Измерение напряжения ионизации

Рис. 7-8. Схемы градуировочных устройств к установке для измерений напряжения ионизации а — при постоянном напряжении б — при импульсном напряжении.

С — измеренное значение емкости, Ф, погрешность измерения tg6 не более 0,05 tg б-f 0,0002. Напряжение на образце должно быть синусоидальной формы с коэффициентом амплитуды (т. е. отношением максимального напряжения к действующему) б пределах от 1,34 до 1,48 колебания амплитуды напряжения не должны превышать 3 %. Значение напряжения указывается 3 стандарте или технических условиях на материал, оно должно быть ниже напряжения ионизации. Если значение напряжения не указано, то оно должно быть таким, чтобы напряженность электрического поля была не более 1 МВ/м. [c.370]

Количественное сопоставление напряжений ионизации и ионизационных характеристик для различных материалов возможно при условии надлежащей градуировки измерительной схемы. В практике ионизационных испытаний для измерения кажущейся интенсивности ионизации производится градуировка схемы от источника постоянного тока и от генератора импульсов. [c.193]

По предварительным результатам у-излучение оказывает незначительное влияние на электрическую прочность воздуха. Наблюдаемое уменьшение напряжения пробоя составляло 1,9—6,7% для постоянного и переменного тока и 3,4—7,9% для импульсов тока. Хотя данные опытов показывают, что электрическая прочность воздуха меняется несущественно, ионизация воздуха, по-видимому, заметно влияет на его объемное удельное сопротивление. Изменение удельного сопротивления воздуха наблюдали и в других опытах, проводившихся на воздушных зазорах разной формы. Однако строгий критерий изменения удельного сопротивления установить трудно. В таких опытах очень важна конфигурация зазоров, и вполне возможно, что воздействие излучения на материалы электродов оказывает существенное влияние на измерения. Полагают, что при мощности дозы у-излучения 7,2-10 эрг г-сек) ток утечки в воздухе может возрасти от 10 до 10 а и более. [c.399]

При низких температурах радиационная проводимость электроизоляционного материала на несколько порядков выше таковой без облучения. Влияние поляризации незначительно, стационарный ток устанавливается за несколько минут. Радиационный ток в электроизоляционном материале Подчиняется закону Ома до напряженности около 10 МВ/м, как и темно-вой ток (без облучения). При взаимодействии ИИ с веществом материала в результате ионизации в материале образуются свободные электроны и ионы. Поток заряженных частиц (в случае их применения) при измерениях обычно компенсируется наложением внешнего поля и не принимает участия в радиационной электропроводности. [c.320]

Первая камера применяется для измерения мощного потока нейтронов в котле и имеет покрытые бором электроды. Эта камера не наполняется газом, содержащим бор, по двум причинам 1) ионизационная камера, содержащая ВРз, облучаемая мощным потоком нейтронов в котле, меняет свою чувствительность вследствие разложения газа 2) для получения тока насыщения в ВР, необходимо гораздо более высокое напряжение, чем в некоторых других газах, например в аргоне. Поэтому мы видим, что при измерении мощного потока нейтронов выгоднее ввести бор в камеру в виде непрерывного слоя на поверхности электродов и измерять ионизацию, производимую а-частицами из реакции В п, а) к " в аргоне. Так как пробег этих а-частиц в х [c.233]

У высоковольтных кабелей измерение tg б производится при различных значениях величины приложенного к изоляции напряжения. Результаты строятся в виде графика так называемой кривой ионизации. [c.43]

На практике при измерении зависимости tg б от напряжения/ (кривых ионизации) и зависимости пробивной прочности от дли/ тельности воздействия напряжения ( кривых жизни ) даже нй кабелях одной и той же марки, но изготовленных в разное время или на разном оборудовании, полученные результаты дают значительный разброс. Этот разброс значений длительной пробивной прочности, показанный на рис. 33, объясняется неоднородностью материала и небольшими отклонениями в технологии изготовления [c.48]

Надо иметь в виду, что все изложенное выше относительно угловых распределений справедливо лишь при не очень большой напряженности поля. Если же напряженность поля излучения достаточно велика, то коэффициенты Ai в (5.8) становятся зависящими от этой напряженности. Этот эффект был обнаружен экспериментально в работе [5.52] на примере 4-фотонного прямого процесса ионизации атома цезия. Зависимость углового распределения от интенсивности излучения обусловлена изменением энергий связанных атомных состояний из-за динамического эффекта Штарка. Такие сдвиги изменяют вероятность ионизации из-за изменения резонансных расстроек с промежуточными связанными состояниями. Однако эти изменения трудно зарегистрировать из-за большой неточности, возникающей при измерении абсолютных величин многофотонных сечений. [c.132]

