссова пучка частично когерентного излучения получим [c.125]

Рис. 20.2. Зависимость нормированной средней интенсивности (/ (х, р )) от поперечной координаты Рс и зависимость нормированной функции когерентности Г (х, р , = 0) на оси пучка от разнесения р .

Рис. 20.1. Зависимость средней интенсивности /(ж, Рс = 0)) = Г ( с, Рс = 0, р = 0) на оси коллимированного и фокусированного пучков от расстояния.

Чтобы дать указания на этот счет, Фишер [137] провел вычисления для случая а на фиг. 10.3 с падающим пучком, точно параллельным оси с кубического гранецентрированного неупорядоченного сплава Си — Аи. Для этого материала точки обратной решетки рассматриваемой плоскости расположены относительно широко на угловом расстоянии 0,5 одна от другой, но средний атомный номер не очень высокий. Общие характеристики распределений интенсивностей, как показано на фиг. 10.4, были получе- [c.228]

На рис. 4.22 представлен пример расчета [31] зависимости относительных нелинейных добавок к математическому ожиданию интенсивности на оси лазерного пучка I = Il+Ir+ s для пылевой дымки от осевой интенсивности падающего излучения Iq = = ( Veoo/8ji) l ol , где II — средняя интенсивность на оси пучка Б линейной среде, /д и Is — нелинейные добавки, ответственные соответственно за дефокусировку пучка и эффект нелинейного рассеяния. Расчет проведен для коллимированного гауссового пучка [c.140]

На рис. 7.8 представлены результаты измерений из работы 44]. Цифрами 1, 5, 2 обозначены данные соответственно для источника плоской и сферической волн и пространственно ограниченного пучка (Й 1). По оси ординат отложено отношение О/, д к относительному среднему квадратическому отклонению интенсивности на прямой трассе удвоенной длины а/(2 ). По оси абсцисс огложен параметр о 2Ь) = характери- [c.187]

Поперечное обтекание труб. При поперечном обтекании трубы жидкостью нормально к ее оси поток жидкости у лобовой части трубы раздваивается и затем на некотором расстоянии за трубой вновь замыкается. Со стороны части грубы, обращенной к потоку, начиная от лобовой образующей и до образующих, расположенных перпендикулярно вертикальному диаметру, проходящему через ось трубы, образуется пограничный слой, утолщающийся по мере удаления от лобовой кривой. По достижении верхних образующих этот слой разрушается. В кормовой части трубы образуется застойная область с пульсационным характером движения. Вследствие указанных обстоятельств в рассматриваемом случае интенсивность теплоотдачи по окрун<ности трубы неравномерна. При обтекании жидкостью не одиночной трубы, а пучка труб, условия передачи тепла трубам, лежащим в разных рядах, также не одинаковы. В этом случае интенсивность теплоотдачи зависит от порядка расположения труб в пучке, от расстояний между ними и от числа их рядов. Поэтому определение коэфи-циента а сводится к нахождению его среднего значения для труб всех рядов и по всему их периметру. [c.229]

Количество резонаторных пучков ограничено временем существования инверсии (20-40 не) и обычно равно двум или трем. Пучки частично перекрываются в пространстве и во времени, конкурируя между собой по мощности в процессе формирования. Каждый пучок излучения характеризуется своими пространственными, временными и энергетическими характеристиками — средней и пиковой мощностью, расходимостью, распределением интенсивности в ближней и дальней зонах, абсолютным значением и процентным содержанием мощности на отдельных длинах волн (Л = 0,51 и 0,58 мкм), импульсной энергией, длительностью, временем возникновения и исчезновения импульса, степенью стабильности импульсной энергии и оси диаграммы направленности. Характеристики пучков в однозеркальном режиме определяются параметрами зеркала, в режиме генератора — типом резонатора и параметрами его зеркал и существенно зависят от условий возбуждения (характеристик импульсов накачки, уровня вводимой мощности, давления буферного газа, ЧПИ). [c.281]

Член даёт излучение, происходяпцее благодаря среднему движению поршня и, конечно, совпадает с формулой (28.1), поскольку — 0. Другие члены дают изменение распределения по углам, обязанное неоднородному распределению скорости по поверхности поршня. Более важными членами являются те, для которых m = О, поскольку распределение скорости обычно имеет радиальную симметрию (не зависит от < ). Кривые для некоторых из них, как функции от s, приведены на фиг. 71. Мы видим, что функции для и. > О прибавляют очень мало к центральной части главного пучка (Ос О), но стремятся к изменению формы диффракционной картины сбоку от главного пучка. Нули каждой функции Ф (s) совпадают друг с другом, если не считать, что каждая функция не имеет нуля номера и Ф но имеет нуля при s = О, Ф1 ие имеет нуля при S = и т. д. Все радиально симметричные волны находятся в фазе при условии, что в фазе находятся Интенсивность в точке г, <р равна, конечно, С1 рс) р , если г > X. [c.362]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...