Дисперсия входного сигнала

Поскольку дисперсия входного сигнала Кщ (0 — 1. [c.238]

Дисперсия входного сигнала 234, 238 [c.296]

На рис. 1 указаны поверхности, характеризующие зависимость дисперсии (при фиксированном значении спектральной плотности входного сигнала Sg) от обобщенных параметров автоколебательной системы б, и Ti для различных р,. [c.68]

Число уровней дискретизации входного сигнала. Требуемая точность представления уровня сигнала определяется видом измеряемой характеристики. Квантование по уровню эквивалентно добавлению к исследуемому сигналу аддитивной помехи, некоррелированной с сигналом, дисперсия которой определяется так на- [c.286]

Пример 10. В ДИСС (примеры 3, 6, 7) систематическая (АР ) и дисперсия случайной (Оги) составляющих вариации частоты входного сигнала, поступающего на вход приемника, вносят в систематическую (Д/ ) и дисперсию случайно [c.63]

Входной сигнал x t) является выборочной функцией эргодического гауссова процесса с нулевым средним значением и дисперсией Коэффициенты и время запаздывания входящие в состав импульсного отклика канала h(t), — случайные параметры и предполагаются фиксированными для любой конкретной реализации h(t). Итак, пусть hk(l)—конкретная реализация импульсного от- [c.251]

В условиях задачи 5.5.1 проанализировать случай, когда входной сигнал гауссов с дисперсией еР. Использовать, [c.166]

Исчерпывающей вероятностной характеристикой сигнала является его закон распределения. Поскольку входной и выходной сигналы ФВП связаны определенным функциональным преобразованием, соответствующим преобразованием связаны также и законы их распределения. В тех случаях, когда точный закон распределения сигнала неизвестен, довольствуются конечным числом низших моментов этого распределения — средним значением сигнала, его дисперсией и другими, либо какими-либо другими эквивалентными величинами. Одной из существенных динамических характеристик сигнала является его частотный спектр. [c.442]

По условиям поставленной задачи эти параметры должны быть подобраны таким образом, чтобы уже при небольшой мощности входного сигнала (напряжения) получить по возможности большие зцачения амплитуд вибрации на выходе, что в данном случае соответствует полз чению наибольших дисперсий. Как следует из рис. 1, этого можно добиться за счет увеличения параметра 6 , т. е. путем увеличения чувствительности обратной связи /с, крутизны характеристики усилителя Sj, согласования его выходного сопротивления Лит. п. (см. формулы (2)). При этом оптимальное значение коэффициента электромеханической связи равно [c.68]

Кроме отклика на одиночную й-функцию на в.ходе важное значение для полноты модельного описания имеет др. предельный случаи, когда входной сигнал обладает сплошным спектром (бесконечная последовательность б-фувкцлй). Тогда при фпкеиров. положении всех оптич. влементов монохроматора (при остановленном сканировании) в фокальной плоскости образуется континуум монохроматич. изображений входной щели, последовательно смещённых. за счёт угл. дисперсии. Суперпозиция этой последовательности на выходной щели соответствует операции свёртки, в результате к-рой формируется выходящий иоток. Контур его спектра, в отличие от АФ, наз. ф - ц п о й пропускания (ФП). Длина волны, соответстзующая максимуму ФП, наз. длиной волны н а с т р о u к и Я, ширина контура ФП ваз. выделяемым спектральным и н т е р в а л о. 1 6Х, отношение X ЬХ — селективностью С. [c.622]

Если входной сигнал зависит от времени, то необходимо решить уравнения (8.19.29) в случае, когда/.Д иЬ/ определяются выражением (8.19.15). Ограничиваясь рассмотрением дисперсий первого и второго порядков, т. е. записываякак [c.633]

Пример 12.1. Приборное устройство описывается уравнением dS-BuxIdi- -+ 5вых= р dS-B-aIdi + Sbx- Определить математическое ожидание и дисперсию выходного сигнала, если входной имеет математическое ожидание т [c.237]

Следовательно, дисперсия выходного сигнала равна ирои ) ед нию дисиер. сии входного сигнала на определенный коэффициент, аначение кошрсно эави1. иг от исходного уравнения. [c.238]

Пусть п — число фотонов входного сигнала за секунду, /V — число освобожденных электронов за секунду, г) = = Nln — квантовый выход детектора и h = qN — выпрямленный ток, вызванный сигналом. При отсутствии преобразования характеристики флуктуаций N находят по теореме о дисперсии [c.204]

Следует отметить определенные недостатки применения режима накопления заряда в матричных ФПУ. В спектральном диапазоне излучения слабо нагретых тел значительна доля фонового излучения, вызывающего протекание тока во входных цепях, в результате время протекания тока разряда, соответствующего полезному сигналу, сокращается. Большие трудности, возникающие при использовании матричных ФПУ, связаны и с неоднородностью чувствительности их элементов. Дисперсия обнаружительной способности отдельных приемных элементов может составлять 10 % и более, тогда как для обеспечения температурной чувствительности АТ = = 0,1 °С требуется не более нескольких десятых долей процента. Разрабатываются специальные приемы устранения этого недостатка, в частности запоминание и последующее вычитание сигнала, соответствующего равномерному фону. Ведутся работы над проблемой вычитания фонового фототока с помощью дополнительных схем, в частности на основе ПЗС. [c.143]