Измерение площади пожара и линейной скорости распространения пламени по поверхности горючего материала. Для измерения площади пожара и линейной скорости распространения пламени использовалась система датчиков, установленных на поверхности горючего материала вдоль четырех лучей, начинающихся от расположенного в центре платформы весов начального очага горения (см. рис. 2.1). Датчики были установлены вдоль каждого луча с шагом 0,2 м. Датчиком являлась пара находящихся под электрическим напряжением разомкнутых контактов. Расстояние между этими контактами было подобрано на основании специальных опытов и составляло 1,5 см. Каждая пара контактов была включена в цепь с источником постоянного тока и неоновой лампой. При подходе фронта пламени к датчику возникала проводимость вследствие ионизации газа пламенем и обугливания горючего материала. В момент замыкания электрической цепи загоралась неоновая лампа на индикаторной панели. Этот момент фиксировался с помощью часов с секундной шкалой. Координаты расположения датчиков измерялись перед каждым опытом с помощью металлической линейки с миллиметровой шкалой. Ошибки измерений координат датчиков не превышали 0,5 %. [c.31]

У высоковольтных кабелей tgб обычно измеряют при различных значениях приложенного напряжения. Результаты измерений оформляют в виде графика, так называемой кривой ионизации (рис. 13). При возрастании напряжения значение tgб сначала остается почти неизменным, а затем при достижении определенного значения напряженности электрического поля ион начинает увеличиваться. Это объясняется тем, что в изоляции кабеля всегда есть воздушные включения. При этом напряженность перераспределится обратно пропорционально диэлектрической проницаемости газа (е—1) и диэлектрика и будет в газовом включении значительно больше, чем в остальной изоляции, а поскольку электрическая прочность воздуха в 10—15 раз меньше твердого диэлектрика, в газовом включении процесс ионизации начинается при напряженности поля значительно меньшей, чем в сплошном диэлектрике. [c.27]

Сумму катодного и анодного падения напряжений можно найти, постепенно уменьшая длину дуги и замеряя напряжение при минимальной ее длине, когда падением в столбе можно пренебречь. Отдельные же величины, входящие в выражение мощности дуги, определяют так. Катодное падение (Ук часто принимают равным потенциалу ионизации газа. Потенциал паров железа Ui Ре == 7,83, воздуха — i/i, 03a = 14 6. Если нет точных измерений (довольно трудно выполнимых), то в среднем часто берут (7 — 10 в. Для анодного падения напряжения, сильно меняющегося в зависимости от разных обстоятельств, при обычной ручной сварке стальным электродом часто принимают U = 6 -f- 8 в. Таким образом, сумму [c.78]

Следует отметить, что приведенная формула дает существенно более грубое описание лавинной генерации, чем то, которое можно получить на основе более строгого физического рассмотрения. Однако лежащие в основе последнего физические принципы столь сложны, что приходится идти на компромисс между точностью и сложностью. Это приводит к выражению вида (15.2.4-13). Вероятность ионизации для кремния в зависимости от напряженности электрического поля была измерена различными авторами [15.101, 15.102, 15.105, 15.106, 15.27,15.28,15.88,15.112,15.113,15.118, 15.170, 15.65, 15.36]. Результаты, полученные в указанных работах, сведены воедино на рис. 15.3 для электронов и на рис. 15.4 для дырок. Результаты измерений сравниваются также с теоретическими результатами [15.10] (константы материалов взяты из книги Зи [15.157, 15.158]). На этих рисунках приводятся также теоретические пределы %р, опубликованные в [15.122, 15.123]. Эти пределы получены в предположении, что вся энергия, которую носители могут получить за счет электрического поля, расходуется на генерацию новых носителей. Следует подчеркнуть, что затраты знергии [c.401]

Одна из применяемых схем для измерения напряжения ионизации (рис. 7-6, а) собрана по параллельной схеме. Она состоит из повысительного трансформатора Г (110/10 ООО в), снабженного автотрансформатором Ат с плавной регулировкой. Повыси-190 [c.190]

Измерение напряжения ионизации. При повышении напряжения напряженность поля у краев электродов может достигнуть величины, достаточной для ударной ионизации газа в газе возникает неполный разряд, ограниченный узкой зоной, прилегающей к электродам. Такой неполный самостоятельный разряд, сосредоточенный около электродов с большой кривизной, называют короной. Неполный разряд может появиться не только у электродов, но и в 1различных газовых включениях, содержащихся иногда в твердом диэлектрике, в изоляции трансформатора, кабеля, конденсатора и электрической машины. Ввиду опасности для изоляции неполных разрядов измерению напряжения, при котором они появляются, уделяется серьезное внимание. [c.62]

