Разрешающая сила призмы

Мы видим, что разрешающая сила призмы зависит от размера ее основания Ь и дисперсии вещества, из которого она сделана. В спектроскопической практике иногда используют уникальные установки, содержащие несколько очень больших призм, изготовленных из специально подобранных сортов стекла. Разрешающая сила таких устройств близка к разрешающей силе спектрографа с дифракционной решеткой стандартной величины. [c.325]

Вычислить разрешающую силу призмы Резерфорда (рис. 34) для П-ли-нии, т. е. к = 5890 А. [c.889]

Можно показать [38], что теоретически разрешающая сила призмы определяется выражением [c.336]

Разрешающая сила призмы и системы призм [c.199]

По существу разрешающая сила призмы зависит не от наибольшей толщины стекла, а от разности в длинах верхнего и нижнего оснований. (Прим. перев.) [c.373]

Вычисление разрешающей силы призмы. Здесь к, 1 A r удовлетворяют уравнениям [c.523]

В исследуемом месте спектра разрешающая сила призмы равна производной от отклонения по длине волны, умноженной на ширину пучка у выхода из призмы. [c.523]

Таким образом, разрешающая сила прибора повышается с увеличением числа и размеров призмы, но не зависит от преломляющего угла призмы и фокусного расстояния объектива камеры. [c.127]

Исследуя его, мы пользовались готовыми выражениями для Нц(х) и Н2(х), считая их заданными функциями. Вместе с тем, можно поставить задачу несколько иначе. Попытаемся представить себе, каким требованиям должны отвечать отдельные элементы монохроматора, чтобы зарегистрированный им спектр отличался от истинного как можно меньше. Очевидно, что это произойдет тогда, когда Н(х) будет стремиться к 6-функции. Необходимая степень приближения к б-функции определяется сложностью структуры исследуемого спектра. Известно, что значительное число спектроскопических задач может быть решено с помощью приборов средней разрешающей силы, и в большинстве из них эффекты, связанные с дифракцией на краях призмы или решетки, играют пренебрежимо малую роль. Это означает, что мы можем положить Яд(х) =6(х), тогда формула (18) примет вид Н(х) =Нг(х)( Н2(х). Теперь условие обращения Н(х) в 6-функцию можно записать следующим образом [c.37]

Спектроскопами высокой разрешающей силы называют приборы, разрешающая способность которых значительно превосходит разрешающую способность спектральных приборов с призмами и дифракционными решетками. Наиболее важными областями применения данных спектроскопов являются исследование изотопических [c.447]

Какую разрешающую силу должен иметь спектральный аппарат для раз решеиия дублета D-линии натрия = 589,0 нм, = 589,6 нм) Подсчитать минимальное число штрихов решетки, которая может разрешить его в спектре первого порядка. При каком наименьшем основании а можно сделать то же самое с помощью призмы, изготовленной из стекла с дисперсией dn/dX = —956 см [c.324]

Разрешающая сила дифракционной решетки и призмы (определение). Будем считать (это уже молчаливо предполагалось в 4) диаметры всех линз настолько большими, что характер наблюдаемой дифракционной картины определяется целиком решеткой или призмой (т. е. можно отвлечься от дифракционного характера явления фокусировки света). Будем считать также ширину входной щели настолько узкой, что можно ею пренебрегать (ср. гл. X, 10). Тогда разрешающая сила спектроскопа определяется исключительно свойствами решетки (призмы), и вопрос сводится к рассмотрению разрешающей силы решетки призмы). [c.521]

Оба множителя имеют вполне прозрачный физический смысл. Первый множитель означает, что разрешающая сила тем больше, чем сильнее расходятся на диаграмме направленности света, выходящего из призмы, [c.523]

Призма. Для нее может быть проведено такое же рассмотрение во времени, как для решетки. Ограничимся доказательством того, что и здесь разрешающая сила может быть представлена в виде [c.553]

Таким образом, и в случае призмы разрешающая сила тем больше, чем больше временная постоянная, — чем сильнее призма затягивает отдельный короткий обрывок синусоиды. [c.553]

Потери света при прохождении через призму происходят от двух причин поглощения в веществе призмы и отражения света на преломляющих поверхностях. Количество поглощаемого света зависит от вещества призмы и длины волны. Количество отражаемого света м. б. вычислено по ф-лам Френеля. Полагая интенсивность падающего света J = 1, а интенсивность отраженного на обеих преломляющих поверхностях призмы через X, имеем интенсивность света, прошедшего через одну призму, равной 1—X, а прошедшего через п одинаковых призм равной (1— С) т. обр. интенсивность прошедшего света быстро падает с числом призм. Благодаря этому в настоящее время редко строят С. больше, чем с двумя или же тремя призмами (в случае необходимости в большой разрешающей силе употребляются С. с диф-фракционной решеткой). В таблице даны характерные величины для веществ, наиболее употребительных для изготовления призм. [c.305]

