Каверны форма асимптотическая

Из уравнений (1.6), (1.8) и (1.10) можно определить форму каверны и число кавитации. На фиг. 3 штриховой кривой отмечено первое приближение профиля каверны за конусом с углом а = 5°, L = 200 сплошной кривой отмечено второе приближение. Из фиг. 3 следует, что второе приближение формы каверны существенно отличается от первого и вторые члены асимптотического ряда не малы по сравнению с первыми. Кроме того, в хвостовой части контур каверны становится вогнутым, что противоречит физическим закономерностям кавитационных течений. Следует отметить, что при применении теории тонкого тела к дозвуковому кавитационному обтеканию такого же конуса [7J второе приближение формы каверны мало отличается от первого и параметры кавитационного течения удовлетворяют закону сохранения импульса. [c.77]

Нахождение решения представляет собой сложную задачу, поскольку форма каверны и число кавитации заранее неизвестны. Кроме того, неизвестно аналитическое решение для потенциала возмущенных скоростей течения Прандтля - Майера в случае осесимметричного потока. Следовательно, невозможно применить процедуру метода сращиваемых асимптотических разложений и срастить течение Прандтля -Майера у кромки конуса с кавитационным течением от распределенных источников и стоков. В данном случае наиболее целесообразно применить численный метод (см., например, [14]). [c.78]

Соотношения для лобового сопротивления тонких тел с тупыми кормовыми частями и формы каверн, полученные с помощью линейной теории Тулина [84, 85], сведены в табл. 5.4. Эти соотношения справедливы для стоек произвольной формы при условии, что скорость на передней части тела ни в одной точке не превышает скорости на стенке каверны. При К>0 форма каверны описывается уравнением эллипса и поправочным членом, выражающим условие сопряжения передней части каверны с телом. При К- 0 форма каверны все более приближается к эллиптической, а ее удлинение растет пропорционально /К-Кроме того, при /С->0 сопротивление почти линейно зависит от числа кавитации. В случае тонких тел, когда точка отрыва сначала неизвестна, асимптотическая линейная зависимость сопротивления от параметра К также определяется по методу Тулина. Асимптотические соотношения при К- 0 имеют особо важное значение, так как именно они определяют условия, при которых оправдано допущение о стационарности. [c.233]

Используя этот факт, Левинсон [52] сумел определить асимптотическую форму осесимметричной каверны при Q = 0 ). Делая довольно слабые тауберовы предположения о регулярности асимптотической формы каверны, Левинсон показал, что при л оо должно быть [c.294]

При очень больших амплитудах форма колебаний входного давления приобретает вид следующих друг за другом гидроударов, что свидетельствует о том, что периодически происходит полное схлопывание кавитационных каверн в насосе. Непосредственно после гидроудара наблюдается сравнительно быстрое (по сравнению с периодом колебаний) падение давления до значения, близкого к давлению кавитационного срыва. Возникшее таким образом низкое давление примерно сохраняет постоянное значение вплоть до следующего гидроудара. Автоколебания подобной формы, для которых характерно периодическое схлопывание кавитационных полостей, сопровождаюш ееся гидроударом, будут в дальнейшем называться разрывными кавитационными автоколебаниями. Разрывные кавитационные автоколебания возникают лишь в тех случаях, когда амплитуды колебаний достаточно велики, в этом смысле они соответствуют некоторому асимптотическому поведению системы. В соответствии с этим и излагаемая в этой главе модель разрывных кавитационных автоколебаний также носит асимптотический характер. Из нее, в частности, следует, что сам [c.266]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...