Параллель суточная

В качестве системы отсчета, неизменно связанной с вращающимся земным шаром, возьмем следующую систему координат Охуг. Поместим начало этой системы координат на поверхности Земли в точке О, географическая широта которой задана углом со , ось Ог направим по вертикали вверх, а ось Оу — по касательной к параллели на восток, тогда ось Ох будет направлена на юг (рис. 299 и 301). Выбранная нами система отсчета не будет инерциальной вследствие суточного вращения Земли. Чтобы учесть суточное вращение Земли, к точке М, [c.510]

Рассмотрим задачу о колебаниях маятника в системе осей координат, связанных с Землей, учитывая только суточное вращение Земли вокруг своей оси. Длину маятника I будем считать достаточно большой, а угол отклонения маятника от вертикали достаточно малым. Членами с со будем пренебрегать. Оси координат Ох и Оу направим по касательным к параллели и меридиану, а ось Ог направим к центру Земли 01 (фиг. 123). Уравнение движения маятника будет иметь вид [c.279]

Первая экваториальная система координат. Основная плоскость —плоскость небесного экватора ), основное направление — направление оси, проведенной из начала координат в южную точку экватора. Большой круг, проходящий через ось мира Р Рв и светило 2 (рис. 3), называется часовым кругом, или кругом склонений. Направление 72 из точки Т — центра небесной сферы, например, топоцентрической — на 2 определяется дугой Л2 = t экватора, измеряемой двугранным углом между плоскостями небесного меридиана и круга склонений, и дугой 2 2 = б круга склонений, измеряемой от экватора до малого круга, проведенного через 2 параллельно плоскости небесного экватора и называемого суточной небесной) параллелью светила 2. [c.25]

Таким образом, положение светила 2 на небесной сфере определяется часовым углом t, отсчитываемым от южной точки экватора А в сторону точки запада W по дуге экватора до круга склонений светила 2, и склонением б, отсчитываемым по дуге круга склонений от экватора до суточной параллели. [c.26]

Суточная параллель светила дМд [c.9]

Светила, находящиеся на одной суточной параллели, имеют одинаковые склонения и одинаковые полярные расстояния. [c.11]

В любой точке на поверхности Земли наблюдатель всегда видит непрерывное суточное движение светил. Это движение является кажущимся и происходит вследствие действительного вращения Земли вокруг своей оси. Оно совершается с такой же угловой скоростью, как и вращение Земли, но в направлении, обратном вращению Земли, т. е- с востока на запад. При этом каждое светило движется вокруг оси мира по своей суточной параллели, плоскость которой параллельна плоскости небесного экватора. Так как взаимное расположение плоскости истинного горизонта и суточных параллелей светил меняется при перемещении наблюдателя по земной поверхности, то характер видимого суточного движения светил на различных широтах будет неодинаковым. [c.26]

На экваторе Земли плоскость небесного экватора располагается перпендикулярно к истинному горизонту и проходит через зенит (рис. 1.20). Поэтому и плоскости суточных параллелей всех светил также перпендикулярны к истинному горизонту. Для наблюдателя, расположенного на экваторе Земли, все светила будут восходить и заходить. Независимо от величины и знака склонения половину суток светила будут над горизонтом, а половину — под горизонтом. [c.27]

На средних широтах суточные параллели светил расположены наклонно к плоскости истинного горизонта (рис. 1.21). В зависимости от географической широты и от склонения светил одна часть суточных параллелей светил пересекает истинный горизонт в двух точках, другая целиком располагается над ним, а третья — под ним. Поэтому на средних широтах соответственно одни светила восходят и заходят, другие никогда не заходят за горизонт, а третьи — не восходят. При этом продолжительность пребывания светил над горизонтом зависит как от широты места наблюдения, так и от склонения светил. Очевидно, что в Северном полушарии чем больше склонение светила, тем большую часть суток оно находится над горизонтом. [c.27]

В зависимости от положения суточных параллелей меняются точки восхода и захода светил на горизонте. Когда светило находится на небесном экваторе, т. е. когда его склонение равно нулю, оно восходит точно в точке востока и заходит точно в точке запада. Когда склонение светила больше нуля, его суточная параллель смещается от экватора к Северному полюсу мира, оно восходит на северо-востоке, а заходит на северо-западе. Когда склонение светила меньше нуля, его суточная параллель смещается к Южному полюсу мира, светило восходит на юго-востоке, а заходит на юго-западе. [c.28]

