Зельдович

При дальнейшем развитии физики стало понятным, что представление об электронах как частицах, а о позитронах как дырках в заполненном электронами фоне имеет условный смысл. В наши дни представления о заполненном фоне и дырках не обязательны для того, чтобы объяснить существование частиц и античастиц,. . . фон и дырки с современной точки зрения — строительные леса, которые сыграли срою роль исторически в процессе возведения здания и стали теперь ненужными (Я. Б. Зельдович). [c.351]

Процесс теплопроводности, описываемый полученными здесь формулами, обладает тем свойством, что влияние всякого теплового возмущения распространяется мгновенно на все пространство. Так, из формулы (51,5) видно, что тепло из точечного источника распространяется так, что уже в следующий момент времени температура среды обращается в нуль лишь асимптотически на бесконечности. Это свойство сохраняется и для среды с зависящей от температуры температуропроводностью х, если только эта зависимость не приводит к обращению % в нуль в какой-либо области пространства. Если же X есть функция температуры, убывающая и обращающаяся в нуль вместе с нею, то это приводит к такому замедлению процесса распространения тепла, в результате которого влияние любого теплового возмущения будет простираться в каждый момент времени лишь на некоторую конечную область пространства речь идет о распространении тепла в среду, температуру которой (вне области влияния) можно считать равной нулю (Я. Б. Зельдович, А. С. Компанеец, 1950 им же принадлежит решение приведенных ниже задач). [c.283]

От неподвижного горячего тела поднимается вверх турбулентная (число Рэлея велико) струя нагретого газа. Определить закон изменения скорости и температуры струи с высотой (Я. Б. Зельдович, 1937). [c.310]

То же для ламинарной свободной восходящей конвективной струн (Я. Б. Зельдович, 1937). [c.311]

Зельдович Я. Классификация элементарных частиц и кварки в изложении для пешеходов . — Успехи физ. наук , 1965, 86, с. 303. [c.331]

При движениях вещества со скоростями, много меньшими скорости света r, в предположении локального термодинамического равновесия уравнение переноса излучения имеет вид (Я. Б. Зельдович, Ю. П. Райзер, 1966) [c.406]

При изотропном поле излучения обе части этого уравнения равны нулю. При слабой анизотропии (qm O) это соотношение, задающее ноток излучения как градиент плотности, вместе с уравнением (5.1.7) определяют так называемое диффузионное приближение (Я. Б. Зельдович, Ю. П. Райзер, 1966), которое совпадает с первым приближением в методе сферических гармоник, основанном на разложении /(Q) по полиномам. [c.407]

Закон сохранения ядерного заряда (барионного числа) в том, и состоит, что сумма барионных чисел до и после процесса одинакова. Возникает вопрос можно ли экстраполировать этот закон на неисследованную область больших энергий, нельзя ли там ожидать несохранения Я- Б. Зельдович указывает, что здесь на помощь приходит квантовая механика с идеями подбарьерного перехода и принципа неопределенности энергии если бы ядерный заряд не сохранялся при каких-то сверхбольших энергиях, то с малой вероятностью, подбарьерно, он не сохранялся бы и в обычных ядрах. Стабильность атомных ядер косвенно доказывает универсальность закона сохранения барионного (ядерного) заряда. [c.354]

Мы хотели бы выразить искреннюю благодарность Я. Б. Зельдовичу и Л. И. Седову за ценное для нас обсуждение ряда гидродинамических вопросов. Мы благодарим также Д. В. Сивухина, прочитавшего книгу в рукописи и сделавшего ряд замечаний, использованных нами при подготовке второго издания книги. [c.12]

Другой пример автомодельного движения такого рода представляет задача о распространении ударной волны, создаваемой в результате короткого сильного удара по полупространству, заполненному газом Зельдович Я- Б.—Акустнч. журнал, 1956, т. 2, с. 29). Изложение этой задачи можно найти также в указанной на стр. 461 книге Я. Б. Зельдовича и 10. П. Рай-аера (гл, XI ) и в книге Баренблатта Г. И. Подобие, автомодельность, промежуточная асимптотика, — М. Гидрометеоиздат, 1982, сл. 4. [c.569]

