Вулис

Это соотношение было установлено Л. А. Вулис.ом ) и лолу-чило название условия обращения воздействия. Особенность этого соотношения состоит в том, что знак его левой части изменяется при переходе значения скорости через критическое. Поэтому характер влияния отдельных физических воздействий на газовое течение противоположен при дозвуковом и сверхзвуковом режимах. Воздействия, вызывающие ускорение в дозвуковом потоке (сужение канала, подвод дополнительной массы газа, совершение газом работы, трение и подвод тепла dF <0, dG > О, dL > О, [c.203]

При этом получим в дополнение к известному соплу Лаваля (геометрическое воздействие) еще три указанных Л. А. Вулисом способа перехода через скорость звука, т. е. расходное, механическое и тепловое сопла. [c.203]

Опыты Л. А. Вулиса, Ю. В. Иванова и других исследователей показывают, что профили безразмерных избыточных значений скорости в струе, охватываемой встречным потоком, также универсальны и близки к таковым для затопленной струи. [c.365]

Получение сверхзвуковых скоростей в сопле Лаваля является только одним из возможных способов ускорения газового потока. Л. А. Вулисом обоснованы также методы получения сверхзвуковых скоростей в цилиндрических каналах путем изменения расхода вдоль течения и путем подвода или отвода тепла. Основы этих методов изложены в работах [8, 16]. [c.430]

Конкретный вид функции и зависит от сорта компонента и принятой схемы гомогенных и гетерогенных реакций. В данной работе считается, что газовой поток состоит из пяти компонентов (СО, О2, СО2, N2, Н2О в обозначениях величин им будут соответствовать индексы 1,2, 3, 4, 5), и используются кинетические схемы Л. А. Вулиса [461 [c.413]

Как показали расчеты на ЭВМ, в рамках кинетической схемы. Л. А. Вулиса температура поверхности и скорость массового уноса (ру) , при наличии гомогенной химической реакции незначительно отличаются от соответствующих знг-чений этих характеристик, полученных для замороженного течения. [c.415]

Одновременно с использованием схемы Вулиса исследовался тепло- и массообмен при протекании гетерогенных реакций (7.8.14), которые имеют место на границе раздела сред согласно исследованиям Бухмана. [c.417]

Формула (4.92) впервые была получена Л. А. Вулисом и автором. [c.365]

Весьма простой подход к расчету числа Nu в трубе был предложен Л. А. Вулисом 12]. Он основан на интегральной модификации аналогии Рейнольдса, которая записывается в виде [c.108]

Удобнее всего использовать термодинамическую теорию газового потока, разработанную Л. А. Вулисом [8] и нашедшую практическое применение в наших трудах [4 ] и [5]. В указанной теории поток предполагается одноразмерным. Для упрощения расчетных операций будем предполагать осевое течение рабочего агента прямолинейным, не считаясь на данном этапе расчетов с окружными составляющими скоростей течения. [c.11]

Л. А. Вулис предложил охлаждать сжимаемый поток, испаряя взвешенную влагу [Л. 5-5]. На этом принципе основано [c.133]

Расчеты выполнены студентами физмата Казахского государственного университета И. Л. Вулис и А, В. Ульяновым, [c.87]

Значения констант в формулах (9-35) и (9-36) определяются значением интеграла, входящего в уравнение (9-33). Для его вычисления необходимо решить задачу о форме профиля скорости в струйном пограничном слое. Эта задача имеет несколько полу-эмпирпческих решений, которые различаются как исходными предпосылками, так и формой результативных зависимостей, но в большинстве дают удовлетворительное согласие с опытом, причем, ио свидетельству Л. А. Вулиса [4], каких-либо исчерпывающих доводов в пользу однозначного выбора одной какой-нибудь полуэмпирической расчетной схемы и отказа от всех остальных не имеется . [c.419]

При проведении расчетов варьировались скорость, состав и температура набегающего потока газа, термокине и-ческие постоянные гомогенной и гетерогенной физических реакций, а также числа Прандтля и Льюиса. Давление ля всех вариантов принималось равным 10 Па, плотностг и теплопроводность электродного угля считались равными >15 = 419 Дж/мс, Ра = 1,2-10 кг/м . Рассмотрим вначале воспламенение углеграфитового шара в окрестности лобовой критической точки четырехкомпонентным (СО + Ог -ф -р СО2 N2) потоком газа с учетом кинетической схемы Л. А. Вулиса при Са = 0,3 Сз = 0,7 = duJdx)xш,o = [c.414]

Часто процесс адиабатического изменения состояния идеального газа при наличии сил трения рассматривают как политропический процесс. Ясно, что в случае адиабатического сжатия (рис. 5-7,а), когда кривая действительного процесса 1—2 лежит шравее изоэнтропы I—2 (и, тем более, изотермы 1—а), показатель политропы п будет больше к, т. е. n> p/ v, причем теплоемкость имеет положительный знак. При адиабатическом расширении (рис. 5-7,6) кривая процесса заключена между изотермой и изоэнтропой, и поэтому Сп имеет отрицательный знак при этом lтечение газа в виде политропического процесса с п, отличающимся от к, можно только при скоростях течения, достаточно удаленных от скорости звука, а весь процесс течения в целом (т. е. включая область перехода скорости течения через скорость звука) рассматривать как политропический процесс с постояяным значением показателя политропы (ил теплоемкости Сп) нельзя. На это свойство течений с трением первые обратили внимание Л. А. Вулис и И. И. Новиков. [c.173]

Надо, однако, сказать, что согласование опытных данных и расчетной кривой на рис. 4.2, по-видимому, еще не означает полного подтверждения расчетной схемы К- Д. Воскресенского. Измерения температурных полей и коэффициентов теплоотдачи в весьма чистых жидкометаллических теплоносителях, выполненные В. И. Субботиным и сотр. [52—56], показали, что величина е близка к единице и в пристеночной области. Таким образом, эти данные подтверждают точку зрения Мар-тинелли, Лайона, Л. А. Вулиса и других авторов, полагавших величину ел 1 и для сред с Рг<С 1. [c.75]

Работа Л. А. Вулиса и Б. П. Устименко [81], посвященная непосредственно расчету теплоотдачи в жидких металлах, основана на так называемой интегральной модификации аналогии между теплообменом и сопротивлением. Локальные характеристики потока (например, поле температур в трубе) по этой схеме не могут быть определены. [c.90]

Такой переход от ламинарного режима к турбулентному, происходящий с изменением знака производной <3>i/(3Re, в соответствии с рекомендацией Л. А. Вулиса и Б. А. Фоменко [20] называется дальше критическим переходом. На рис. 3.9 [19] показан переход от ламинарного режима к турбулентному для течения в гладкой трубе без поля и при наличии поля. Наложение поля (На = 82,5) привело к затягиванию ламинарного режима и увеличению критического числа R kp от 3000 до 5000. Для ламинарного режима точки, полученные для течения с полем и без поля, укладываются на одну прямую, несколько отличающуюся от прямой Пуазейля из-за недостаточной длины участка гидродинамической стабилизации. [c.69]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...