Функция тока меридионального сечения

Вычислим функцию тока меридионального сечения [c.55]

Здесь О — функция тока, обусловленная круговой вихревой нитью циркуляции 4яг, которая проходит через точку (г, г ), а 5 — меридиональное поперечное сечение области завихренности. [c.180]

Для закрученных осесимметричных потоков уравргенис неразрывности сохраняет вид (1.50). Это позволяет по фор.мулам (1.52) ввести аналог функции тока V) , иначе - функцию тока меридионального сечения [Гольдштик, 1981], которая обращает уравнение неразрывности в тождество. Для случая стационарного движения, скалярно ум1южая уравнение (1.13) на вектор скорости и учитывая, что м-(ю х м) = О, а характеристики течения не зависят от 0, получим [c.51]

Оказывается, что решению, приводящему к наименьшему значению Rkp, отвечает чисто мнимая функция (/г). Поэтому при /г = ккр не только Imoo = О, но и вообще со = 0. Это значит, что первая потеря устойчивости стационарным вращением жидкости приводит к возникновению другого, тоже стационарного течения ). Оно представляет собой тороидальные вихри (их называют тэйлоровскими), регулярно расположенные вдоль длины цилиндров. Для случая вращения обоих цилиндров в одну сторону, на рис. 14 схематически изображены проекции линий тока этих вихрей на плоскость меридионального сечения цилиндров [c.145]

Pu . 2.12. Изолинии функции тока течения, индуцированного винтовой вихревой нитью, в горизонтальном (А, 2 = onst) и меридиональном Б, О = О, л) сечениях при различном значении относительного шага h = lnlja. а - 16 б - 8 в - 4 г - 2, д - У [c.111]

Здесь использованы сферические координаты R, 9, ф) и соответствующие компоненты вектора скорости. Штрихом обозначено дифференцирование по переменной a = os0. Соотношения (2) предполагают стационарность и осевую симметрию движения. Вид этих соотношений таков, что уравнение неразрывности в (1.11) выполняется автоматически. Функция у х) связана с функцией тока ф меридионального сечения ф = TpRy. Подстановка выражений (2) в уравнения (1.11) после исключения давления приводит к системе уравнений [c.38]

Потенциал скоростей возмун1ений (184) может быть использован для расчета сверхзвукового обтекания удлиненных тел вращения однородным потоком, параллельным их оси симметрии. Подчиним с этой целью неизвестную функцию /( ) условию непроницаемости поверхности обтекаемого тела. Это условие в принятом приближении можно записать, выразив равенство тангенсов углов с осью Ох касательных к линии тока и контуру меридионального сечения обтекаемого тела в точках его поверхности [c.419]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...