Берман

Берман С. С., Теплообменные аппараты, Машгиз, 1959. [c.400]

Берман измерил теплопроводность образца плексигласа в интервале между 2 II 20° К. Зависимость теплопроводности от температуры оказалась аналогичной наблюдавшейся у силикатных стекол. [c.245]

Берман, Симон, Клеменс и Фрай [20, 39, 40] исследовали теплопроводность кристалла кварца после облучения его нейтронами, а также влияние последующего отжига. Облучение нейтронами вызывает появление добавочного теплового сопротивления, которое оказывается состоящим из двух частей. Первая увеличивается с температурой она была отнесена за счет рассеяния на дефектах, образованных отдельными сместившимися атомами. Вторая часть изменялась как где п лежит между 1 и 3. Эта часть была объяснена рассеянием на больших областях беспорядка, которые возникают, когда отдельный атом получает значительную энергию при столкновении с нейтроном и производит целую лавину смещений. Образование таких лавин предполагается теорией взаимодействия нейтронной радиации с веществом [168, 169]. [c.252]

Кроме того, Берман [41] измерил теплопроводность различных образцов графита. Интерпретация этих результатов не столь проста, как в других случаях, так как решетка графита сильно анизотропна. Интересно, что в некоторых случаях теплопроводность меняется быстрее с температурой, чем теплоемкость. Это можно было бы объяснить, считая, что вероятность [c.253]

Точность таких численных оценок обсуждалась Берманом [5]. [c.255]

Процессы массообмена исследуются также экспериментальным путем. Л, Д. Берман обобщил результаты исследования массообмена при адиабатном испарении воды, стекающей в виде пленки по внутренней поверхности трубы, в воздух следующим уравнением [c.426]

Берман Л. Д. Влияние потока вещества на конвективную [c.179]

Влияние облучения на теплопроводность окиси алюминия исследовалось при комнатной и более низких температурах [16, 57]. Берман и др. [16] пришли к заключению, что измерения теплопроводности при [c.150]

Австралийский ученый Д. Берман утверждает, что в 2000 г. 15% энергетических потребностей Австралия будет покрывать за счет солнечной энергии. [c.322]

Берман А. Г. Ритмичность производства в при-боро- и машиностроении. 20 л. [c.127]

Берман Л. Д Туманов Ю. А, Исследование теплоотдачи при конденсации движущегося пара на горизонтальной трубе. Теплоэнергетика , 1962, № 10 О влиянии скорости пара на механизм и интенсивность теплообмена при пленочной конденсации на горизонтальной трубе. Энергомашиностроение , 1964, № 5. [c.209]

Экснернментальные работы по теплопроводности при низких температурах широко развернулись после 1945 г. (в частности, в Оксфорде). Была разработана техника измереши , позволившая перекрыть интервал между гелиевыми и водородными температурами. Так, Мендельсон и Розенберг [85, 87] измерили теплопроводности большого числа металлов Берман, Уилкс и др. [5, 39, 41—43, 46] измерили теплопроводности нескольких неметаллов (крупные кристаллы, поликристаллы и стекла). Они подробно проверили основу теории решеточной теплопроводности, включая экспоненциальное изменение теплопроводности при низких температурах, предсказанное Паперл-сом. Так как реальность процессов переброса как при электрон-фононном так и при фонон-фононном взаимодействиях неоднократно подвергалась сомнению, было очень важно получить экспериментальное доказательство их существования. [c.225]

Обычно используют газовые термометры, ибо они пе требуют калибровки в широком интервале и не подвержены влиянию магнитных нолей. Оба термометра могут быть ирисоедипены к дифференциальному манометру при этом объемы термометров долн ны быть равны, а мертвы объем (капилляры и манометр)—максимально малым, чтобы соответствующие поправки можно было рассматривать только в первом ирпближепип. Установки такого тина были описаны Халмом [92], Берманом [39], Эндрюсом, Веббером и Спором [95], Уайтом [88] и Розенбергом [87]. Ниже 2° К применение газовых термометров затруднительно, так как давление в нпх не может превосходить давления насыщенных паров гелия. [c.226]

Берман [38, 39] на основе как своих измерений, так и измерений Бийла [34] пришел к выводу о том, что средний свободный пробег фонона / изменяется примерно как если его вычислять по теплопроводности, [c.243]

Из сравнения этой теории с результатами измерергай теплопроводности при высоких температурах, полученными Берманом [39] на кварцевом стекле при условии, что а = 5А, а и = 2-10 Mj en, вытекает, что В = 2,4. Соответствующая зависимость графически изображена на [c.244]

Если часть фононов отражается от поверхности зеркально, то эффективное значение L возрастает, и в случае, когда коэффициент зеркального отражения не зависит от частоты, L также от нее не зависит. Берман, Симон и Зиман [46] произвели такое обобщение и, кроме того, рассчитали уменьшение L при конечной длине образца. [c.248]