Поскольку для определения математического ожидания и дисперсии косинуса фазовой ошибки необ.ходимо знание плотности распределения фазы смеси щ(<р), для ее измерения был создан исследовательский стенд. Кро.ме того, была создана оригинальная аппаратура для непосредственной регистрации числовых характеристик фазы — и Измерение плотности распределения клиппированной смеси осуществлено на 256-канальном анализаторе типа АИ-256-1, имеющем наряду с режимом амплитудного анализа режим анализа временных интервалов. Так как анализатор рассчитан на короткие (с передним фронтом 0,2—4 мксек) импульсы, была разработана специальная приставка, обеспечивающая необходимые параметры входных сигналов. Узкополосные случайные помехи образуются путем пропускания сигнала генератора шумов Г2-12 через фильтры с высокой добротностью и изменяемой резонансной частотой. Для анализа была принята. модель в виде суммы А2 векторов сигнала Ас и помехи Ап, вращающи.хся со скоростями 05с И о5 = К(Ос соответствеино. При этом условие клиппирования предполагает измерение фазовой ошибки между Ас и Л л в момент, когда вектор А пересекает мни.мую ось слева направо (рис. 3). Учитывая равномерность распределения фазы по.мехи е [c.306]

В первом эксперименте [6] по параметрическому усилению в световодах фазовый синхронизм был обусловлен использованием многомодового световода. Пиковая мощность импульсов накачки на длине волны 532 нм составляла 100 Вт, а длина волны непрерывного сигнал мощностью 10 мВт перестраивалась вблизи 600 нм. Усиление было небольшим из-за малой длины световода (9 см). В недавнем эксперименте [14] использовалась накачка на длине волны 1,319 мкм, лежащей недалеко от длины волны нулевой дисперсии, что и обусловило выполнение условия синхронизма (см. рис. 10.7). При пиковой мощности импульсов накачки в пределах 30 - 70 Вт измерялась мощность усиленного непрерывного сигнала на длине волны 1,338 мкм на выходе световода длиной 30 м. На рис. 10.11 показано усиление как функция мощности накачки Pq при трех значениях входной мощности сигнала Р . Отклонение от экспоненциальной формы кривой обусловлено насыщением усиления вследствие истощения накачки. Отметим также, что существенно падает при увеличении мощности сигнала от 0,26 до 6,2 мВт. При мощности накачки Р = 70 Вт усиление сигнала мощностью 0.26 мВт составило 46 дБ. Эта цифра говорит о потенциальной возможности использования волоконных световодов в качестве параметрических усилителей при выполнении условия фазового синхронизма. Контролировать выполнение этого условия при заданных частотах накачки и сигнала удобно с помощью двулучепреломляющего световода, в котором двулучепреломление меняется при воздействии внешнего [c.305]

В импульсном режиме энергия колебаний генерируется в виде импульсов, заполненных ультразвуковой несзпцей частотой. Продолжительность t импульса и период Ti повторения выбираются такими, чтобы время прохождения импульсом пути, составленного волноводом длиной и нагрузкой длиной Zh, было больше t, а каждый отраженный от конца нагрузки импульс возвращался к преобразователю после излучения последующего импульса. При этих условиях, пренебрегая отражениями порядка выше второго, можно принять, что в колебательной системе практически возникнут бегущие волны и входное сопротивление нагрузки на преобразователь останется постоянным, не зависящим от изменяющейся длины Zh. Для исключения возможного отражения на границе излучатель — нагрузка следует применить согласование между нагрузкой и волноводной системой. Необходимые характеристики импульсного режима могут быть определены следующим образом для максимального сужения спектра импульсного сигнала примем, что в импульсе должно содержаться не менее п периодов несущей частоты. Значение п определяется из условия, что наибольшая часть энергии содержится в основной частоте / спектра. Требование минимально допустимой полосы частот, в частности, связано с тем, что вследствие геометрической дисперсии скорости распространения упругих колебаний по волноводной системе импульс может существенно исказиться. Кроме того, согласование в широком диапазоне частот не может быть удовлетворительным. Отсюда [c.220]

В технических условиях работы на монохроматоре указываются дисперсия и уровень рассеянного света. Дисперсия чаще всего приводится в нм/ мм, когда ширина щели выражена в миллиметрах. При выборе монохроматора для флуоресцентной спектроскопии нужно обращать внимание на то, чтобы уровни рассеянного света были низкими, тем самым уменьшаются помехи от рассеяния света. Кроме того, монохроматор должен иметь высокую эффективность, благодаря чему увеличивается возможность измерения слабых световых потоков. Разрешающая сила обычно имеет второстепенное значение, поскольку ширина линий в спектрах испускания редко бывает меньше 5 нм. Ширину щелей обычно можно менять, и типичные монохроматоры имеют две щели входную и выходную. Интенсивность света, проходящего через монохроматор, приблизительно пропорциональна квадрату ширины щели. Более широкие щели повышают уровень сигнала и, таким образом, отношение сигнал/шум. При меньших ширинах щелей повышается разрешение, но при этом уменьшается интенсивность света. Если возможю фотообесцвечивание образца, его можно свести к минимуму уменьшением светового потока. Фотообесцвечивание можно также свести к минимуму легким перемешиванием образца, поскольку освещается только часть образца и обесцвеченная его часть непрерывно заменяется новой порцией. [c.36]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...