Разумеется, соотношение (6.86) непригодно для оценки разрешающей силы призмы. При выводе соответствующего выражения исходят из того, что грань призмы (при обычном соотношении размеров призмы и объективов спектрального прибора) ограничивает эффективное сечение выходящего пучка света. Расчет проводится для симметричного хода лучей в призме (см. рис. 6.54), и тогда надо решать задачу дифракции света на прямоугольном отверстии, ширина которого определяется размерами призмьГ. Окончательный результат оказывается весьма простым и наглядным [c.325]

ДИМ теоретическое значение для разрешающей силы призмы [c.16]

Так как дисперсия кроновых призм противоположна по направлению дисперсии флинтовой призмы, то суммарная дисперсия и разрешающая сила призмы прямого видения невелики. Призма Амичи используется обычно в карманных и других портативных приборах. [c.353]

Так как дисперсия кроновых призм противоположна по направлению дисперсии флинтовой призмы, суммарная дисперсия и разрешающая сила призмы прямого видения невелики. [c.358]

Последнее соотношение показывает, что при данном сорте стекла разрешающая сила призмы зависит только от наибольшей толщины стекла ), которую лучи проходят в призме-, в частности, разрешающая сила не зависит от уг.ш призмы. Например, пусть длина основания призмы равна 5 см и сделана она из тяжелого флинта с С1н/(1Х 1000б-ж"1 на длине волны X — 5500Л. Если работает вся призма, то, согласно (17), в средней части видимой области спектра разрешаются линии, находящисся на расстоянии, не меньшем АХ, где А, — о,5-10" см/Ъ, 10- = 1,1 А. Следовательно, у такой призмы довольно больших размеров разрешающая сила в десять раз меньше, чем у решетки с 27 500 штрихами, о которой мы говорили выше. [c.373]

У призмы разрешающая сила обычно значительно меньше, чем у дифракционной решетки, но она вполне достаточна для решения многих физических и технических задач. Поэтому нельзя считать, что призменные спектрографы и монохроматоры утратили С1юе значение, хотя в спектральном приборостроении бесспорно прогрессивна тенденция все более широкого использования дифракционных решеток. [c.325]

В случае спектрографов с несколькими призмами из одного материала (6п/8Х одинаково) Ь равно сумме основании всех призм. Так, небольшой трехпризменный спектрограф ИСП-51, каждая из призм которого имеет основание около 7 см, в фиолетовой части спектра, где дисперсия бд/бА, = 0,0001 нм имеет теоретическую разрешающую силу = 20 000, т. е. па приборе нельзя разрешить две фиолетовые линии, различающиеся меньше чем на 0,02 нм. Реальная разрешающая сила несколько ниже из-за влияния конечной ширины щели, а также вследствие несовершенства опт]1ки спектрографа и зернистой структуры фотоэмульсий. [c.369]

Сравнить разрешающую силу и дисперсию нескольких призм из одного материала (С-3), установленных в положении минимума отклонения (рис. 35) I) ЛЕВ с углом при Е, равным 70°, и АСВ с углом при С, равным 60° 2) АСВ и А СВ с СА = / СА 3) АСВ и пара призм МА/Р и /М1У1Р1 с углами при [c.889]

Коллиматор 1, зрительная труба 2 и столик с призмами 3 укреплены на станине 4, снабжённой тремя установочными винтами 3. КоЛ-лиматорная линза (с фокусным расстоянием /= 122 мм) закреплена неподвижно. Щель закрыта крышкой со стеклянным окошком для защиты от пыли перед щелью находится клинообразная диафрагма, передвижением которой можно менять размер спектра по высоте. На столике неподвижно закреплены три призмы из тяжёлого флинта, обеспечивающие достаточную дисперсию и разрешающую силу. Кроме призм, на столике перед объективом коллиматора укреплена призма полного внутреннего отражения, которая поворачивает выходящий из коллиматора луч, обеспечивая тем самым удобный для работы угол между коллиматором и зрительной трубой. В передней части зрительной трубы 2, обращённой к призме, находится объектив (/=380 жж) на другом конце находится окуляр 6, прикреплённый к планке 7, которую вместе с окуляром можно перемещать от руки вдоль спектра. Фокусировку окуляра производят повёртыванием его в оправе. Над окуляром нанесены риски и химические символы элементов, характерных для легированных сталей (Сг, N1, V, Мо, Со, Мп, 51, Си, Т1) под окуляром имеется миллиметровая шкала. Сверху и снизу, у основания окуляра, имеются указатели. Установка верхнего указателя на риску, со- [c.115]