Проследим теперь (следуя Я. Б. Зельдовичу, 1940) за ходом изменения состояния вещества вдоль слоя конечной ширины, которым в действительности является детонационная волна. Передний фронт детонационной волны представляет собой истинную ударную волну в газе / (исходной горючей смеси). В ней вещество подвергается сжатию и нагреванию, приводящему его в состояние, изображающееся точкой d (рис. 132) на ударной адиабате газа I. В сжатом веществе начинается химическая реакция, по мере протекания которой состояние вещества изображается точкой, передвигающейся вниз по хорде da при этом выделяется тепло, вещество расширяется, а его давление падает. Так продолжается до тех пор, пока не закончится горение и не выделится все тепло реакции. Этому моменту соответствует точка с, лежащая на детонационной адиабате, изображающей конечные состояния продуктов горения. Что же касается нижней точки Ь пересечения хорды ad с детонационной адиабатой, то [c.672]

Рассмотрим, далее, важный случай сферической детонационной волны, расходящ,ейся от точки начального воспламенения газа как из центра Я. Б. Зельдович, 1942). Поскольку газ должен быть неподвижным как впереди детонационной волны, так и вблизи центра, то и здесь скорость газа должна падать по направлению от волны к центру. Как и в случае движения в трубе, здесь также нет никаких заданных характерных параметров размерности длины. Поэтому возникающее движение газа должно быть автомодельным, с той разницей, что роль координаты х играет теперь расстояние г от центра таким образом, все величины должны быть функциями только отношения r/t ). [c.679]

Подчеркнем, однако, что эти выводы не имеют универсального характера, и можно представить себе случаи самопроизвольного возникновения пересжатой детонационной волны. Так, пересжатая волна возникает при переходе детонации из широкой трубки в узкую это явление связано с тем, что когда детонационная волна доходит до места сужения, происходит ее частичное отражение, в результате чего давление продуктов горения, втекающих из широкой в узкую часть трубы, резко возрастает—ср. задачу 4 (Б. В. Айвазов, Я. Б. Зельдович, 1947) ). [c.683]

Пересжатость возникает также при распространении сходящейся цилиндрической или сферической детонационной волны — см. Зельдович Я. Б.— ЖЭТФ, 1959, т. 36, с. 782. [c.683]

Теория цепной ядерной реакции была создана в il939 г. советскими физиками Я. Б. Зельдовичем и Ю. Б. Харитоном, которые показали, что протекание самоподдерживающегося цепного ядерного процесса возможно в том случае, когда коэффициент размножения нейтронов k больше единицы или равен единице, т. е. [c.374]

Теория цепной реакции деления была создана Я. Б. Зельдовичем и Ю. Б. Харитоном в 1939 г. Согласно этой теории цепная реакция деления возможна, если коэффициент размножения нейтронов k, т. е. отношение числа нейтронов в двух последовательных поколениях цепного процесса, больше единицы. Величина коэффициента размножения определяется числом нейтронов деления, испускаемых на один акт деления, сечениями взаимодействия нейтронов с ураном и другими ядрами (конструкционные материалы, примеси к урану и др.), конструкцией установки и ее размерами (которые, должны быть больше критических). [c.412]

Сжатие порошка сильной ударной волной можно описать идеализированной схемой (Я. Б. Зельдович, Ю. П. Райзер, 1966), проиллюстрированной на рис. 3.1.5. Согласно этой схеме порошок сжимается до плотности сплошной фазы, не оказывая сопротивления, вдоль линии О О (р 0), а затем вещество сжимается согласно уравнению состояния сплошного вещества, когда давление холодного сжатия изменяется вдоль линии Pp V). Фактически это соответствует тому, что давление холодного сжатия лмеет точку излома О при F = У°лг 1/Рю-17 [c.259]

Схема детонационной волны. Детонация представляет собой явление самоподдерживающегося распространения ударной волны в горючих средах, при котором ударная волна повышает температуру среды и инициирует быструю химическую реакцию с выделением тепла. Часть этого тепла преобразуется в кинетическую энергию продуктов реакции за волной и тем самым идет на поддержание детонации. Модель одномерной стационарной детонации с передним ударным скачком и последующей зоной экзотермической химической реакции в гомогенной (односкоростной) среде разработана Я. Б. Зельдовичем, Д. Нейманом и [c.260]

Прикладная газовая динамика. Ч.1 (1991) -- [ c.218 , c.590 ]

Прикладная газовая динамика. Ч.2 (1991) -- [ c.294 ]

Динамика многофазных сред. Ч.1 (1987) -- [ c.5 , c.28 , c.40 , c.127 , c.244 , c.259 ]

Динамика многофазных сред. Ч.2 (1987) -- [ c.339 ]

Энергетическая, атомная, транспортная и авиационная техника. Космонавтика (1969) -- [ c.152 ]

Механика жидкости и газа Избранное (2003) -- [ c.156 , c.168 , c.215 , c.220 , c.411 , c.413 , c.613 , c.618 , c.620 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...