Гипотеза Журавского —218

Это допущение носит название гипотезы Журавского. [c.154]

Формула Журавского, как и гипотеза Журавского, справедлива для сечений, у которых высота больше ширины. [c.13]

Надо рассказать о гипотезе Журавского, согласно которой по ширине сечения касательные напряжения, параллельные силовой линии, распределены равномерно. Второй размер грани элемента бесконечно мал, и ясно, что можно считать в этом направлении во всех точках напряжения одинаковыми. Эти две предпосылки позволяют считать касательные напряжения распределенными по всей площади грани равномерно. После [c.208]

Анализ упрощений ТТО позволяет заключить, что приведение задачи к срединной поверхности оболочки вынудило исследователей допустить одно из, казалось бы, незначительных противоречий теории между выводами ТТО и выводами теории сопротивления материалов (гипотеза Журавского) и тем более теории упругости о подходах к определению нормальных к срединной поверхности усилий. Допустимость этого противоречия объясняется тем, что в реальных оболочечных конструкциях нормальные тангенциальные напряжения <г, настолько велики по сравнению с Т , что эта неточность не отражается на величине наибольшего главного напряжения. [c.5]

Сен-Венан, в частности, показал, что основанная на гипотезе Журавского приближенная формула касательных напряжений в прямоугольном сечении при ширине, меньшей высоты (й < Л), дает результаты, отличаю-ш,иеся от точных не более чем на 6%. [c.223]

Гипотеза Журавского и основанная на ней формула касательных напряжений при изгибе обобщены в разработанной советскими учеными теории изгиба тонкостенных стержней. [c.223]

Выведенная формула впервые была получена Д. И. Журавским и носит его имя. Несмотря на то что положенные в основу ее вывода гипотезы справедливы только для узких прямоугольных сечений h [c.249]

Выведенная формула впервые была получена Д. И. Журавским и носит его имя. Несмотря на то, что положенные в основу ее вывода гипотезы справедливы только для узких прямоугольных сечений (при h/b>2), на практике ею можно пользоваться для любых сечений, кроме тех мест в сечении, где есть узкие прямоугольники, расположенные перпендикулярно к Q — полки двутавра, швеллера. [c.268]

Для круглого поперечного сечения (рис. 251) введенные выше гипотезы о характере распределения касательных напряжений не выполняются. Однако с достаточной степенью точности можно полагать, что вертикальную составляющую касательных напряжений, возникающих в поперечном сечении на уровне у от нейтральной линии, можно вычислить по формуле Журавского. Проводя соответствующие вычисления у), для круглого сечения получим [c.269]

Примем гипотезу статического характера о распределении касательных напряжений в поперечном сечении балки, которую сформулировал Д. И. Журавский, впервые получивший формулу для [c.126]

Таким образом, определена касательная сила, возникающая на площадке размерами Ь х йг, принадлежащей продольному сечению. Для перехода от силы к напряжениям надо установить закон их распределения по рассматриваемой грани элемента. Как уже говорилось, принимают, что по ширине сечения касательные напряжения распределены равномерно. Это положение называют гипотезой Д. И. Журавского. Второй размер грани бесконечно мал (ск), и, очевидно, вдоль этой стороны сечения касательные напряжения постоянны, так сказать, не успевают измениться. Итак, приходим к выводу, что касательные напряжения равномерно распределены по площади этой грани элемента, т. е. [c.271]

Будем считать, что величина касательных напряокений по ширине сечения не меняется это допущение, известное под названием гипотезы Журавского, будет тем ближе к действительности, чем меньше ширина Ь сечения. [c.218]

Составим уравнение равновесия элемента атпЬ в виде суммы проекций всех действующих на него сил на горизонтальную ось г (см. рис. 139, б). Нормальные усилия, действующие по граням ат и Ьп, спроектируются на нее полной величиной также полной величиной спроектируется и касательное усилие, действующее по грани тп и равное г Мг. Здесь учтено, что в силу гипотезы Журавского касательные напряжения 1 распределены равномерно по площади Ьйг грани тп. [c.218]

Курс прикладной механики Бресса состоит из трех томов ). Из них лишь в первом и третьем рассматриваются задачи сопротивления материалов. Автор не делает никаких попыток ввести результаты математической теории упругости в элементарное учение о прочности материалов. Для всех случаев деформирования брусьев предполагается, что их поперечные сечения остаются при деформировании плоскими. В таком предположении исследуются также внецентренные растяжение и сжатие, при этом используется центральный эллипс инерции, как это было разъяснено выше (см. стр. 178). Бресс показывает также, как подходить к задаче, если модуль материала изменяется по площади поперечного сечения. Гипотеза плоских сечений используется им также и в теории кручения, причем Бресс делает попытку оправдать это указанием на то, что в практических применениях поперечные сечения валов бывают либо круглыми, либо правильными многоугольниками, почему депланацией их допустимо пренебрегать. В теории изгиба приводится исследование касательных напряжений по Журавскому. В главах, посвященных кривому брусу и арке, воспроизводится содержание рассмотренной выше книги того же автора. [c.182]

К. Первые попытки получить распределение напряжений в балках при изгибе были сделаны еще Г. Галилеем в 1638 г. Гипотеза плоских сечений была сформулирована Я. Бернулли (1694). Он пришел ко второму из соотношений (8.3.1), устанавливаюш ему пропорциональность между кривизной оси балки и нзгибаюш им моментом. Правильное решение вопроса о распределении напряжений было найдено, по-видимому, независимо друг от друга Параном (1713) и Ш. Кулоном (1773). Ш. Кулон первым привлек внимание к суш ествованию касательных напряжений. Строгое решение для балки прямоугольного сечения было дано Б. Сеп-Венапом. Инженерная теория касательных напряжений в балках была разработана Д. Журавским в [c.202]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...