Обратное рассеяние от случайно распределенных

Обратное рассеяние от случайно распределенных рассеивателей [c.62]

Рис. 15.3. Обратное рассеяние на облаке случайно распределенных рассеивателей. Интенсивность для 0 > (й )) дается выражением (15.73), а интенсивность для 0 < (кО) — выражением (15.76).

Пример В. Сечение обратного рассеяния единичной площадки слоя толщины й. Рассмотрим слой толщины й со случайно распределенными частицами. Предположим, что этот слой освещается излучателем, расположенным на большом расстоянии Яо а. Тогда в (4.19) под знаком интеграла можно заменить У на Яй- В результате получим [c.91]

Если плоско поляризованная волна распространяется в анизотропной среде, то в месте приема будут складываться два круговых луча примерно одинаковой амплитуды с обратным направлением вращения, фазы которых флуктуируют независимо. Результирующее поле в этом случае будет плоско поляризованным, но плоскость поляризации также будет непрерывно изменять свою ориентировку. В общем случае результирующая поляризация может приобрести эллиптический характер и флуктуации поляризации будут проявляться в непрерывных и случайного характера изменениях длины и ориентировки осей эллипса. Аналитические выражения для закона распределения положения большой оси эллипса поляризации и других его параметров можно найти в [17] применительно к рассеянию радиоволн. [c.222]

Задача расчетной оценки рассеяния усталостной долговечности сводится теперь к определению рассеяния функции (5.100), имеющей один случайный аргумент x i. Прямое решение этой задачи классическими методами теории вероятностей затруднительно из-за сложности вычисления функции, обратной от Р [х, п. Для решения поставленной задачи использовался метод статистических испытаний Монте-Карло. Применяемая методика заключалась в получении на ЭЦВМ по специальным программам набора аргументов с заданным законом распределения, подсчета соответствующих этим аргументам значений функции (5.100) и систематизации полученных данных по разрядам. Результаты таких испытаний для случая полунормированного нормального распределения предела выносливости со средним значением, равным единице, и различными стандартами показаны в виде гистограмм распределения функции (5.100) на рис. 5.20—-5.23. Число статистических испытаний было равным 2000. [c.213]

При ограниченных размерах нелинейной среды и поперечного сечения светового пучка накачки наиболее интересен случай рассеяния назад,- когда усиливаемые упругая и световая волны распространяются навстречу и каждая из них обеспечивает положительную обратную связь для процесса параметрического усиления другой. Если когерентный падающий пучок пространственно неоднороден, т. е. его интенсивность не постоянна по поперечному сечению, то при ВРМБ происходит интереснейшее явление обращения волнового фронта, не имеющее аналога в классической оптике. Схема эксперимента по его наблюдению приведена на рис. 10.6. Волновой фронт интенсивного лазерного пучка, имеющего высокую направленность, существенно искажается поставленной на его пути фазовой пластинкой Я со случайными неоднородностями. Расходимость пучка возрастает при этом в десятки раз. Затем линза Л с большой апертурой, достаточной для того, чтобы перехватить весь расширенный пучок, направляет свет в кювету К, заполненную сероуглеродом или метаном при высоком давлении. Небольшая часть лазерного пучка отражается плоскопараллельной пластинкой, и его угловое распределение в дальней зоне регистрируется измерительной системой С1. Аналогичная система С2 регистрирует рассеянный назад свет, также прошедший через линзу Л и фазовую матовую пластинку Я. [c.500]

Поскольку дефекты упаковки являются нарушениями в расположении атомных слоев кристаллической решетки, то на плоскости такого дефекта упаковки происходят скачки фаз рассеянной волны Для отражений, относительно которых такие скачки фаз не кратны 2л, возникают сбои фаз, которые, в общем, случайны, если распределения дефектов упаковки неупорядочены. Это приводит к уширению и сдвигу рентгеновских линий, причем ширина распределения интенсивности в направлении вдоль дифракционного вектора обратно пропорциональна среднему расстоянию между дефектами упаковки и зависит от угла рассеяния 20 как se 0. Такое уширение, обусловленное дефектами упаковки, отсутствует для отражений, относительно которых скачки фаз кратны 2л. [c.250]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...