Клин, нагруженный в вершине

Клин, нагруженный в вершине сосредоточенной силой [c.85]

Клин, нагруженный в вершине сосредоточенной силой или моментом. Примером задачи, в которой напряжения зависят не только от радиуса г, но и от полярного угла 0, является задача о бесконечном клине, который нагружен в вершине сосредоточенной сжимающей силой Р (рис. 5.6). [c.102]

Имея решения для клина, нагруженного в вершине сосредоточенной силой, направленной по оси клина и перпендикулярно к оси, можно, комбинируя их, получить решение для произвольно направленной сосредоточенной силы Р. [c.106]

Клин, нагруженный в вершине [c.199]

Квадрика Коши 28, 36 Кирхгофа гипотеза прямолинейного элемента 294 Клапейрона теорема 132, 326 Клин, нагруженный в вершине 199 Колебание гармоническое 97 [c.362]

Здесь а я Ь — относительные удаления концов стержня (щели) от вершины клина, ядро k t) имеет вид (7.31). К стержню приложены усилия, распределенные по его оси, клин нагружен в вершине сосредоточенной силой. Щель поддерживается в раскрытом состоянии под действием нормальных усилий, распределенных по ее поверхности. Грани клина либо свободны от усилий (1), либо на них осуществляется шарнирная (2) или жесткая (3) заделки. [c.165]

Рассмотрим плоский клин толщиной Ь=1 с углом раствора 2а, нагруженный в вершине силой Р, направленной под углом Р к оси симметрии Ох (рис. 18.6). [c.382]

Примером задач, где осуществляется рассмотренное напряженное состояние, являются задачи о нагружении клина или треугольной пластины в вершине сосредоточенной силой, о нагружении полуплоскости или края полу-бесконечной пластины сосредоточенной силой. [c.154]

Полученное решение мол<ет быть использовано в задачах об изгибе клина и треугольной пластины моментом, приложенном в вершине, о нагружении полуплоскости или края полубесконечной пластины сосредоточенным моментом. В этих задачах 5г = 0. [c.155]

Как будет показано в п. 4.3, решение t/a (р, 6) может быть непосредственно получено из рассмотрения задачи о нагружении клина сосредоточенным в его вершине моментом т . Из сказанного здесь следует, что оно представляет главный член выражения Ua p, 6) на бесконечности (р — схз) при отсутствии в полосе (—1,0) корней функции G2(s, а). Доказывается, что это имеет место при а <. а тогда как при а > а, функция 62(5, а) приобретает еще один простой вещественный отрицательный корень ) [c.537]

К 4. Задача (п. 4,1) о сосредоточенной силе в вершине клина решена впервые в [161], Интегральное преобразование Меллина к задаче о клине при произвольном нагружении его сторон применил впервые В. М. Абрамов в работе [c.924]

При 2а > 257,4° момент М снова не будет равен нулю, и определится из уравнения (ж). Однако теперь существуют уже и другие способы нагружения дуги г=а, приводящие к моменту М, которые дают распределение напряжений, убывающее с ростом г медленнее ), чем г - (как это имеет место в соотношении (е)]. В действительности сказанное становится справедливым, как только угол 2а превысит 180°. Таким образом, применение зависимостей (е) и (ж) ограничивается случаями клиньев со сравнительно небольшими углами при вершине, в которых влияние распределения усилий при г =а и г = Ь может быть локализовано. [c.127]

Определите максимальную величину давления в основании клина высотою Я = 1 м, с углом при вершине 2а = 30° и нагруженного силой Р = 10 кН/м. [c.118]

В задачах о качении и скольжении круглого цилиндра [9, 10] распределение накопленной пластической деформации по толщине пластического слоя непрерывно вследствие непрерывности поля скоростей и конечной кривизны границы контакта цилиндра с пластическим полупространством. При этом пластическая деформация изменяется от нуля на жесткопластической границе до максимального значения на поверхности полупространства за цилиндром, которое зависит от контактного трения и нагружения цилиндра. Таким образом, скольжение клина с прямолинейной границей контакта и острым углом при вершине и качение и скольжение круглого цилиндра с постоянной конечной кривизной границы контакта можно рассматривать как предельные случаи стационарного пластического течения, приводящие к существенно различному распределению пластической деформации по толщине пластического слоя за клином или круглым цилиндром. [c.582]

