Функция источника вихревого слоя

Полученное выражение (3.6) показывает, что для начального момента вихрь всюду был равен нулю, кроме оси х. На оси же х у = 0) вихрь в начальный момент был равен бесконечности. На этом основании функцию (3.6) можно называть функцией источника вихревого слоя, расположенного на прямой = О и начавшего своё действие с момента Ь — О. Если же источник вихревого слоя будет расположен не на прямой = О, а на прямой у = и начнёт своё [c.317]

По функции источника вихревого слоя (3.7) можно образовать функцию диполя вихревого слоя с помощью дифференцирования (3.7) либо по параметру т, либо по параметру г) [c.319]

Можно ввести также в рассмотрение и непрерывную последовательность источников вихревого слоя во времени от момента = О до момента z—T. Для этого случая функция вихря равна [c.319]

Источники и вихревые кольца. Согласно известному классическому результату [42, стр. 219] любая гармоническая функция может рассматриваться как потенциал соответствующего распределения источников и диполей (простого и двойного слоя) на границе течения и даже [42, гл. XI] любого из них в отдельности. Хорошо известны также представления плоских и осесимметричных течений посредством вихревых слоев. [c.292]

Покажем, что в качестве функции Юх ) можно взять характеристическую функцию течения, возникающего от некоторого простого слоя источников, соединенного с вихревым слоем, расположенных на контуре С. [c.97]

Пусть функция 1 1 ) будет представлять поток, создаваемый в безграничной жидкости простым слоем источников мощности д ( ) и вихревым слоем циркуляции % ( ) имеем [c.107]

В рамках нелинейной теории разработан метод решения стационарных задач о движении контура вблизи границы раздела двух жидкостей. Жидкость в каждом слое идеальная, несжимаемая, тяжелая и однородная, обтекание контура бесциркуляционное. Система интегральных уравнений задачи содержит в качестве неизвестных интенсивности вихревого слоя, моделирующего границу раздела, и слоя источников, расположенных вдоль контура, а также функцию, описывающую форму границы раздела жидкостей. Решение этой системы основано на использовании метода Ньютона и метода панелей высокого порядка. На основании разработанного численного метода проведен эксперимент по решению задач о движении кругового цилиндра и вихря заданной интенсивности под свободной поверхностью весомой жидкости. Полученные результаты обсуждаются на фоне линейной теории волн малой амплитуды, примененной для решения этих же задач. Сделан вывод о существенном влиянии нелинейности на форму свободной поверхности. Обнаружено, что решение нелинейных стационарных задач существует только в определенной области базовых параметров. [c.126]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...