Дифракционная решетка как диспергирующий элемент спектрального прибора характеризуется, как и призма, угловой дисперсией, теоретической разрешающей силой п. в отличие от прпзмы, конечной областью дпсперсии. Последняя характеристика связана с наличием у решетки спектров различных порядков. [c.216]

Первой пз них соответствуют все классические приборы — монохроматоры и спектропрафы с призмам и дифракционными решетками, приборы высокой разрешающей силы с интерферометрами, а также сисам. Достоинством этой схемы является то, что спектр исследуемого процесса получается на его выходе непосредственно. [c.7]

КЮ приборы должны обладать хорошим качеством изображения, что обеспечивается, главным образом, хорошим качеством оптических деталей и правильной сборкой их в системе. Входящие в систему круглые оптические детали должны быть хорошо отцентрированы и закреплены в оправах без перетяга Пскледнее относится также к призмам и зеркалам. Несоблюдение этих условий значительно ухудшает разрешающую силу прибора. [c.116]

Разрешающая сила систем, образующих изображение. Дифракционная формула Фраунгофера (8.3.36) находит важное применение нри вычислении разрешающей силы оптических систем. Понятие разрешаюш,ей силы было введено нами в п. 7.6.3 в связи с интерференционной спектроскопией. Выше мы оценили разрешающую силу, которою мож1Ю достичь с решетками и призмами. Теперь мы распространим это понятие на оптические системы, образующие изображения. [c.380]

С. нормальная ширина щели лежит за пределом практически достижимой, например для случая =10и Л = 5 ООО А нормальная ширина d = 0,005 мм, что м. б. осуществлено лишь с очень хорошей щелью. При более точных расчетах следует принимать во внимание диффрак-цию от щели, к-рая несколько понижает фактическую разрешающую силу против значений, даваемых ф-лой Шустера, и понижает яркость линий, так что яркость продолжает возрастать и после того, как ширина щели достигла нормальной. При фотографировании спектров обычно между источником света и щелью ставится конденсор, отбрасывающий действительное изображение на щель С. Конденсор должен заполнять спотом телесный угол у>, под к-рым виден объектив коллиматора из щели. Отсюда, в том случае, когда на щель отбрасывается изображение того же размера, что и сам источник света (расстояния между конденсором и щелью и конденсором и источником света равны друг другу и равны удвоенному г.лавному фокусному расстоянию конденсора), светосила конденсора д. б. вдвое больше светосилы объектива коллиматора. Употребление более светосильного конденсора не имеет смысла, т. к. тогда широкий пучок света за щелью не будет целиком захватываться объективом коллиматора. Эти рассуждения справедливы, поскольку диф-фракция от щели не расширяет идущий за ней пучок света. При установке С. должны быть выполнены следующие условия 1) объектив коллиматора должен давать параллельный пучок лучей, 2) призма—стоять в положении наименьшего угла отклонения, 3) оптические оси коллиматора и камеры—проходить через одно и то же главное сечение призмы, 4) щель—стоять параллельно преломляющему ребру призмы. [c.307]

При невыполнении этого неравенства наблюдается полное внутреннее отражение на второй преломляющей грани призмы. Следует заметить, что формула (137) определяет угловую величину дисперсии при наименьшЫ угле отклонения. Если угол отклонения ш тт> соответственно увеличивается и угловая дисперсия. Однако при этом уменьшается разрешающая сила спектрального прибора, что и определяет использование преломляющих призм в положении наименьшего отклонения. [c.240]

За последние 10—15 лет значительно расширилась область Приложений многолучевой интерференционной спектроскопии. Развитие фотоэлектрического метода регистрации интерференционной картины, разработка многослойных диэлектрических слоев с высоким коэ( ициентом пропускания и малой величиной поглощения, применение электронно-оптических преобразователей, создание широкой номенклатуры узкополосных интерференционных фильтров для видимой, ультрафиолетовой и инфракрасной областей спектра, разработка способов сканирования интерференционной картины и устройств для их реализации, теоретическое обоснование и экспериментальное осуществление муль-типлекс-эталона существенно расширили экспериментальные возможности спектрометра Фабри-Перо во всех областях оптического спектра. Следует заметить при этом, что важной причиной успешного применения эталона Фабри-Перо является его высокая свето--сила, превосходящая светосилу обычных спектральных приборов с призмой или решеткой, имеющих одинаковую тэлором Фаори-Перо величину разрешающей сйлы, [c.5]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...