Расчет резца на прочность в механической технологии дерева первым выполнил М. А. Дешевой, рассматривая действие - постоянной поперечной силы, приложенной к вершине резца. Он пришел к выводу, что профиль прочного резца параболический. К вершинной точке резца-клина нельзя приложить конечную силу из-за немедленного его разрушения. Поэтому С. А. Воскресенский рассчитывал напряженное состояние резца при нагружении его в конечной точке бесконечно малой силой первого порядка dq. Он установил, что резец в области передней точки непрочен. [c.32]

Применяя общую теорию к частным случаям ), Мичелл исходит из простого радиального распределения напряжений, найденного Буссинеском и Фламаном (см. стр. 398). Таким путем он приходит к решениям для полубесконсчной пластинки при условии, если сила действует под некоторым углом к прямолинейному краю пластинки, а также для клина, нагруженного в вершине (рис. 172). Заключение о точности формулы для простой балки может быть [c.422]

Возвращаясь к задаче этого пункта, теперь следует признать, что решение (4.3.5) Карозерса — Инглиса применимо при а < а., тогда как при а > а (и при а = aj сама постановка задачи о нагружении клина сосредоточенным в вершине моментом лишена смысла. Ее решение при а > а зависит от закона [c.539]

Задачу о действии сосредоточенно силы на границе полуплоскости можно рассматривать как распространение случая нагружения бесконечного клина в вершине силой Р в предполон ении, что угол раствора клина равен л, т. е. а = л/2. [c.108]

Рассмотрим моделирование процесса разрушения прямоугольного двухконсольного балочного образца, нагруженного с помощью клина [58], как показано на рис. 15. Симметрия позволяет моделировать с помощью конечных элементов только половину образца. Заштрихованный сингулярный элемент изображен в положении, соответствующем началу развития трещины. В эксперименте, проведенном Калтхоффом и др. [57], было исследовано несколько образцов при этом в каждом случае стартовая величина Kiq коэффициента интенсивности напряжений трещины, зарождавшейся в вершине тупого надреза, была выше значения трещиностойкости Ki - [c.311]

Объяснение парадокса требует уточнения понятия об изгибающем моменте. Естественно принять такое определение грани клина предполагаются нагруженными в области его вершины кдсосимметричной нормальной нагрузкой [c.539]

Первый достаточно общий подход к плоским задачам содержится в трактате А. Кдебша Теория упругости твердых тел S где он рассмотрел, в частности, плоскую задачу для круглой пластинки. Решение весьма интересной задачи об изгибе кривого (очерченного по дугам концентрических окружностей) бруса было дано в 1881 г. X. С. Головиным С другой стороны, еще в 1862 г. Дж. Эри обнаружил существование функции, получившей впоследствии его имя, вторые производные от которой определяют компоненты напряжений в плоской задаче при отсутствии объемных сил. Дж. Максвелл указал что эта функция удовлетворяет бигармоническому уравнению. Глубокие исследования плоских задач были проведены в 1899—1900 гг. Дж. Мичеллом который продолжил исследование Максвелла о зависимости решений от упругих констант материала и дал, в частности, решение для клина, нагруженного сосредоточенной силой в вершине. [c.57]

При проведении испытаний ДКБ-образцов, нагружаемых продольным расклиниванием, требуется специальная оснастка для их фиксации (рис. 2.37). Перед испытанием образец 3 устанавливали в кондукторе 7, расположенном на нижней траверсе 8 гидравлического пресса (использовали пресс 2ПГ-500) и фиксировали прижимным винтом 6. Нагружение осуществляли траверсой 4 с пуансоном 7 в виде клина с углом при вершине [З" , внедряемого между пальцами 5. При испытаниях в условиях пониженных температур кондзжтор и образец помещали в термоизоляционную камеру, в которую для охлаждения образца подавали жидкий азот. Температуру контролировали тремя закрепленными на поверхности образца термопарами, по- [c.72]

То что вначале на распространение трещины не влияет взаимодействие между образцом и нагружающей машиной еще более явно следует из рис. 7,б д. Здесь приведены результаты, полученные при испытаниях двойных образцов ДКБ толщиной 25,4 мм BJB == 0,4) из сталей 4340/А533В при температуре —12°С. Измеряли движение лишь одного плеча образца в предположении, что движение другого происходит симметрично. Для нагружения образцов использовали клинья с углами при вершине И, 30, 80 и 110°. Методика нагружения клином, по которой образец ДКБ стоит на конце, а клин под действием силы перемещается между пальцами, проходящими через два отверстия на другом конце образца, подробно описана в работах 8—12]. [c.57]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...