Формулы Прандтля — Глауэрта

Формулы Прандтля — Глауэрта 34 [c.301]

При малых М со формула (132) переходит в формулу Прандтля — Глауэрта [c.258]

На рис. 143 приводятся кривые, соответствующие зависимости от М этого отношения при различных удлинениях крыла. Верхняя кривая соответствует формуле Прандтля — Глауэрта (29) предыдущей главы, нижняя — формуле (193). [c.339]

Это—формула Прандтля—Глауэрта, уже полученная нами ранее (см. 6.25)). [c.355]

Это формула прандтля - Глауэрта. [c.40]

Аэродинамические коэффициенты профиля в дозвуковом сжимаемом потоке. Для определения аэродинамических коэффициентов профиля в дозвуковом сжимаемом потоке можно использовать данные об обтекании того же профиля несжимаемой средой. При этом для тонких профилей и небольших углов атаки расчет коэффициентов подъемной силы и продольного момента можно вести на основе формулы Прандтля — Глауэрта, аналогичной зависимости (4.1.32) для коэффициента давления [c.164]

Для сравнения приведем результаты, полученные по формулам Прандтля — Глауэрта (4.1.39), (4.1.40) [c.176]

Для сжимаемого потока следует проводить более тонкую тарировку. Было показано, что поведение вязкого подслоя не зависит от распределения числа Маха, если < 1, и не зависит от поля давления, если "С 1. Если бы число Маха на границе вязкого подслоя и в основном пограничном слое было постоянным, то в случае сжимаемого потока давление можно было бы получить из выражения (15) с помощью преобразования Прандтля—Глауэрта. В то же время Лайтхилл [3, уравнение (4)] показал, что градиент давления для сжимаемого потока с учетом касательного напряжения удовлетворяет частному правилу Прандтля — Глауэрта, причем соответствующее число Маха берется в каждой точке на внешней границе вязкого подслоя. Это приводит к тарировочной формуле вида [c.178]

Подчеркнем, что в случае осесимметричного до- и сверхзвукового обтекания тонких тел нет того широкого разнообразия законов подобия, как в случае плоского обтекания. В частности, нельзя получить аналог соотношения Прандтля — Глауэрта (29) предыдущей главы, позволявшего но распределению коэффициента давления Сро на поверхности данного тепа в потоке несжимаемой жидкости непосредственно судить о распределении того же коэффициента Ср в дозвуковом потоке газа. Как это следует из формулы (178), можно лишь составить отношение коэффициентов давления Ср в газе к Ср — в несжимаемой жидкости [c.335]

Таким образом, закон подобия, выраженный, например, формулой (22.6), содержит закон подобия Прандтля—Глауэрта и закон подобия Аккерета. Так, при обтекании профиля сверхзвуковым потоком согласно закону подобия Аккерета [c.393]

Влияние увеличения град иента подъемной силы на нагрузки лопастей и их маховое движение можно рассчитать с помощью формулы Прандтля—Глауэрта а = а есж/У1 — Так как число Маха изменяется по диску, градиент подъемной силы также будет переменным. Поэтому множитель Прандтля — Гла-уэрта (1 —М2)- /2 должен войти в подынтегральные выражения, так что выполнить интегрирование аналитически уже не удается. Можно использовать некоторое среднее значение градиента подъемной силы, которое постоянно по диску винта. Например, можно рассчитать а по числу Маха на эффективном радиусе [c.251]

Лэйтона и Кармана — Ченя показывает, что при приближении М к единице поправка Лэйтона возрастает значительно быстрее, чем поправка в формуле Кармана — Ченя. При относительно небольших Ср и не слишком близких к единице значениях М<х> формула Лэйтона дает лучшее совпадение с опытом, чем формула Прандтля — Глауэрта, и близка к формуле Кармана —Ченя. [c.260]

Эта формула называется формулой Кармана—Тзяна. При малых значениях Срщ она переходит в формулу Прандтля—Глауэрта [c.277]

Исследования С. А. Христиановича позволили получить более точные соотношения для коэффициентов подъемной силы и момента, чем зависимости (7.1.14), найденные на основе формулы Прандтля —Глауэрта для коэффициента давления. Эти соотношения имеют следующий вид [c.261]

Сжимаемый поток. Согласно линеаризованной теории, коэффн-ииент давления на профиле скользящего крыла в дозвуковом сжимаемом потоке можно получить из соответствующего коэффициента для того же крыла в несжимаемой жидкости по формуле Прандтля — Глауэрта (7.1.14), заменив в ней число Мсо на M osx [c.285]

Для определения соответствующих коэффициентов давления рсж в других точках на профиле при Моо=0,45 можно воспользоваться методом акад. С. А. Христиановича, формулой Кармана — Тзяна (4.1.33) или формулой Прандтля — Глауэрта (4.1.32). [c.175]

ТОГО же крыла в несжимаемой жидкости, пользуясь формулой Прандтля— Глауэрта (4.1.32), в которой число Моо заменено на МооСОЗх [c.220]

Несмотря на то, что уравнение (16) физически обосновано, оно неудобно для анализа из-за трудности определения. Лайтхилл показал, что это уравнение приобретает более удобный вид после преобразования Фурье в переменных ( ,у), где поперечная составляющая давления в вязком подслое определяется с помощью правила Прандтля— Глауэрта число Маха согласно формуле подобия (7) пропорционально корню1 кубическому из длины волны. Таким образом, Лайтхилл получил выражение в преобразованном виде [c.179]

Для сравнения в табл. Г приведены также коэффициенты давления, подсчитанные по формулам Кармана — Тзяна (4.1.33) и Прандтля — Глауэрта (4.1.32). Последняя формула дает, как видно, наименее точный результат, поскольку не учитывает имеющую место в действительности нелинейную зависимость между рсж и рнсж. [c.175]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...