Магнитные электроразрядные вакуумметры используют в электропечах рел<е. В датчик такого вакуумметра холодный катод включается в цепь источника высокого напряжения в несколько тысяч вольт, вызывая разряд, в котором ударная ионизация частиц газа осуществляется ускоренными в сильном электрйческом поле электронами. Ток разряда является функцией давления. Пределы измерений магнитного электроразрядного вакуумметра 1 — 1 10 Па. [c.301]

Экспериментальные данные о мпогофотонных сечениях. Известно большое число работ, посвященных экспериментальному измерению сечений прямого процесса многофотонной ионизации щелочных атомов [5.2,3, 39-46]. Все эти данные получены для процессов со степенью нелинейности UT от 2 до 5 и при не слишком высокой напряженности поля, когда не играет существенной роли ни процесс надпорогового поглощения (гл. VII), ни процесс образования многозарядных ионов (гл. VIII), ни процесс возмущения атомного спектра (гл. IV). Как правило, эксперимен- [c.128]

В этом случае при появлении ионизированной зоны воздуха вокруг внутреннего цилиндра, максимальный градиент может стать равным минимально необходимому для ударной ионизации и она не будет распространяться дальше по направлению к внешнему цилиндру будет ограниченная зона ионизированного воздуха — так называемая корона, являющаяся формой неполного пробоя газа. В случае, когда с увеличением радиуса внутреннего электрода максимальный градиент возрастает, ионизация, начавшаяся по поверхности внутреннего электрода, распространится сразу до внутреннего электрода произойдет полный искровой пробой без явления короны. Следует иметь в виду, что в зоне ионизации воздуха всегда возникают озон и окислы азота при наличии влаги может образоваться азотистая и азотная кислота. Эти продукты ионизации воздуха могут вызывать коррозию окружающих металлических деталей и разрушать расположенные вблизи диэлектрики в зависимости от степени их короностойкости. Между двумя шаровыми электродами одинакового диаметра пробой без короны происходит при условии, что расстояние между шарами не больше диаметра шара. В этом случае с учетом изменения плотности воздуха и при сохранении чистой поверхности шаров пробивное напряжение между ними оказывается настолько стабильным, что по расстоянию искрового промеж таа можно судить о величине пробивного напряжения., На этом принципе основано применение шаровых разрядников для измерений высоких напряжений. [c.74]

Для определения Э. п. необходимо наряду с однородным расиределением электрич. поля обеспечить такие условия измереиия,при которых была бы 1гсклю-чена возможность теплового пробоя. В то же время имнульсы, если измерения производятся на ударном напряжении, должны быть достаточно длительными, чтобы нроцессы, приводящие к пробою, могли бы протекать нормально без перенапряжений. Таки. н1 процессами являются ударная ионизация, лпбо туннельный эффект, либо и то, и другое. [c.445]

При дальнейшем увеличении напряжения мы попадаем в область Гейгера, в которой ионизационный ток совершенно не зависит от начальной ионизации (участок ГД). В данном случае имеет место самостоятельный газовый разряд, т. е. достаточно иметь в газовом объеме один вторичный электрон, чтобы возник разряд. Счетчики, работающие в гейгеровской области, называются счетчиками Гейгера — Мюллера. Они обладают огромной чувствительностью, имеют широкое практическое применение, особенно для измерения малых интенсивностей излучения. [c.105]

В ионизационных В. мерой давления явл. величина ионного тока. В радиоизотопных В. для ионизации газа используются а- и Р-час-тицы. Датчик содер1жит цилиндрич. коллектор ионов, айод и радиоакт. источник (напр., Ри). Ионы, образующиеся в результате столкновений а-частиц с молекулами газа, движутся к коллектору под действием напряжения (50—150 В), приложенного между анодом и Коллектором. Интенсивность потока а-частиц постоянна, и ионный ток пропорц. давлению /д = кр, где к — чувствительность В. Для равных конструкций к лежит в пределах от 10 до 10-А/мм рт. ст. Верх, предел измерений ограничивается тем, что Пробег частиц становится меньше размеров датчика. Для расширения верх, предела до 760 мм рт. ст. (до 10 Па) уменьшают размеры датчика. Ниж, предел измерения определяется током, обусловленным попаданием на коллектор частиц, выбивающих вторичные эл-ны. Этот предел - 10- —10- мм рт. ст. (10-2-10-1 Па). [c.62]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...