Незаходящими будут такие светила, суточные параллели которых расположены между параллелью СК и Северным полюсом мира. Светило, движущееся по суточной параллели СК, имеет склонение, равное дуге Q небесного меридиана. Дуга Q равна дополне- [c.28]

В этом случае западный конец оси гироскопа будет опускаться, а восточный конец подниматься со скоростью вертикальной составляющей суточного вращения Земли, и через некоторый промежуток времени 1 угол а между осью гироскопа и параллелью данного места будет равен [c.121]

Первый член представляет, очевидно, суточный прилив, период которого равен 2т /и, т. е. лунным суткам. Так как период этого члена, рассматриваемого как функция от ф, равен 2и, то длина этой приливной волны равна длине рассматриваемой параллели. Этот член пропадает для экваториального канала (ср = 0) или при прохождении Луны через экватор (8=0). Второй член представляет полусуточный прилив, ибо период этого члена равен ti/п, т. е. лун- [c.536]

Эти же методы были использованы Ф. С. Рацер-Ивановой (1959) для изучения полусуточных и суточных приливов в полярных бассейнах. При этом удалось также определить глубины бассейнов, для которых имеет место резонанс с той или иной составляющей приливообразующего потенциала, Ею же (1965) изучались свободные колебания с периодами, большими 12 часов, в полярных морях при условии, что критическая параллель пересекает бассейн, В этом случае задача оказывается наиболее сложной, так как дифференциальное уравнение теории приливов имеет особые точки, положение которых заранее неизвестдо. [c.80]

Обобщенная задача двух неподвижных центров (см. ч. VI) также допускает круговые орбиты. Их устойчивость при постоянно действующих возмущениях исследована в работах [135], [136], [137], а для случая предельного варианта задачи двух неподвижных центров в [138]. Названная задача допускает в качестве частных рещений так называемые эллипсоидальные и ги-перболоидальные орбиты [47]. Эти орбиты лежат на эллипсоиде или на гиперболоиде вращения. Первые располагаются между двумя параллелями, и если являются периодическими, то после некоторого числа оборотов замыкаются, в противном случае имеем обмотку части эллипсопда. Гиперболоидальные траектории не являются спутниковыми орбитами, так как при оо материальная точка удаляется на бесконечность. С помошью связки интегралов В. Г. Демин [87] показал, что эллипсоидальные орбиты устойчивы по отношению к большой полуоси и эксцентриситету эллипсоида и гиперболоида, на которых происходит движение спутника. Устойчивость движения стационарных (или суточных) спутников рассмотрена в [89], [137]. [c.848]

На рис. 1.22 показана небесная сфера для наблюдателя, находящегося на определенной широте. Прямая СЮ представляет собой истинный горизонт, а прямые СК и МЮ — суточные параллели светил. Из рисунка видно, что все светила делятся на незаходящие, невосходящие, восходящие и заходящие. [c.28]

Светила, суточные параллели которых лежат над горизонтом, являются для данной широты незаходящими, а светила, суточные параллели которых находятся под горизонтом, — невосходящими. [c.28]

Невосходяш ими светилами в Северном полушарии будут те светила, суточные параллели которых лежат между параллелью МЮ и Южным полюсом мира. Очевидно, что невосходяш ими светилами в Северном полушарии будут те светила, у которых склонение равно или меньше отрицательной разности 90°—ф, т- е. [c.29]

Поправка к высоте Полярной звезды Дфпол. В авиации широко применяется способ определения широты места по высоте Полярной звезды. Ранее было доказано, что высота полюса мира равна широте места наблюдателя. Но измерить его высоту секстантом нельзя, так как положение полюса мира на небесной сфере ничем не обозначено. Ближайшей звездой к Северному полюсу мира является Полярная, которая в настоящее время удалена от него менее чем на 1°. Хотя это угловое расстояние и невелико, но оно приводит к тому, что Полярная звезда подобно другим звездам участвует во вращении небесной сферы. Она движется вокруг полюса мира по своей суточной параллели, вследствие чего ее высота в течение суток непрерывно изменяется. Следовательно, измеренная высота Полярной звезды непосредственно не равна широте места наблюдателя. [c.134]

Для точного определения широты места необходимо в измеренную высоту Полярной звезды ввести специальную поправку Фпол. На рис. 7.11 показана небесная сфера с суточной параллелью Полярной. Из этого рисунка видно, что в моменты верхней и нижней кульминаций Полярной звезды поправка Дфпол достигает максимальной величины и равна ее полярному расстоянию. Поправки к измеренной высоте Полярной звезды даны в ТВАЗ в зависимости от местного звездного времени, учитывающего ее положение относительно полюса мира. [c.134]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...