Струя ламинарная тонкая

Другим примером автомодельного пространственного двумерного движения в ламинарном пограничном слое может служить распространение осесимметричной струи, бьющей из бесконечно тонкого отверстия в безграничное пространство, заполненное той же жидкостью. [c.604]

Исследование коротких зон отрыва на передней кромке тонкого профиля потребовало существенной модификации математической теории течения жидкости в области взаимодействия [15-18]. В качестве одного из результатов проведенного анализа обращает на себя внимание обнаруженная неединственность решения интегро-диффе-ренциального уравнения, к которому сводится данная задача при удовлетворении всех необходимых краевых условий. Более того, родственная по своей математической формулировке задача об отрыве обтекающей гиперболический профиль вязкой струи [19] обладает бесконечным числом решений. В связи с этим отметим, что движение в стационарном ламинарном двумерном конвективном течении около ориентированной вертикально нагретой пластины, а также в вязкой пристеночной струе аналогично пограничному слою, причем изменение на коротких расстояниях граничных условий (например, разрыв температуры либо излом поверхности) влечет за собой возникновение области взаимодействия с двухслойной структурой [20-23]. [c.4]

Структура турбулентного потока локальная 504 Струхоля число 107 Струя ламинарная тонкая 282 [c.517]

Роль режима течения в начальном пограничном слое неизотермических струй на эффективность их низкочастотного возбуждения исследована в [2.51]. На рис. 2.44 представлены зависимости М/М от St при x/d = = 9 и Мо = 0,8, То = 287 К и 669 К с начальным не турбулизированным пограничным слоем, на рис. 2.45 - аналогичные зависимости при турбули-зации начального пограничного слоя. Отсюда, в частности, следует, что в струях с тонким начальным ламинарным пограничным слоем повышение температуры истечения приводит к существенному ослаблению эффекта интенсификации смешения при акустическом возбуждении, в то же время турбулизация начального пограничного слоя устраняет эту особенность. [c.86]

Течение реальной жидкости характеризуется различными режимами ее движения, которые при определенных условиях могут переходить один в другой. В 1880 г. Д. И. Менделеев впервые высказал суждение о существовании двух режимов движения жидкости, которые в 1883 г. блестяще экспериментально подтвердил и изучил О. Рей-Л нольдс. При рассмотрении течения всевозможных капельных жидкостей с различными физическими свойствами на установке, представленной на рис. 4.1, Рейнольдс установил, что движение бывает ламинарным и турбулентным. При небольшом расходе жидкости в стеклянной трубе поток движется с малой скоростью и тонкая струйка красителя движется по оси трубы, не смешиваясь с неподкрашенной жидкостью. Отдельные струи жидкости при малых скоростях потока перемещаются параллельно независимо друг от друга. Подобное струйное движение Рейнольдс назвал ламинарным. [c.40]

К ЖИДКОСТИ какой-нибудь тонкий порошок или подкрашивая в отдельных местах перед входом в капилляр струйки жидкости какой-нибудь таской, например метиленовой синей. Пока Re 10U0, частицы порошка движутся в капилляре по прямым линиям, строго параллельно оси капилляра. Только при входе в капилляр н выходе из него (рис. 13) пути движения отдельных частиц разбегаются в стороны соответственно из м е н е-н и ю сечен и я п о тока жидкое т н. Вследствие этого II окрашенные струнки жидкости имеют пря-молинейнзпо форму, параллельную оси капилляра. Те-ченно такого характера на.зывастся. ламинарным, или послойным, от латинского слова lauiiiia (слой). [c.40]

Опыты показывают, что свободная турбулентность имеет двоякую структуру. Основная часть пульсаций имеет сравнительно малый масштаб и высокие частоты от нескольких килогерц до 200 Гц и содержат основную часть турбулентной энергии. На эту структуру налагается система больших вихрей с частотой пульсаций порядка 20.... 30 Гц. Расширение свободных турбулентных струй определяется движением этих вихрей, для которых справедлива зависимость (17.6). Большие вихри искривляют границы пограничного слоя с ядром постоянной скорости и с окружающей средой и осуществляют захват нетурбулентной жидкости. Эта модель предполагает наличие сравнительно резкой границы между турбулентной и нетурбулентной жидкостью, что подтверждается опытом. В тонком слое, в месте соприкосновения турбулентной и нетурбулентной жидкостей, должна проявляться вязкость, так как передача завихренности может происходить только за счет сил сдвига. Этот тонкий слой называется ламинарным надслоем, по аналогии с ламинарным подслоем в турбулентном пограничном слое на твердой поверхности. Очевидно, что в области границ струйного пограничного слоя течение имеет перемежающийся характер, так как через данную точку пространства хаотически во времени проходят моли жидкости различной степени турбулентности. На рис. 17.1 сопоставляются поле скорости и коэффициент перемежаемости у (см. п. 6.1) в сечении основного участка струи. Вблизи оси струи коэффициент перемежаемости равен единице, а в области границы он резко падает до нуля. Характерно, что ширина струи, определенная по пульсациям скорости, т. е. по у, всегда превышает ширину, определенную по осредненной скорости. График распределения степени турбулентности ги = ы Ыт по сечению основного участка струи показывает неравномерность этого распределения. Максимум интен- сивности примерно соответствует максимуму йи (1у. [c.333]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...