Характеристическое тепловое сопротивление или тепловое сопротивление, обусловленное процессами переброса. Изменение х быстрее указывающее на наличие процессов переброса, было обнаружено Берманом в кварце ) и сапфире [39], в очень чистых щелочногалоидных соединениях [51 ] и рутиле (частное сообщение). В твердом гелии оно было найдено Уилксом, Уэббом и Уилкинсоном [42—45], а в висмуте—Уа11том и Вудсом [121] (см. п. 23). Для случаев алмаза [43, 46] и германия [50, 121] есть лишь указания на возможность таких процессов. Твердый гелий вызывает особый интерес, ибо, меняя плотность, можно изменять в и, следовательно, сравнить зависимость х от в с теоретической (9.13). Такое сравнение может быть лишь весьма грубым, так как множитель e " - преобладает над множителем (в/Г) и, кроме того, теория в ее современной форме не дает каких-либо определенных выводов относительно величины а. Для различных образцов гелия теплоемкость х может быть выражена в виде универсальной функции [c.249]

Исчерпывающая проверка теории Казимира была сделана Берманом, Симоном и Зиманом [46] на алмазе. Вследствие высокой дебаевской температуры и высокой температуры максимума теплопроводности алмаза оказалось возможным в области гелиевых температур исключить все побочные процессы рассеяния. Однако нужно было вводить нонравки на конечную длину образца. Было найдено, что ниже 6°К. Средний свободный [c.251]

Берман, Фостер и Зиман [52] исследовали зависимость тенлонроводности искусственных кристаллов сапфира от их размера (слт. также [46]). В случае неотшлифованных кристаллов средний свободный пробег фонона оказался несколько меньшим, чем можно было о>Е<идать по теории, по теплопроводность была пропорциональна диаметру и изменялась как Эффектитшый свободный пробег в кристаллах с полированной поверхностью был больше, а зависимость у. от температуры более медленной. Эти результаты интерпретировались так же, как и для случая алмаза. [c.251]

В случае спрессованных порошков можно грубо оценить размер кристаллитов. Предполагая вероятность рассеяния на каждой границе, равной единице, мон -но оценить тепловое сопротивление, вызванное рассеянием границами кристаллитов. Кюрти, Роллин и Симон [31], а также ван-Дейк и Кеезом [32] нашли, что тенлопроводность спрессованного порошка жрлезоаммониевых квасцов составляет всего /j(, теплопроводности монокристалла [31], у которого средняя длина свободного пробега фононов равна всего только - 0,05 см. Размеры кристаллитов не приведены. Теплопроводность спрессованного порошка из той же соли была измерена также Хадсоном [35]. Кристаллиты имели размеры между 10 и 10 сж. Как указал Берман [5], средний свободный пробег фонона в этом случае составлял - 10" см, что согласуется с размерами кристаллитов. [c.253]

Многочисленные измерения на поликристаллах были выполнены Берманом [41]. На фиг. 7 приведены его результаты для окиси алюминия вместе с результатами для искусственного сапфира. Кристаллиты имели размеры от 5 до 30-10 см. При высоких температурах теплопроводность образца пропорциональна тенлоироводности монокристалла и примерно равна ее половине. Множитель V2 определяется, по-видимому, геометрией упаковки. При самых низких температурах теплопроводность составляет около 10 теплопроводности кристалла диаметром 1,5 мм. Средний свободный пробег фонона в этом случае составляет от 20 до 30-10 см, что находится в приблизительном соответствии с размерами кристаллитов. Теплопроводность изменяется как поэтому средний свободный пробег фонона медленно [c.253]

Тепловые сопротиБления ряда одновалентных металлов измерены в настоящее время на образцах с достаточно малым остаточным тепловым сопротивлением идо достаточно низких температур, так что из этих измерений можно с достоверностью вывести идеальное тепловое сопротивление Wi ири низких температурах. Так, Берман и Макдональд [83, 84) измерили теплопроводность натрия и меди Мендельсон и Розенберг [85, 87]—меди, серебра и золота, а также нескольких других металлов, рассматриваемых [c.268]

Берман [116] измерял х у сплавов СпбО —Ni40 и нашел, что ниже 10° К 2-10 Т . Он исследовал также отклонения /.ц от закона Т , которое предположительно приписал влиянию точечных дефектов решетки для нейзильбера и нержавеющей стали были получены аналогичные результаты. [c.293]

Влияние облучения на теплопроводность кварца при низкой температуре изучалось Берманом [14, 15]. При этом наблюдается общее понижение теплопроводности в исследуемом интервале температур (2—100° К) и резко выраженное уменьшение максимума теплопроводности при 10° К. Коэн [49] обнаружил, что теплопроводность плавленой Si02 увеличивает- [c.175]

Двуокись циркония. Большое количество данных по радиационным нарушениям в ZrOa касается вызванных излучением фазовых превраш е-ний, но есть и некоторые сведения об изменении параметра решетки [17 ], теплопроводности [160] и механических свойств [57]. Берман и др. [17] измеряли уменьшение параметров по всем трем кристаллографическим направлениям после облучения в реакторе потоком быстрых нейтронов до 1,5-10 нейтрон см при 100° С. Результаты показаны в табл. 4.9, где имеются также результаты изменения других свойств. [c.181]

Берман с соавторами [17] сообщают, что на чистый ZrSi04 интегральный поток тепловых нейтронов 10 —10 нейтрон смР не действует, Однако циркон с диспергированной UO2 становится аморфным [c.220]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...